4.6. WYWAŻANIE MASZYN I MECHANIZMÓW 187
Łącznie więc w punkcie B jest skupiona masa
M = M3 + M2 j. (4.132)
Teraz umieszczamy na członie 1 jedyną przeciwwagę o środku masy w punkcie D i o masie nr\ spełniającej relację
m^R = kMr + M^b + r, (4.133)
gdzie k > 0 jest stałym współczynnikiem.
Pierwszy wyraz po prawej oznacza, że w jakiś sposób (na razie bli żej nie określony) chcemy zrównoważyć masę o ruchu postępowym skupio ną w punkcie B; drugi wyraz oznacza, że całkowicie równoważymy masę korby, będącą w ruchu obrotowym, skupioną w punkcie S-j i część masy korbowodu skupioną w punkcie A.
Aby zbadać konsekwencje tego postępowania, załóżmy dodatkowo, że korba 1 obraca się ze_^stałą prędkością w.
Siła bezwładności Q związana z masą w punkcie B jest wektorem leżącym na osi x. Jego rzuty na osie są, jak wiadomo.
Q' & Mrto2 (cos 0 + X cos 20) , gdzie X = r/l,
CC
y
Wypadkowa siła Q" dośrodkowych sił bezwładności związanych z masami w punktach D, S-j, A jest skierowana od D do 0. Jej rzuty na osie x, | są
- kMrm2 sin 0. bezwładności są więc cos 0 + X cos 20] ,
0.
Q" = - kMrw2 cos 0, Q" = Hx
Sumy rzutów na osie x, y sił = Q' + Ql = Mru2 [(1-Zc)
■b «V , W
ś = Q' + q" - - kMr u)2 sin