Image0105 BMP

. l/uuc/u to, że gęsiowi cucigu    dd.tiYi/iicj_>(i i pola magnetycznego si| jednakowe,

Otrzymaliśmy laki sam wniosek jak w punkcie 10.2,3 pi/y omawianiu pola wdiralora ilenientarnepo w suche talowej.

Rys. 10.3. Rozkład elektromagnetycznej fali płaskiej wydłuż, osi ()r

0,3.3. Fula płaska w środowisku przewodzącym

Przypuśćmy, że konduklywnosć środowiska przewodzącego spełnia warunek .obec czego stała przenoszenia falowego jest równa w przybliżeniu

jtDliy

r=u -i jfi = v j(Ofiy = --- (I + j),    (10.49)

godnie ze wzorem (10.31). Stale: tłumienia i kątowa są w przybliżeniu jednakowe, przy zym

I

^w=/;=vT-    ^(l0-⁵⁰⁾

Tipedancja falowa środowiska jest w tym przypadku równa

jjWfl

v7^eJ+

(10.51)

W dalszym ciągu rozpatrzymy tylko fale pierwotne o postaci zespolonej

M

(10.52)

(10.53)

f-:_x=Mc'^!\

/artości chwilowe tych lal wynoszą:

Im [£_vs 2e^j' 'J-A/_V?.e "sin(a>t-jlz),

- . iW J2    t    rr \

H/ — Myt -    \_łj_y v‘ 2 e^J J = ^ e^sin \a,,-pz-_Ąj.

/ każdym punkcie pola fala H_t jest opóźniona w fazie o k/4 w zględem fali t].

Oliic rozpatrywane lak* są tłumione ze względu na występowanie strat ritrrgrtjiz-nydl, polegających na stopniowym pr/cks/intcaiiiu się energii pola elektromagnetycznego na ciepło. Na podstawie wzorów (10.53) stwierdzamy, że amplituda lali w/dłuż odcinka rownego jej długości X = 2ix!jl zmniejsza się 535 razy, bowiem

ze względu na przybliżoną równość stałych a oraz (i. Otrzymany wynik oznacza, że tłumienie jest bardzo silne i lala praktycznie zanika no przejściu odcinka równego jej dłu-

Cięstości energii pola elektrycznego i pola magnetycznego wynoszą: w,, = ieJE," — f.M² e“ ²”^z sin² (ort — fiz),

1    , jiM² ,    ,/    TT \

_Z2 e" sin²\^u)t — (iz — -~j,

(10.54)

zgodnie ze wzorami (10,53). Średnie wartości za okres energii pola elektrycznego i pola magnetycznego są zatem równe

j |si

0

7’

liM¹    l f . ,/    n\ 1 HM²

tvtn_(r = , e ' I sin"{ ot — ffc—    )dJ =-----,

z} rj V 4/    2 zy

(10.55)

bowiem

r f

!-(«)/+ f)Ót=

Otrzymujemy stąd

uv_<r <:Z² or, I> 7 ’

(10.56)

/caft

bowiem Z_f = _^j    , zgodnie z zależnością (10.51). Ze względu na przyjęty warunek y ■

iw stwierdzamy, żc u- y->ny. . Oznacza to, że w środowisku przewodzącym pr/y spel^ nieniu warunku y a /z, energia fali elektromagnetycznej jest praktycznie równa cttetgii pola magnetycznego, czyli energia lali elektromagnetycznej jest praktycznie /awaria w polu magnetycznym.

10.4. Fala plaska w środowisku dwuwarstwowym

10.4.1. Kala plaska padająca na granicę dwóch środowisk

Fala plaska przesuwająca się w/dluż osi (b pada prostopadle na powierzchnię graniczną dwóch różny cli środowisk, stanowiącą płaszczyznę v. i układu współrzędnych prostokątnych (rys. 10.4). Przypuśćmy, że środowisko / pod powierzchnią vv jest ideał-