Image0081 BMP

Image0081 BMP



Po obliczeniu rotacji wektora H, otrzymujemy przy wykorzystaniu wzoru (9.1)

I d (rHB)


(9.10)


czyli



(911)


Eliminując //„ z równań (9.9) i (9.11), znajdujemy


gdzie k przedstawia wzór (9.4).

Wyrażenie (9.12) jest równaniem Bessela, a jego rozwiązanie można przedstawić w postaci


£x=Al0(kr) + BK0(kr),


(9.13)


gdzie: A, B są stałymi całkowania, zaś /„(z) oraz K0{z) oznaczają zmodyfikowane funkcje Bessela zerowego rzędu odpowiednio pierwszego i drugiego rodzaju. Z teorii funkcji Bessela wiadomo, że jA^z^-łoo, gdy z-»0. Ponieważ natężenie pola elektrycznego w środku przewodu (r=0) powinno być wielkością skończoną, więc musimy przyjąć B—0 w wyrażeniu (9.13), czyli


E, = AI0(kr).


(9.14)


W celu wyznaczenia stałej całkowania A, obliczymy natężenie pola magnetycznego; zgodnie ze wzorem (9.9) mamy


ja>/r dr    jwfi


bowiem


dz


(9.15)


gdzie: 7,(z) jest zmodyfikowaną funkcją Bessela pierwszego rodzaju, rzędu pierwszego. Przy uwzględnieniu zależności k2—ja)jiy, otrzymujemy


/ /.(kr).

k


(9.16)


Rozpatrzmy krzywą C będącą brzegiem przekroju poprzecznego przewodu o promieniu r0 (rys. 9,1). Na podstawie prawa przepływu otrzymujemy


2aro/7fl|r=,0= /,


gdzie lewa strona tego równania jest napięciem magnetycznym wzdłuż krzywej C, a prawa strona jest równa przepływowi przez powierzchnię, której brzegiem jest ta krzywa. Podstawiając 6 z zależności (9.16) do powyższego wzoru, znajdujemy


f


.i stąd


2nr0y Ii(,kr0)


Rys. 9.1. Przekrój poprzeczny przewodu przewodzącego prąd

Pu podstawieniu tej stałej do wzorów (9.14) i (9.16), mamy

r i kro

Ej— 2 - r ,, v>

(9.17)

/ It(kr) — 2nr0i,(fcr0)

(9.18)

(jęstość prądu w przewodne wynosi

/ kr0 l0(kr)

a iw'

(9.19)

Wielkość 2 występująca w tym wzorze jest średnią gęstością prądu w przewodzie.

Funkcje /Q(^eJ*/4) oraz /I(jcejl,/4) są stablicowane, a ich tablice podane są w wielu podręcznikach. Na podstawie otrzymanych wzorów można obliczyć wielkości charakteryzujące pole elektromagnetyczne wewnątrz przewodu.

Na iys. 9.2 przedstawione są wykresy modułu gęstości prądu w przewodzie w funkcji r przy różnych wartościach J&|, ilustrujące rozkład prądu w przekroju poprzecznym przewodu.

Rys. 9.2. Wjkres modułu yę. ilości prądu w funkcji r



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Image0034 BMP mu wały my, podobnie jak w p. 2.3, przy uwzględnieniu wzoru (3.4), te składowa normaln
Image0088 BMP Po wykonaniu szeregu przekształceń, otrzymuje się dla mocy czynnej rozpatrywanego odci
wymaganiaf bmp Po przekształceniu wyrażenia (3.39) otrzymujemy wzór pozwalający obliczyć u
Image0023 BMP po podstawieniu K«* -grad V. mamy divgrad V P e żyli (2.30) ;dzie V2 jest lapJasjanem
Image0073 BMP 8. HARMONICZNE POLE ELEKTROMAGNETYCZNE8.1.    Wektory zespolone 8.1.1.
Image0093 BMP Eliminując E, t. równań (9.103) i (9.104), otrzymujemy równanie Bessclu (9.105) gdzie:
Image0048 BMP Po południu deszcz przestał padać. Na wycieczkę było już za późno, ale na podwórko moż
Image0118 BMP f.2. Metoda Rilu Poszukujemy ekstremum funkcjonału przy założeniu, że funkcja u(x, y)
032 bmp r Rys. 5.4. Zasada wyzwalania podstawy czasu przy wykorzystaniu linii opóźniającej5.4. Zasad
65 (18) 122 Po obliczeniu strat żytku na aproksymacji otrzymuje się: a)    przy założ
Image0039 BMP każdym punkcie rozpatrywanego obszaru. Istotnie dla ;j»consl na podutawie wzoru vB=0 o
Image0066 BMP Potencjał wektorowy a w punktach pierścienia 2 przedstawia wzór (4.32). przy czym jti
Image0072 BMP i podobnie dH Ot d 8t (7.37) Po podstawieniu wzorów (7.35)-(7.37) do równania (7.33),
Image0087 BMP a w granicy, gdy Az-*0, otrzymujemy d//_ dV (9.55) przy uwzględnieniu, że Jy =
PIC01 i JA 0 11 otrzymamy: w a po obliczeniu oporu zastępczego Rn dwóch oporów pobielonych równoleg
78071 skanuj0067 (12) 75 Rys. 4.4. Zmienna elastyczność popytu przy innym nachyleniu krzywej popytu

więcej podobnych podstron