elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 dodatek01root

background image

Dodatek A

Uzupełnienie matematyczne

wersja na dzień 7 marca 2002 roku

A.1

Lematy Green’a

Dla dowolnych (dostatecznie gładkich) funkcji f i g określamy funkcję wekto-
rową ~

K

:= f ∇g. Korzystając z twierdzenia Gaussa dla funkcji ~

K

otrzymamy

pierwszy lemat Green’a

:

Z

V

dV

(

∇f ·

∇g + f 4g) =

I

∂V

f

∇g · d~σ =

I

∂V

f

∂g

∂n

ds

(A.1)

gdzie ~n jest jednostkowym wektorem normalnym skierowanym na zewnątrz
objętości V .

Zamieniając miejscami f i g, a następnie odejmując stronami obie postaci

lematu Green’a otrzymuje się drugi lemat Green’a:

Z

V

dV

(f 4g − g4f ) =

I

∂V

f

∂g

∂n

− g

∂f
∂n

!

ds

;

(A.2)

A.2

Warunki brzegowe dla równania Poisso-
na

Mamy równanie potencjału

4 Φ = 4πρ ;

I

background image

DODATEK A. UZUPEŁNIENIE MATEMATYCZNE

II

Bierzemy w drugim lemacie Green’a f = Φ, natomiast za funkcję g bierzemy
funkcję Green’a G(~r, ~r

1

). Dla ~r leżących wewnątrz V otrzymamy wtedy

Φ(~r) = 4π

Z

V

d

3

r

1

G

(~r, ~r

1

)ρ(~r

1

)

+

I

∂V

Φ(~r

1

)

∂G

(~r, ~r

1

)

∂n

1

− G(~r, ~r

1

)

Φ(~r

1

)

∂n

1

!

ds

1

;

(A.3)

A.2.1

Warunki brzegowe Dirichleta

Zadany jest warunek brzegowy na powierzchni zamkniętej S jako warunek
na funkcję Φ:

Φ(~r)|

~

r∈S

= u

0

(~r)

Dobiera się wtedy funkcję Green’a tak, że dla dowolnego ~r

G

(~r, ~r

1

)|

~

r

1

∈S

= 0 .

(A.4)

Wtedy funkcja Φ dana przez

Φ(~r) = 4π

Z

V

d

3

r

1

G

(~r, ~r

1

)ρ(~r

1

) +

I

∂V

u

0

(~r

1

)

∂G

(~r, ~r

1

)

∂n

1

ds

1

;

(A.5)

jest rozwiązaniem naszego zagadnienia.

A.2.2

Warunki brzegowe Neumanna

Zadany jest warunek brzegowy na powierzchni zamkniętej S jako warunek
na pochodną funkcji Φ

Φ

∂n





~

r

1

∈S

= u

1

(~r)

Nie można powtórzyć dokładnie metody użytej przy rozwiązywaniu zagad-
nienia Dirichleta ponieważ nie jesteśmy w stanie tak dobrać funkcji Green’a
aby

∂G

(~r, ~r

1

)

∂n

1





~

r

1

∈S

= 0

Dzieje się tak ponieważ z prawa Gaussa i definicji funkcji Green’a wynika, że

I

∂V

∂G

(~r, ~r

1

)

∂n

1

ds

1

= 1

background image

DODATEK A. UZUPEŁNIENIE MATEMATYCZNE

III

I rzeczywiście:

1 =

Z

V

d

3

r

1

4

(r

1

)

G

(~r, ~r

1

) =

I

∂V

grad

(r

1

)

G

(~r, ~r

1

) · d~σ

1

=

I

∂V

∂G

(~r, ~r

1

)

∂n

1

ds

1

Oznaczmy

<

Φ >

S

=

1

S

I

S

ds

Φ ;

Na funkcję Green’a możemy natomiast nałożyć warunek

∂G

(~r, ~r

1

)

∂n

1





~

r

1

∈S

=

1

S

;

(A.6)

Wtedy funkcja

Φ(~r) =< Φ >

S

4π

Z

V

d

3

r

1

G

(~r, ~r

1

)ρ(~r

1

)

I

∂V

G

(~r, ~r

1

)u

1

(~r

1

) ds

1

;

(A.7)

jest rozwiązaniem naszego zagadnienia brzegowego. Występujący po prawej
stronie czynnik liczbowy < Φ >

S

ma charakter addytywnego czynnika nor-

mującego funkcję Φ: jeśli funkcja Φ jest rozwiązaniem zagadnienia Neumanna
to funkcja ˜

Φ = Φ + C jest również rozwiązaniem tego zagadnienia. Jeśli S

jest powierzchnią w nieskończoności, to < Φ >

S

= 0 i ostateczne rozwiązanie

ma postać

Φ(~r) = 4π

Z

V

d

3

r

1

G

(~r, ~r

1

)ρ(~r

1

)

I

∂V

G

(~r, ~r

1

)u

1

(~r

1

) ds

1

;

(A.8)

A.2.3

Mieszane warunki brzegowe

Mieszanymi warunkami brzegowymi nazywamy zagadnienie gdzie na części
powierzchni S zadana jest funkcja Φ, a na pozostałej części zadana jest po-
chodna normalna do powierzchni:

d

Φ

dn

.

Można dowieść, że jednoczesne zadanie funkcji i jej pochodnej na po-

wierzchni prowadzi na ogół do sprzeczności. Wiąże się to z tym, że jak zna-
jomość bądź funkcji bądź pochodnej na danej powierzchni prowadzi do jed-
noznacznego określenia funkcji w pozostałej części przestrzeni. Wynika to
chociażby z wzorów (A.5) i (A.7). Jednoczesne nałożenie obu tych warun-
ków prowadziłoby do dwóch różnych rozwiązań tego samego równania, co
jest sprzeczne z udowodnionym twierdzeniem o jednoznaczności rozwiązania
warunku brzegowego.

background image

DODATEK A. UZUPEŁNIENIE MATEMATYCZNE

IV

Przy okazji warto tu zwrócić uwagę na swoistości równań różniczkowych

cząstkowych. W przypadku jednej zmiennej odpowiednikiem równania Pois-
sona jest równanie różniczkowe drugiego rzędu

d

2

f

dx

2

= g

Dla jednoznaczności rozwiązania konieczne jest tu jednoczesne zadanie za-
równo funkcji jak i jej pierwszej pochodnej w danym punkcie (lub też każde
w innym). Widać więc, że sytuacja jest odmienna od tej, z jaką mamy do
czynienia w przypadku równań cząstkowych.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 11root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 02root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 07root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 03root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 00root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 12root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 09root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 04root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 09root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 06root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 01root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 07root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 05root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 03root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 05root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 02root
elektrodynamika klasyczna UW Turko wyklad02 11root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 01root
elektrodynamika klasyczna UW Turko, wyklad02 10root

więcej podobnych podstron