0929DRUK00001796
484 ROZDZIAŁ IX, UST. 106
Wartości zmiennych, wysypujących w tych wzorach, które mają być użyte w rachunku, są to oczywiśćte wartości ich w epoce t.
Dokladniejszemi byłyby wzory, gdyby zastosować sposób całkowania wyjaśniony w ust (96) i potem niejednokrotnie stosowany. Wzory tej jak łatwo sprawdzić, są:
Aa = '|i,a -f- [n (jxa cos a tang 3 + sin a sec2 B) +
+ 2 pa [is tang 8] sin 1" (f — t)} t </ — t),
(2 72')
AB = |[iB — p,a in sin a -|- |i,a sinB cos B) sin 1" (f — £)}| (f — t\. 3
W podobny sposób zamiast -wzorów <271) można stosować wzory dokładniejsze
(a)0 — a0 = [jj,a -f 2 [ia p3 tang B sin 1" (t— g]|_ (t— t0),
(271')
■(8)o — 80 = $$ — [W2 sin B cos B sin 1" (i — it0)]| (t — t0).
W tych ostatnich wzorach, jąk wiadomo, liczba —, stojąca za klamrą u dołu, oznacza, że wartości zmiennych, stojących w klamrze, odnoszą się do epoki ^ w względnie
Wyrazy drugie we wzorach (271) i (272) są w ogólności bardzo małe i tylko w przypadku, gd'y B jest bliskierm h 90°, osiągają znaczniejszą wartość, -ft-dy więc bez uszczerbku dokładności możne jfe opuścić, jest wyprosi;
Aa = pia (f - t), AB = |xs (f - t). (273)
Jako zasadę ogóhią, dotyczącą stosowania tych ostatnich wzorów przybliżonych, można przyjąć, że wystarczają one zawsze wtedy, gdy w obliczeniu wartości precesji pominąć można yariatio saecularis, oraz zawsze wt-edy, gdy odstęp czasu f — t zawarty jest w granicach jednego roku.
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
0929DRUK00001708 396 ROZDZIAŁ VIII, UST. 89 Wartość spólczynników av naturalnie zależy też od wybor
0929DRUK00001786 474 ROZDZIAŁ IX, UST. 104 stałą prędkością. Założenie to ma uzasadnienie w charakt
0929DRUK00001788 476 ROZDZIAŁ IX, UST. 104 476 ROZDZIAŁ IX, UST. 104 a ponieważ jest także ,
0929DRUK00001790 478 ROZDZIAŁ IX, UST. 105 Drogę gwiazdy G,-G2 = 5 rozkładamy na dwie składowe, z k
0929DRUK00001792 480 ROZDZIAŁ IX, UST. 105 składnik U-j stanowi składową prędkości ruchu własnego
0929DRUK00001794 482 EOZDZIA.L IX, UST. 106 Gdy v»iW oznaczymy (r)[*« = ?« (O, =
0929DRUK00001736 324 ROZDZIAŁ VI, UST. 71 i wAflftfi powyższe podstawimy we wzorach (158 ) to otrzy
0929DRUK00001750 338 ROZDZIAŁ VI, UST. 74 Gdy do obliczenia h — h zastosujemy wzory (141j i (188IV
0929DRUK00001792 380 ROZDZIAŁ VIII, UST. 84 się też oczywiście te elementy, które określają położen
0929DRUK00001762 350 ROZDZIAŁ VII, UST. 77 77. Zmiana wartości spółrzędnych sferycznych gwiazdy z p
0929DRUK00001726 114 ROZDZIAŁ III, UST. 27 tylko z takich układem, których położenie jest. niezmien
0929DRUK00001744 182 ROZDZIAŁ III, UST. 31 Z otrzymanemi poprzednio wartościami na t—t,5 i 8— o0 ot
0929DRUK00001786 171 ROZDZIAŁ IV, UST. 40 Poszukiwane wartości są następujące: PB=łlP& i = 09°
0929DRUK00001736 224 ROZDZIAŁ Vs) UST. 51 Widzimy z tej tabelki, że wartość a w granicach widma opt
0929DRUK00001708 296 ROZDZIAI VI, UST. 65 jedynie wtedy, gdy danytopest Czas obserwacji. Paralaksa,
0929DRUK00001754 343 ROZDZIAŁ VI, UST. 74 Z temi wartościami rachunek według wzorów (h) i ii; ustęp
0929DRUK00001780 368 ROZDZIAŁ VII, UST. 79 -dają czterem wartościom kąta O — X, różniącym się o 900
0929DRUK00001784 372 ROZDZIAŁ VII, UST. 81 Zajmijmy się najprzód wyznaczeniem wartości tej stałej.
0929DRUK00001794 382 ROZDZIA-L VIII, UST. "64 ulegają wartości x, y, z w czasie od t do t, mog
więcej podobnych podstron