32
Rozpatrzmy teraz sposób, w jaki rozwiązano zagadnienie obliczenia prądu dyfuzyjnego w reakcji elektrodowej:
Ox + ne
Red
I
33
fon* n d2Cn«d
— ukti
(4.11)
dt
dx*
(4.14)
Przyjęto - dla ułatwienia - że obie formy substancji eiektroaktywnej Ox i Red nie są naładowane. Ich stężenia w zależności od odległości od elektrody i czasu pokonania tej odległości oznaczono symbolami c0jt(x, t) i . i). Dla opisu zachodzącego procesu przyjęto ponadto kilka założeń:
. elektroda ma płaską powierzchnię o wielkości A i jest dostatecznie doli. by można pominąć zakłócenia dyfuzji na jej krawędziach;
-> dyfuzja wzdłuż osi x jest do powierzchni A prostopadła;
wyjściowe stężenia cząstek na granicy faz elektroda |roztwór (lub w przestrzeni przyelektrodowej) przed rozpoczęciem reakcji elektrodowej wynoszą:
Cox(x, 0) = cS* i cłi,i(x)0) = 0 dla x>0
4) objętość elektrolitu jest dostatecznie duża, tak że w czasie przebiegu reakcji stężenia obu form substancji eiektroaktywnej w głębi roztworu nie zmieniają się, tzn.
Co*(x, r)-+Cox i cRti(x, z) —► 0 jeśli x—► cc
5) każda cząstka Ox po przyjęciu elektronu w reakcji (4.11) tworzy D formę Red depolaryzatora; oznacza to, że strumienie przepływu obu form
są równe i przeciwne co do znaku: J0x(0, t) = -JR*(0, t)
6) Reakcja wymiany elektronu w procesie (4.11) jest bardzo szybka i tym samym formy depolaryzatora Ox i Red są w stanie stałej równowagi i spełniają równanie Nernsta:
Rozwiązaniem tych równań są stężenia form Ox i Red w funkcji odległości i czasu dyfuzji. Rozwiązania powyższych równań uzyskane poprzez transformację Laplace'a mają postać:
Cox(x, i) = cgx
x
£0 + erj ------
_W Doxt
' l+£0
(4151
i
Crcl(x, i) =
1 + ^0
(4.16)
gdzie: { =
'Red
er/OP) - funkcja błędu zdefiniowana jako:
eTfQ¥)=±}e-'du y/ n o
pochodna funkcji błędu jest z kolei zależnością eksponenqalną: j 2
(4.17)
(4.18)
« co*(0, 0 ' nF(E — E°)
vy —--—r = exp -
RT
4 Ponieważ dla równań (4.15) i (4.16) erf(0) = 0, to stężenia obydwu form (4.12) T depolaryzatora na powierzchni elektrody wynoszą:
W takich warunkach dyfuzja obydwu rodzajów cząstek spełnia II prawo Ficka, co ilustrują równania:
“X
1
c0x(0, 11 Co*
l+(0
(4.19)
fc0x n d2Cpx dt m °x dx2
(4.13)
gdzie D0x jest współczynnikiem dyfuzji formy Ox substancji eiektroaktywnej
oraz
C|tei(0i t) -
1 +(0
(4-20)