34544

34544



Różnica dróg przebywanych przez obie wiązki wynosi bsitid Jeżeli podzielimy szczelinę na pól i weźmiemy pod uwagę także światło wychodzące ze środka szczeliny, jego droga będzie różniła się od pozostałych o (b/2)sa\8 Jeżeli (b/2)ńn&= X/2, gdzie A jest długością fali, światło ze środka szczeliny wygasza się ze światłem z obu krawędzi - otrzymujemy minimum (interferencyjne wygaszanie światła) dla sin9=Mb. Jednocześnie w dalszym ciągu otrzymujemy centralne maksimum, gdyż drogi wiązek biegnących z przeciwległych krańców szczeliny są nadal takie same.

Gdybyśmy zamiast dzieląc szczelinę na połówki, podzielili ją na ćwiartki otrzymalibyśmy kąt następnego minimum: sin0=2XJb. Ogólnie, minima występują dla smtj n?J>

Rozłożenie światła po dy frakcji jest nierównomierne. Środkowe maksimum jest najsilniejsze i najszersze, otoczone przez kolejne minima i słabnące maksima. Gdy wiązki zbiegające się w punkcie są w przybliżeniu rówolegle, co osiąga się poprzez odsunięcie ekranu daleko od szczeliny lub przez skorzystanie z soczewdd skupiającej, taki rozkład dyfrakcji nazywa się rozkładem Fraunhofera Gdy ekran ustawiony jest względnie blisko szczeliny i nie korzysta się z soczewki skupiającej, powstaje nieco bardziej skomplikowany rozkład, zwany rozkładem Fresnela. Rozkład ten jest raczej złożony, i z tego powodu badając dyfrakcję światła ogólnie stara się osiągnąć rozkład Fraunhofera, co znacznie upraszcza pomiary.

Dla dwu szczelni o szerokości b i odległości d od siebie, problem jest prawie identyczny W tym przypadku badamy interferencję fal pochodzących nie z sąsiednich obszarów szczeliny, ale z dwu części czoła fali odległych od siebie o d. Gdy dsa\9=nXJ2, będziemy mieli wygaszanie interferencyjne; przy <fcin0=»A zachodzi wzmocnienie interferencyjne.

Podobnie się ma sprawa z trzema i więcej szczelinami ułożonymi równolegle, w stałej odległości od siebie. Zwiększenie liczby szczelin nie zmienia położenia głównych maksimów Ponieważ jednak w tym przypadku wygaszanie będzie zachodzić pod wieloma kątami, maksima te będą bardzo ostre.

Układ bardzo wielu szczelin nazywamy siatką dyfrakcyjną W tym przypadku oczywiście w dalszym-eiąjłteachodzi zależność r/si \0=nX\ syn roi d, oznaczający odległość pomiędzy kulijifclu sz. zehnamTnazJWf/ \j siatą s



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
FizykaII88501 879 pełnie od siebie oddzielone, gdyż liniowy termoskop Mellonie-go, przez obie wiązk
CCF20080703011 18 Jama miednicy jest podzielona przez obie przepony: przeponę miednicy i przeponę m
kscan10 S jako funkcję różnicy dróg optycznych Ax. Między interferogramem S (Ax) a widmem promienio
page0400 398 PLATON. do czego dobry rumak usilnie się przykłada. Ale są i różnice, ta zwłaszcza, że
page0457 449Rnbens ś. Michała, gdzie przebywał przez cztery miesiące, kojąc swą boleść zajęciem nauk
page0463 455Ruch jednostajnym. Długością dróg w 1" przebytych różnią się przeto dwa ruchy jedno
page0864 856 wym i wpadająca pod miastem Łojowem do Dniepru. Długość jej biegu przez guberniją Mohyl
Instrukcja obslugi COLT CZ5 7 IJcznik dzienny Licznik dzienny wskazuje drogę przebytą przez pojazd
skanowanie0081 2 168 Optyka gdzie n jest współczynnikiem załamania światła dla płytki, Różnica dróg
skanowanie0083 2 168 Optyka gdzie n jest współczynnikiem załamania światła dla płytki. Różnica dróg
kscan10 S jako funkcję różnicy dróg optycznych Ax. Między interferogramem S (Ax) a widmem promienio
fizyka wyk 1 Itą przez nieważki mi wynosi 6. Dwa odważniki o masach wi i »>2 >«i s‘l połączone
kompozyty zbrojone cząstkami S obciążenie przenoszone przez obie fazy s mechanizm
11206080U9981464142424u75657746940005103 n POZYCJA ZMIERZONA może być wyznaczona na podstawę ® pomia
HWScan00128 Można zatem nie uwzględniać różnicy dróg ruchu naczynia i ruchu wypadkowego, a co najważ

więcej podobnych podstron