279

A HibUl. IM1U.1 .Vvu .•»•»»«. :u, r ), buui :uO ISBN D4H1II ł-7. © l>. »N TOS >*}

8 10 EL£IORONOV/Y REZONANS PARAMAGNETYCZNA (EPR)    279

Rozważmy na przykład oddziaływanie momentu magnetycznego protonu charakteryzującego się kwantową liczbą / = i i wynoszącego

Hi = yfiii + I \u_s

(8.28)

(Hx — magneton jądrowy * 5.0507866 ł0”²⁷ J T"¹).

W polu magnetycznym spinowy moment pędu protonu może przyjąć tylko dwa położenia w stosunku do kierunku linii pola magnetycznego. Składowa momentu w stosunku

do tego kierunku jest bowiem kwantowana i wynosi m / — Liczba kwantowa m/ w tym

wyrażeniu przyjmuje dla protonu wartości ±i. Jedna z. dopuszczalnych orientacji protonu powoduje lokalne wzmocnienie indukcji pola magnetycznego, druga jej osłabienie. Klektron pizebywający w sąsiedztwie protonu nie doznaje zatem działania pola R. ale, zalczme od ustawienia momentu jądrowego, działania pola lokalnego:

Bwl = B + ja lub /*u.i = B - jfl

W wyrażeniu tym pojawia się stała sprzężenia nadsubtclncgo. a. Przy ustawieniu połowy protonów w każdej z dopuszczalnych orientacji dla połowy elektronów warunek rezonansu będzie spełniony, gdy pole zewnętrzne wyniesie

B =    - ia

a dla drugiej połowy warunek ten zostanie spełniony w polu zewnętrznym o indukcji

B = B„ + \a