JOO
Otrzymamy
% = W (1 - COSoO I u = u>0 1 = j/3gl(1 - COS a).
Sys. 219
Prędkość kostki i prędkość kątową pręta zaraz po uderzeniu wyznaczamy 2 zasady zachowania krętu
K1 = *2’
h “o = ia(U+ T Y
przy czym 1^ - moment bezwładności pręta względem osi obrotu,
1A - 3B '
Drugi związek między v i u) otrzymamy z prawa Newtona
tul - v u
= -k.
Mamy więo układ dwóch równań z niewiadomymi u>, v
(u> - mQ) + |- v ł = 0, v = ułl = ku,
przy czym u)0, u wyznaczono z zasady równoważności pracy i energii kinetycznej.
Rozwiązując układ równań otrzymamy
u) - 003 \r^S •
stąd
^ (Q + 3G)2
Zadanie 14 (rys. 220)
Pręt AB o długości 1 może obracać się dookoła osi, przechodząae j
przez jego koniec A. Pręt odchylono od położenia poziotąego o kąt a i puszczono swobodnie. Spadający pręt uderza o nieruohooą podporę D. ustawioną w odległości AD = b od końoa pręta i odbija się od niej.Współczynnik restytucji jest równy k. Obliczyćt
a) prędkość kątową pręta w pierwszej chwili po uderzeniu,
b) prędkość środka ciężkości 0 pręta w pierwszej obwili po uderzeniu,
c) kąt p o jaki odchyli się pręt po uderzeniu,
d) impuls uderzenia. D
Odp. tu
sin a ,
V„ =--Ł-
o 2
yisi
sin a,
sin p = k^ Bin a,
S
—
oB'
Eys. 220
Zadanie 15
Cienka tarcza półkolista o masie m/j i promienia — może obraoać się dookoła osi AB, przeohodzącej przez jeo średnicę.W pewnej chwili w punkcie D. pokazanym na ry-B. 221, 221a, uderza o tarczę znajdującą się w po
łożeniu pionowym, kulka o masie mp, poruszająca się w kierunku prostopadłym do płaszczyzny tarczy. Na skutek uderzenia tarcza obróciła się dookoła osi AB do położenia poziomego. Współczynnik restytuoji wynosi k. Obliczyć!
a) prędkość u kulki przed uderzeniem i zaraz po uderzeniu v,
b) prędkość V środka ciężkości tarczy zaraz po uderzeniu. r 4ra,
Odp,
u =
-2 9m2 -5® 2 U
\