FizykaII45301

FizykaII45301



8

449

I

a wskutek


tego oin W — —


czyli dla bardzo małej wartości ką~


8

ta xp nareszcie \p ^" > gdzie wielkość ilości e widocznie się

stosuje do odległości punktu L od wierzchołka D i do wielkości kąta nachylenia EDF obu zwierciadeł do siebie. Ponieważ jedno ramię kąta t/> odpowiada linii środkowej CM, wzdłuż której panuje jasność w każdem miejscu, gdziekolwiek się zasłonę postawi i jakiekolwiek, jest nachylenie obu zwierciadeł] ku sobie, jeśli tylko linia CM jest prostopadłą do tej zasłony, więc 8

zrównanie ip = —, wskazujące miejsca jasnych i ciemnych

Pasków, orzeka właściwie, iż wzdłuz linii, będącej drugiem ramieniem kąta y>, według wartości 8 ciągle albo ciemność albo jasność panować musi. Dla oznaczenia każdorazcwćj wartości tego kąta, a tem samem i odległości pojedynczych jasnych i ciemnych pasków od punktu M środkowej linii CM, przypatrywał się im Fresnel za pomocą lupy o krótkiej ogniskowej, ustawionej stosownie za białą zasłoną, na którę jest rzucone-widmo interferencyjne i wymierzał 1) tę odległość za pomocą nitki do Prążków równoodległej, stale połączonej z lupą, osadzoną z ca-grm tym przyrządem na śrubie mikrometrowej, nadającej lupie boczny ruch wzdłuż IZ. Według wymiarów, 'ściśle przeprowadzonych, najjaśniejsze i najciemniejsze paski w równych odległościach od zwierciadeł zbliżają się do środkowej linii CM i oddalają się od niej tak, iz punkta, należące do pewnego paska ńa poziomem przecięciu, wykonanem płaszczyzną AB CM, leżą właściwie na gałęzi hiperboli, której ogniskami są one dwa świetlne punkty A i B, jak to Fig. 244 (na nast. sir.) okazuje, gdzie po obu stronach środkowej linii jasnej CM leżą ciemne, Paski kropkowane, mające kształt hiperboli KK' K". Na obu stronach po takim ciemnym pasku następuje drugi jasny prążek. którego odległość od CM wystawia druga para gałęzi hi-Perbolicznych H H' II". Ponieważ te paski są krzywiznami hi-perbolicznemi, więc KBKA = KB — A 'A = K"BK"A = d

1

O bacz tom dodatkowy, tudzież Frcsncl- Pogg. Ann. T 3 str. 60. Fiiyka T. II.    57


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
tylko na bardzo małej przestrzeni. Teza ta bezpośrednio zwrócona jest przeciwko stosowaniu introspek
P1000124 1.2. Prąd w metalach W metalach występuje bardzo duże nagromadzenie elektronów Wskutek tego
Irzykowski18 SŁOŃ WŚRÓD porcelany Brak szacunku dla myśli przeżytej, przepracowanej, skomplikowanej
dzenia tego pojęcia są dla fenomenologii oraz dla hermeneutyki bardzo istotne. Świat przeżywany jest
FizykaII15401 149 nie weszedł jednak w życie, i dla tego w nowszych czasach (w r. 1859) wyznaczono
FizykaII23401 V 228 czyli dla l = — , także J    Tl CL /F±Ą”±_r=”l.
FizykaII35501 351 w razie zaś, gdy promienie padają na soczewkę w kierunkach -zbieżnych ■ wskutek t
FizykaII37201 368 Prócz tego sin (a -j- u) = n sin (fi -j- ó’ ), sin (8 — 8 ) =n sin(y — fi ), a ma
FizykaII65901 655 655 bych napięć elektrycznych i dla tego przy robieniu zasadniczego doświadczenia
FizykaII70401 698 . łania są sobie równe i dla tego dają wypad ko wg, której kierunek ma oczywiście
FizykaII70601 709 FE    R UF ■: FE — H: R, czyli zrównanie ~p ~ ~jj > a dla FE &n
FizykaII92601 920 3°C podnieść może, czyli (co jedno wychodzi) tylko 3/97 c?J tego ciepła potrzeba
FizykaII98101 975 tem para się rozciąga ziębnąc się wskutek tego częścią w krople przechodzi. Para
Image2521 czyli f(x) * O dla każdego
Dokąd zmierza szkolna matematyka? stworzenia większej liczby grup dla bardzo słabych, dla słabych,

więcej podobnych podstron