CCF20120509048

Wiedząc, że

Q = CyA

oraz uwzględniając zależności (1), równania (2) możemy przedstawić w następujn^ postaci:

pcy A(c₁ cosaj — c₂cosa₂) = 0, pc_yA(c_lsmu._l — c₂ sina₂) — G = 0.

Ze wzoru (3) otrzymamy

cosa₂ = —cos ,

czyli

i ■    2    ^L1 2

1 — sin^za₂ = -^-cos^a!, ^c2

sin¹a₂ = 1 —icos¹a_1; ^c2

a z równania (4):

2 G .    G¹

sm"a₂ = ctsm"ai---c₁sina₁+ ■,-₂—₂,

pc_lA    p¹c\A¹

skąd po podstawieniu wyrażenia (5) i przekształceniu otrzymamy:

c, = /c¹

2G

i---sin«₁ + —■—■

pA    p¹c¹A¹

W celu określenia kąta a₂ z równań (3) i (4) wyznaczymy:

^ci

cosa₂ = —cosaj ^C2

oraz

Cj sina, —

stna₂ =

¹

stąd kąt

tg«r

a₂ - arctg

pcjAcosa.₁_

' >lMMviiulc/,cma wiemy, że na ściance A₂ panuje ciśnienie p_v zatem

l> 1M3    A_{) = pgcj+p^j-pgcj-pj/lj.

. - ■ ■ im. upadek ciśnienia między przekrojami 1 i 3 wynosi: P3-P1 = pc₃(c₁-c₃).

m. im równania Bcrnoulliego dla przekrojów 1 i 3:

Cl , Pl ^C3 , P3 , .

--= ^-3---kn_s,

2p pp 2p pg

u", ■ >, ud.ość strat

Cl-ej _| P1-P3 2 p Pśf

ł i

11< ", yiu/cnic (3) do zależności (5) otrzymamy

Ci-c| _| C3-C1C3

Ci — c₃ 4- 2c₃ — 2CjC ¹

di

>4 ’

• 4ośi strat

'im I )arcy’ego wysokość strat lokalnych

1

P