384
8. Równania różniczkowe
gdzie Vj(*) jesi funkcją przedziałami liniową, taką. że >yt(xj) = 6iJ. a <$0-jest delta* " neckcra (zob. też funkcje sklejane, § 4.6). Funkcję „trójkątną” pokazano na rys ^ Aby otrzymać interpolację wyższego stopnia powinniśmy wprowadzić węzły | ' V wewnątrz elementu. Wyrażenie podobne do (8.6.20) otrzymuje się z wzoru interpola^-* nego Lagrange’a. Funkcje są przedziałami wielomianowe; każda z nich odpow^ jednemu w'ęzłowi.
Funkcje określone za pomocą interpolacji liniowej w oczkach siatki trójkątnej (zob. (7.7.15)) też można wyrazić w postaci (8.6.20)), gdz e każdy składnik p, odpowiada innemu węzłowi Pi i ^(/’y)=«5i,. Przy tym 0 tylko wted , gdy x należy do elementu za
wierającego Pt (rys. 8.6.8). Z oczywistych powodów y nazywa się funkcją piramidalną. W przypadku interpolacji kwadratowej w oczkach siatk trójkątnej wzór (7.7.16) prowadzi do podobnego wyrażenia, jeśli drugie różnice wyraża się przez, wartości funkcji.
Rozważmy teraz rozwiązanie w sensie metody elementu skończonego dla liniowego zagadnienia brzegowego
Au(P)=f. PeD, u (P)=0. PedD.
Elementy skończone przebiega się kolejno 1 oblicza się wkład każdego z nich do A, i U z układu (8.6.16). W mechanice strukturalnej AK nazywa się macierzą sztywności. Zauważmy, że dla dużych n macierz A„ jest rzadka, gdyż (wi% Ay}) 'yest różne od zera tylko wtedy, gdy istnieje element zawierający i Pt, i P}. Użyteczne są tu równości podobne do (8.6.18$ są one nawet niezbędne, jeśli funkcje iy, mają nieciągłe pierwsze pochodne na brzegu elementów.
Aspekty' fizyczne i matematyczne metody elementu skończonego omówiono w - . kach Stranga i Fixa (126] i Odena [120]. Rozprawa George’a [109] dotyczy realizm1 komputerowej. Zob. też § 5.4.4.
całko**
8.6.6. Równam*
Zagadnienia wyrażone za pomocą równań różniczkowych cząstkowych kiedy przekształcić na równania całkowe. Wiele modeli matematycznych — nP- 'v statystycznej — prowadzi wprost do równań całkowych lub całkowo-różniczkowyc^•