242 [1024x768]

I

ELEMENTY TERMODYNAMIKI STATYSTYCZNEJ

Stąd In W

N_{\nN_t

(3.176)

Ułamek cząsteczek o energii e₍ wynosi zgodnie z równaniem (3.162) Ni ₌ gi • t~*^t,kT

N q

Logarytmując to równanie obustronnie otrzymujemy kolejno: In Wj — ln Af = -^+!ng,-ln$r

i

i

^NilnNi-NlnN =

Przyrównując to równanie z (3.176) oraz uwzględniając (3.174) otrzymujemy kolejno:

In W = ^=r- +N\ru_l- ^ Wng,

^Ka    /Ti

i

^Nitt    /

S = k\n\V = —+k\nq^s-k^N^ngi =

*    frf

(3.177)

= ~ +A.ln^'-A:^]^lng_ł

Jeżeli wagi statystyczne g, = 1, to równanie (3.177) przyjmuje prostą postać: S = ^+k\n<f    (3.178)

Wyrażenie funkcji termodynamicznych za pomocą sumy stanów

Podstawowa zależność pomiędzy wielką sumą stanów Q a energią wewnętrzną U (3.170) stwarza możliwość obliczenia pozostałych funkcji termodynamicznych. Obliczenie ciepła molowego Cy. Zgodnie z definicją ciepła molowego C_v (3.20)