336 (23)

336

_g obliczanie obwodu magnetycznego maszyn prądu

Rys. 9.35. Rozkład przepływu oraz pola magnetycznego uzwojenia wzbudzającego oraz uzwojenia twomika w osi podłużnej oraz m poprzecznej q maszyny synchroniczne): a) o wirniku walcowym, b) o wirniku z biegunami jawnymi a szczelinie roboczej równomiernej. c)jak b)

szczelinie roboczej sinusoida Inie zmiennej

W wirniku walcowym z szerokim zębem użlobkowanym, tj. wirniku o @jr jednakowych żłobkach, z których tyko Q_r jest uzwojonych, współczynnik ly m koą * *1. Zaś w wirniku walcowym z szerokim zębem nieżłobkowanym

współczynnik [3]

-^1 -y_Q+ ^siny_Qjc^    (9.108a)

oraz

^kM = ¹ +

(9.108b)

przy czym: ko. ko — współczynniki Cartera stojana oraz wirnika wg zależności

(9.34); Ig = Q_r/Q„.

W większości dwubiegunowych maszyn synchronicznych współczynniki wg zależności (9.108) są praktycznie także równe 1.

W przypadku wirnika o biegunach jawnych i szczelinie stałej na tuku bieguna (rys. 9.3 Sb) współczynniki wyrażają się wzorami [3j

k„ =

aprc+sin a^n 1C	(9.109a)
apit — sin apit	(9.109b)

przy czym a_p — wg zależności (7.81).

Jeżeli przyjąć, że w przestrzeni międzybiegunowej pole magnetyczne

poprzeczne ma wartość różną od zera, np. jest stałe i równe p₀ ■ - •    * ©«,, to

współczynnik k„ wyraża się wzorem

k-.

2 n b_pti—sina_pn + -cosa_p—

(9.1096)

z którego otrzymuje się wyniki bardziej zgodne z doświadczeniem niż z zależności (9.109b).

W maszynie o szczelinie roboczej zmieniającej się wg zależnści (7.84), rys. 9.35c, współczynniki

4 sin *»5^cos^ł    +2^

k-

3n

. , k    , X

4 sura,- + CD&f a_p -

3x

(9.1 lOa)

(9.1 lOb)

n PrałeWo’