CCF20120509098

—I'

Po uwzględnieniu ostatniej zależności uogólnione równanie Bernoulliego możemy przedstawić następująco:

w której spadek hydrauliczny

./ =

2g\ H_v — H₂ + — '    P9

r² c2

D⁴ /    /

= 1 +^4Kw + C_z + 2C_k + 2-

+

D²

d²

11 + Cd’

u po podstawieniu wartości liczbowych 80000

2-9,81 9-3 +

800-9,81

100\ /D²    V

1'

= 1 + S( 0,5 + 4 + 2-0,25 + 0,02-^ l + l -1 ] +1,

0,2) \d

czyli

W rozpatrywanym przypadku takie wielkości, jak: g, d oraz v, nie ulegają zmianie, slipl

Gi ₌ A

0,2    J 2

Ponieważ

¹    /    ²    0,75/

/litem

D^a D²

¹⁶?-V-³¹⁵'⁰-

Gi 0,75

G₂

i

lub Gi = 0,75Q₂.

Podstawiając

D²

z -

12’

rozwiązujemy równanie kwadratowe

16z²—2z — 315 = 0,

Podczas ruchu burzliwego płynu strata A h_s (wg Darcy’ego) wynosi:

_A i c\ l    ci .0,75/

2g d    2g d

/ przedstawionego równania wynika następująca zależność:

/. którego

£i ₌ ^    ,„K .a

c\ 1

lub c\ = 0,75c2,

■i zatem

z = 4,5.

Ponieważ

Gi = 0,75(?2-

(Matecznie

Gi = 0,866 Q₂.

2g^Xd'

i

c\ 2 g

zatem

D = dj~z.

W związku z tym średnica poszerzonej części rurociągu

D - 200 •    = 425 mm.

5.2.11. Natężenie przepływu cieczy przez przewód o przekroju kołowym, pr/.y ruchu laminarnym, określa następująca zależność, wyprowadzona na podstawie prawa Hagena-Poiseuille’a:

ngJd^Ą *    128 v

Z przeprowadzonych rozważań wynika, że skracając długość rurociągu o 25%, zwiększamy jego przepustowość o 25% - w przypadku ruchu laminarnego płynu i o I 1,4% - gdy ruch jest burzliwy.

5.2.12. Z uogólnionego równania Bernoulliego wyznaczamy wysokości strat, które odpowiednio wynoszą: dla pojedynczego przewodu AB

„2

O)

u dla przewodu rozgałęzionego (np. ACD),

(0,5 Cj )²

(2)