82416

Część 2 12. WPROWADZENIE DO DYNAMIKI BUDOWU 13

In	1 2

Ad 2. Rozpatrzmy teraz przypadek, gdy tłumienia są duże p> w (tłumienie nadkrytyczne). Wówczas również otrzymujemy dwa rozwiązania (tym razem rzeczywiste) równania charakterystycznego:

r,=-p-\p‘-(o'

—_-    (12.29)

r,=-p+vp*-o>*

Funkcja rozwiązująca dla tego przypadku ma następującą postać:

g(/)-e""(Ć ,-sinhiB,t+Ć ₂cosh&,t)    (12.30)

Na rys. 12.12 przedstawiono wykres funkcji rozwiązującej (12.30).

Rys. 12.12. Funkcja ro^viqptjqca <tłumienie fiadkrytyczne)

Z lys. 12.12 wynika, że drgania z tłumieniem nadkiytycznym szybko zanikają i nie mają charakteru oscylacyjnego. Częstość kołowa digaii własnych wynosi:

i0,=\p²-w^:    (12.31)

Ad 3. W przypadku tłumienia krytycznego, tzn. gdy p=co. rozwiązanie pizyjmuje postać funkcji:

AlmaMater

Dobra D.. Dztakicwlcz L, Jambrożrk S.. Kotnona M.. Mikołajczak K.. Przybylaka P., Sytak A.. Wdowdca A