101

A HibUl. IM1U.1 ,Vv»«    --u, r ), buui :uO

ISBN D4H1II ł-7. © l>. »N TOS »*}

101

3 12 ENERGIA TERMÓW ATOMOWYCH

'D

s

Ej-

*

«, = 2 *fj»1

w, = o

W,= 1

Ujm- 2

^}/>,

'fi, •/

U t=2

Ujm 1 Wj-0

.W_r = -1

W,= -2

Afr-I

.Wr = 0 Ujm-i

Ujm 0

hex oddziały-    oddziaływania    oddziaływania    oddziały w ania

wań pomiędzy    prowadzące do    prowadzące    momentu wypad

elektronami    sprzężenia spt-    do sprzężenia    kowego z polem

nowych momen-    całkowitego spino- magnetycznym

łów pędu i spr/ę- wego momentu żenią ortiiulnych pędu z całkowitym momentów pędu orbitalnym momentem pędu

»	C
'5	'S»

Rys. 3.25. Seliemat dozwolonych poziomów energetycznych w atomie węgla I atomie o 2 elektronach p w powłoce walencyjnej). Skala energii zniekształcona

danie liczby elektronów w poszczególnych powłokach) odpowiada tylko jeden poziom energetyczny, tak jak to dla przykładu atomu węgla (4j^: 2s^:p^:) przedstawiono w kolum nic zl schematu widocznego na rys. 3.25. Uwzględnienie sprzężeń spinowych momentów pędu oraz sprzężeń orbitalnych momentów pędu prowadzi jednak w tym przypadku do rozszczepienia poziomu energetycznego 2/> na trzy poziomy, charakteryzujące się różnymi możliwymi sposobami sumowania wektorów momentu spinowego <5 = 0 lub S = Ijoraz różnymi możliwymi sposobami sumowania wektorów orbitalnego momentu pędu (L = P — l, L — D — 2 lub L — S — 0). Odpowiadają im termy atomowe P. '(> i '5 uszeregowane według wzrastającej energii, przedstawione w kolumnie H rysunku 3.25. Aby uzyskać jeszcze pełniejszy obraz, musimy dodatkowo uwzględnić

fakt. żc wypadkowy spinowy moment pędu A/.,,„ = t/SiS + 1l^ i wypadkowy or-