Korzystając kolejno z prostego i odwrotnego przekształcenia Laplace’a w zależności (6.5), otrzymamy przebieg czasowy odpowiedzi
gdzie: J - proste przekształcenie Laptacc’a wyrażenia w nawiasie,
J~] - odwrotne przekształcenie Laplace’a wyrażenia w nawiasie.
Znalezienie oryginału y(t) z zależności (6.6) sprowadza się do korzystania z tablic przekształceń Laplace'a.
Jeżeli transmitancja jest funkcją złożoną, trzeba ją uprzednio przekształcić do prostszej postaci, stosując znane z matematyki wzory Heaviside’a. Należy podkreślić, że równanie w postaci operatorowej zawiera warunki początkowe, dzięki czemu uzyskuje się pełny przebieg czasowy oryginału bez konieczności wyznaczania oddzielnie stałych całkowania.
Zgodnie z równaniem (6.5) własności dynamiczne przetwornika będącego stacjonarnym układem liniowym jednoznacznie określa transmitancja operatorowa Gis), która nie zależy od sygnałów wejściowych ani wyjściowych, a jedynie od charakteru równania operatorowego wynikającego ze struktury przetwornika i parametrów układu przetwornika.
Znajomość transmitancji operatorowej przetwornika umożliwia wyznaczanie sygnału wyjściowego w' stanie przejściowym wywołanym zmianą amplitudy sygnału wejściowego. Dla przetwornika o danej transmitancji operatorowej można również określić przebieg sygnału wyjściowego w stanie ustalonym przy sinusoidalnej zmienności sygnału wejściowego. Wiadomo z matematyki, że korzystając z przekształcenia Fouriera, sygnały periodyczne lub nieperiodyczne opisane funkcjami spełniającymi warunki Dirichleta (w praktyce wszystkie przebiegi dające się zrealizować fizykalnie są opisane takimi funkcjami) można przedstawić w postaci przebiegów harmonicznych.
Przy wyznaczaniu wpływu własności dynamicznych przetwornika na sposób przenoszenia przez niego sygnałów harmonicznych w stanie ustalonym korzysta się z transmitancji widmowej G(/0)), która jest szczególnym przypadkiem transmitancji operatorowej, gdy a = 0, wówczas
(6.7)
Transmitancja widmowa wyrażająca stosunek transformat Fouriera sygnałów wyjściowego 7(/co) i wejściowego Aijto) jest funkcją zmiennej zespolonej i może być wyrażona w postaci kanonicznej
GC/co) =
Wprowadzając interpretację geometryczną zmiennej zespolonej na płaszczyźnie współrzędnych prostokątnych (P, jQ), moduł transmitancji widmowej wyrażonej związkiem (6.8) określa wzór
cp(to) = arg[G(yo))] = arctg—-
(6.10)
Transformaty Fouriera harmonicznych sygnałów: wejściowego X(jto) i wyjściowego 7(/'0)) wyrażone w formie wykładniczej przy wykorzystaniu znanych z matematyki wzorów Eulera można zapisać następująco:
X(j<s)) = Xm[cos(w + <p J + ysin(atf + <p J] =
= Xmei{^\
(6.11)
Y(j®) = y.[cos(fljr + <p„) + j sin(tot + ęy)] =
_ y e’{<s*^y]
W tym przypadku transmitancję widmową przedstawia wyrażenie
Z (6.12) wynika fizyczny sens modułu transmitancji: |G(jca)| = Ym!Xm, który wyraża wartość
stosunku amplitud harmonicznego sygnału wyjściowego i wejściowego oraz argumentu transmitancji: cp((o) = tp y - (p^ będącego różnicą faz sygnałów wyjściowego i wejściowego.
Transmitancję widmową zwykło się przedstawiać za pomocą charakterystyk częstotliwościowych, z których dla celów metrologicznych najczęściej wykorzystuje się charakterystyki:
- amplitudową [G(jO))[ = G(to), która określa zależność stosunku amplitud harmonicznych sygnałów wyjściowego i wejściowego od pulsacji a) sygnału wejściowego,
- fazową (p((o), która wyznacza zależność między wartością różnicy kątów fazowych harmonicznych sygnałów wyjściowego i wejściowego apulsacjąco.
Wykresy tych charakterystyk wykonuje się często w skali logarytmicznej; dotyczy to pulsacji w wr obu charakterystykach oraz modułu |G(y'co)j w charakterystyce amplitudowej, przy czym wprowadza się tu pojęcie modułu logarytmicznego transmitancji
(6.13)
Lm [G(/co)]= 201g|G(y'co)|
1.Jednostką modułu logarytmicznego jest decybel dB, na przykład dla |G(yco)| = 100, Lm[G(j(ti)] = Zm(co) = 40 [dB]. Dwukrotna zmiana pulsacji w skali logarytmicznej nazywa się oktawą, zaś dziesięciokrotna - dekadą.
75