0929DRUK00001794
482
EOZDZIA.L IX, UST. 106
Gdy v»iW oznaczymy
(r)
[*«' = ?« (O, =
i gdy w rozwinięciu funkcji cp (f) ograniczymy się do pierwszej potęgi przyrostu t, to otrzymamy ostatecznie:
: [G + [n ([*« cos a tang S -j- fig sin a sec2 8) -|-+ 2 pa |is tang S] sin 1". &
(269)
[ig' = [ig — jąj (n sin a -|- [jl, sin 5 cos 0) sin 1". t.
= i/-*. ^/
Wzory (268) wyrażają zmianę, jakiej ulegajjf składowe ruchu własnego gwiazdy wskutek precesji i ruchu własnego. Wzory (269) wyznaczają wartość składowych ruchu własnego w epoce i', odniesionych do równika i równonocy epoki t’, gdy dane są wartości składowych ruchu oraz spólrzędne gwiazdy dla epoki t, odniesione do równiku i równonocy epoki t.
Jeżeli jednakże składowe ruchu własnego w epokach t i t’ odniesiemy do równika i równonocy epoki tu, to oczywiście zmiany, jakim ulegają wartości tych składowych, zależą tylko od ruchu własnego gwiazdy. Oznaczając przez [jLa0 i [ig° wartości składowych w epoce f0, znajdziemy, opuszczając w yrazy zależne od precesji, wzory następujące:
([G)o = [C + 2 [ia° [ig° tang 50 sin 1" (t — t0),
(27-0)
([tg)0 = [Ag0 — [A«02 sin 50 óos S0 sin 1" (t — t0).
' \ /'■«, n Z (I
Wartości (jj,a)0 i (|j.g)0 są to wartjjpfci składowych ruchu własnego w epoce t, odniesione do równika i równonocy epoki 1„.
106. Zmiana spółrzędnych gwiazdy wskutek jej ruchu własnego.
Oznaczmy przez a0, §0 spólrzędne gwiazdy w epoce t0, odniesione do średniego równika i średniej równonocy epoki t0f a przez (a)0, (§)0 spólrzędne tejże gwiazdy w epofe l, odniesione do równika i równonocy epoki t0, a więc zmienione tylko przez ruch własny. Ponieważ składowe prędkości ruchu własnego
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
0929DRUK00001796 484 ROZDZIAŁ IX, UST. 106 Wartości zmiennych, wysypujących w tych wzorach, które m
0929DRUK00001744 482 ROZDZIAŁ VIII, UST. 9f) Przez odejmowanie znajdujemym - m=r (
0929DRUK00001752 140 EOZDZIA.Ł III, UST. 33 Jest zatem suiyj^O, gdy sin^O, cos,-o sŁ O, gdy cos t §
0929DRUK00001784 472 KOZDZIAŁ IX, UST. 103 Spólrzędne xz, Bz_ nie okraśłają ściśle kierunku ku gwie
0929DRUK00001764 152 KOZDZ1AŁ 111, UST. 35 t Gdy zaś tę samą wartość na a podstawimy w pierwszym ze
0929DRUK00001742 130 EOZDZIAŁ III, UST. 3.1 Znaleźć spólrzędne poziomowi punktu G, kąt pozycyjny te
0929DRUK00001702 190 ROZDZIAŁ IV, UST. 43 Gdy chodzi o poznanie ogólnego charakteru zmian, jakim po
0929DRUK00001706 194 EOZDZIAŁ IV, UST. 44 łami biegunowemi na obu półkulach ziemi w jśdnakowych odl
0929DRUK00001728 316 EOZDZIAŁ VI. UST. 69 69. Wpływ paralaksy dziennej na spółrzędne godzinne i rów
0929DRUK00001750 338 ROZDZIAŁ VI, UST. 74 Gdy do obliczenia h — h zastosujemy wzory (141j i (188IV
0929DRUK00001786 474 ROZDZIAŁ IX, UST. 104 stałą prędkością. Założenie to ma uzasadnienie w charakt
0929DRUK00001788 476 ROZDZIAŁ IX, UST. 104 476 ROZDZIAŁ IX, UST. 104 a ponieważ jest także ,
0929DRUK00001790 478 ROZDZIAŁ IX, UST. 105 Drogę gwiazdy G,-G2 = 5 rozkładamy na dwie składowe, z k
0929DRUK00001792 480 ROZDZIAŁ IX, UST. 105 składnik U-j stanowi składową prędkości ruchu własnego
0929DRUK00001732 120 ROZDZJAŁ III, UST. Gdy natomiast przez pun ki Ą poprowadzimy kolo godzinne PGP
0929DRUK00001754 142 ROZDZIAŁ III, UST. 33 a więc cos a2 ma ten sam znak, co - sin (<Ł + 5); wyn
0929DRUK00001726 114 ROZDZIAŁ III, UST. 27 tylko z takich układem, których położenie jest. niezmien
0929DRUK00001782 170 ROZDZIAŁ IV, UST. 39 ■^CYKY — i. Gdy zaś przez a oznaczymy azymut punktu przec
więcej podobnych podstron