484 (7)

4£4    ¹² Pwfr i elektromagnetyczny moment obrotowy maszyny indukcyjnej

Poszczególne wielkości oblicza się z następujących wzorów [4]

(12.92)

przy czym: k^ — całkowity współczynnik uzwojenia stojana dla v-tej harmonicznej wg zależności (6.56) pomnożony przez współczynnik k^_r wg zależno* śd (6.59c) oraz przez współczynnik k». — wg zależności (6.60); k_wtl — jak poprzedni ale dla harmonicznej podstawowej; X_m — reaktancja główna dla harmonicznej podstawowej pola magnetycznego wg zależności (9.80) albo — w przypadku pominięcia wpływu stopnia nasycenia obwodu magnetycznego — wg zależności (10149)

Rezystancja uzwojenia klatkowego sprowadzona do uzwojenia stojana

przy czym: m, — liczba faz uzwojenia stojana; Q, — liczba żłobków wirnika; N, — liczba zwojów szeregowych uzwojenia stojana; oraz R_ct — wg zależności (105)

Współczynnik wzrostu rezystancji k_K oraz współczynnik zmniejszenia indukcyjnośd rozproszeniowej k_L prętów uzwojenia klatkowego na skutek wypierania prądu należy obliczyć dla częstotliwości

przy czym poślizg s, dla y-tęj harmonicznej wyraża się wzorem

l±*(l-«)

(12.94a)

(12-94b)

w którym: s — poślizg wirnika względem wirującego pola magnetycznego podstawowej harmonicznej; znak minus dotyczy harmonicznych rzędu v = 5, ll,_,d*-l; znak zaś plus — rzędu v = 7, 13,_,6k+l; k — liczba naturalna.

Rezystancja R'„ obliczona wg wzoru (12.93) może się jednak bardzo różnić od rzeczywiście występującej w maszynie. Duży wpływ na nią ma bowiem trudna do oszacowania rezystywność między uzwojeniem klatkowym a rdzeniem magnetycznym — zależy ona przede wszystkim od technologii wykonania wirnika

Reaktancja rozproszeniowa

Reaktancja X,„ odcinka pierścienia zwierającego między dwoma sąsiednimi

(12.95)

prętami praktycznie nie zależy od rzędu harmonicznej i może być obliczona ze wzoru

X_a„zs0,19f_ml_brX_hr

(12.96)

w którym: /,, — wg zależności (10.89c); A_w — wg zależności (10.98) lub (10.99). Natomiast reaktancja pręta

0,79/. 0^+0

(12.97)

zależy od rzędu harmonicznej ze względu na wpływ wypierania prądu na

jednostkową przewodność magnetyczną żłobkową jak również ze względu na przewodność magnetyczną V. dla harmonicznej v-lego rzędu. Wynikająca z tej przewodności reaktancja X'„*, jest proporcjonalna do sumy aem o takiej samej częstotliwości/,s„ wznieconych przez wszystkie harmoniczne przestrzenne pola magnetycznego wzbudzonego przez prąd i'„ wirnika — z wyjątkiem harmonicznej rzędu v, która jest w tym przypadku harmoniczną podstawową.

Reaktancję X'_tir, można wyrazić wzorem [12.5]

(l2.98a)

w którym: X„ — reaktancja główna dla v-tej harmonicznej wg zależności (12.92); (<r„), — współczynnik rozproszenia dla v-tej harmonicznej z uwzględnieniem skosu bobków wirnika

(12.98b)

przy czym: k — współczynnik skosu żłobków dla v-tej harmonicznej wg zależności (6.59b) lub (6.59c); rj_y — współczynnik strefowy dla uzwojenia klatkowego

(1198c)

w którym: p — liczba par biegunów; Q, — liczba żłobków wirnika.

Na rysunku 12.12 przedstawiono wykresy

różnych względnych skosów żłobka wirnika 6,,/t, — rys. 6.14 — według [12.5]. Dla harmonicznych rzędu v > 7 reaktancja

X',irt ^    + X',_a

Można zatem przyjąć, że reaktancja wirnika dla prądu v-tej harmonicznej

(1299)