mech2 151

mech2 151



JOO

Otrzymamy


% = W (1 - COSoO I u = u>0 1 = j/3gl(1 - COS a).

Sys. 219


Prędkość kostki i prędkość kątową pręta zaraz po uderzeniu wyznaczamy 2 zasady zachowania krętu

K1 = *2’

h “o = ia(U+ T Y

przy czym 1^ - moment bezwładności pręta względem osi obrotu,

t .-sii .

1A - 3B '

Drugi związek między v i u) otrzymamy z prawa Newtona

tul - v u


= -k.

Mamy więo układ dwóch równań z niewiadomymi u>, v

(u> - mQ) + |- v ł = 0, v = ułl = ku,

przy czym u)0, u wyznaczono z zasady równoważności pracy i energii kinetycznej.

Rozwiązując układ równań otrzymamy

u)    - 003 \r^S

v =V3gi d - cosa)    

Drogę do zatrzymania się kostki wyznaczymy z zasady równoważności pracy i energii kinetycznej    ■    - ' -

stąd


* = ?L = a (1 . oosa)    .

^    (Q + 3G)2

Zadanie 14 (rys. 220)

Pręt AB o długości 1 może obracać się dookoła osi,    przechodząae j

przez jego koniec A. Pręt odchylono od położenia poziotąego o kąt a i puszczono swobodnie. Spadający pręt uderza o nieruohooą podporę D. ustawioną w odległości AD = b od końoa pręta i odbija się od niej.Współczynnik restytucji jest równy k. Obliczyćt

a)    prędkość kątową pręta w pierwszej chwili po uderzeniu,

b)    prędkość środka ciężkości 0 pręta w pierwszej obwili po uderzeniu,

c)    kąt p o jaki odchyli się pręt po uderzeniu,

d)    impuls uderzenia.    D

Odp. tu


sin a ,


V„ =--Ł-

o 2


yisi


sin a,

sin p = k^ Bin a,

S



oB'


= I- « * »•


TE


i


Eys. 220

Zadanie 15

Cienka tarcza półkolista o masie m/j i promienia — może obraoać się dookoła osi AB, przeohodzącej przez jeo średnicę.W pewnej chwili w punkcie D. pokazanym na ry-B. 221, 221a, uderza o tarczę znajdującą się w po



łożeniu pionowym, kulka o masie mp, poruszająca się w kierunku prostopadłym do płaszczyzny tarczy. Na skutek uderzenia tarcza obróciła się dookoła osi AB do położenia poziomego. Współczynnik restytuoji wynosi k. Obliczyć!

a)    prędkość u kulki przed uderzeniem i zaraz po uderzeniu v,

b)    prędkość V środka ciężkości tarczy zaraz po uderzeniu. r 4ra,


Odp,


u =


ę_

2a'

3 w 2gr


-2 9m2 -5® 2 U


+ 9® 2

rr


TYJ


TYJ


\



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
CCF20090319050 Zasady całkowania 59 ~ i otrzymujemy Całkę f ex cos a: dx całkujemy również przez c
mat odp001 304Odpowiedzi do zadań 1.111.131.141.151.16*1.17 a)y(t) — Ce +
F- F cos a; Fy = F sin a otrzymamy F COS a = k (m g - F sin a ) skąd otrzymamy współczynnik tarciaF
5 (2) 91 Pochodna funkcji rzeczywistej Podobnie jak poprzednio otrzymujemy (10) f (x) = 2xsin-— cos—
Obraz 8 (3) Kys. 151. Chemikalia otrzymywane z sacharozy produkowano cały szereg nowych astrów 1 ete
mech2 43 li If i S^ł = ~aud - aw • cos 60° = -9 - 355 * 0,5 = -186 cm/s^, az = —cos 30° = -355 &nb
mech2 43 li If i S^ł = ~aud - aw • cos 60° = -9 - 355 * 0,5 = -186 cm/s^, az = —cos 30° = -355 &nb
mech2 73 u ■m stąd 0 Vr Nc = G cos 60° + Dq =; wg oos 60° + -~ = Y2    2 =i n (g cos
mech2 73 u ■m stąd 0 Vr Nc = G cos 60° + Dq =; wg oos 60° + -~ = Y2    2 =i n (g cos
0929DRUK00001700 88 KOZDZIAŁ II, UST. skąd po łatwej redukcji otrzymuje się r a -ij cos * I Gos *
F- F cos a; Fy = F sin a otrzymamy F COS a = k (m g - F sin a ) skąd otrzymamy współczynnik tarciaF
Zadanie 2 Koło mające nieruchomą oś otrzymało początkową prędkość kątową co0 = 2n[rad/s]. Po
mech2 49 4 J I i 9G Dla kół 3 i 4 W rozpatrywanym przykładzie prędkośi kątowa jarzma jest równa pręd
mech2 49 4 J I i 9G Dla kół 3 i 4 W rozpatrywanym przykładzie prędkośi kątowa jarzma jest równa pręd
2. Otrzymać zależność między momentem pędu i prędkością kątową obracającej się wokół stałej osi
OMiUP t1 Gorski8 Jeżeli otrzymany szereg charakterystyk przepływu Y = f(Q) dla różnych prędkości ob

więcej podobnych podstron