Cialkoskrypt4

Cialkoskrypt4



86 2. Statyka płynów

Dowolną inną powierzchnię ekwipotencjalną, leżącą „częściowo w cieczy”, określa równanie:

86 2. Statyka płynów

2 2 orr


+ gz = C.


Założywszy, że na powierzchni swobodnej panuje ciśnienie atmosferyczne pa, a ciecz jest płynem barotropowym, otrzymamy:

.2


^-(x2 + y2) + gz =


P-P,


;.Vf

>**


Aby wyznaczyć ciśnienie w punkcie M, napiszemy powyższą zależność dla punktu N i M. Punkty N i M leżą na tym samym promieniu rN = rM, więc mamy:

-Pn~P. nra- “>%ł .C7 -Pm -P.

» rN + 62 N ~    0raZ ~ rM + §Z M ~    *

2    p    2    p

a po odjęciu stronami otrzymujemy:

Pm Pn ~g-(zM-zN) = g-H, pN-p0,

więc


. 'i* |


&


Pm "Po    ,

skąd wynika, że dla osi pionowej rozkład ciśnień jest rozkładem ciśnienia hydrostatycznego:

Pm ~Pa =P§H-

■1!

:,v


Ponadto ciśnienie w każdym punkcie wewnętrznym cieczy jest równe sumie ciśnienia otoczenia i hydrostatycznego, wynikającego z odległości tego punktu od powierzchni swobodnej.

Ciśnienie w kierunku promieniowym (z = const, dz - 0)

dn co2    1    ar -

— = —2rdr,    dp = w2rpdr, p = p — r2+C,

p 2    F    F 2

_    (O2    2

dlar = 0 p = pgz0 = C=> p = P~r +pgz0, a z równania powierzchni swobodnej to2r2 = -2 • g • z , więc

P = Pg(zo~z)>

gdzie zmienna z przyjmuje wartości ujemne w przyjętym układzie współrzędnych. Dla punktu M leżącego na osi pionowej przechodzącej przez punkt N mamy: z0 = = zM) z = zN, Zq — Zn — H, co jest wynikiem równoważnym z poprzednim.


W ZADANIE 2.6.14

Zbiornik obracający się względem pionowej osi składa się z dwóch wal-ców współosiowych o stosunku średnic D/d = a (rys. 2.14). Mały walec, którego wysokość ht -300 mm, w stanie spoczynku wypełniony jest całkowicie wodą. Walce obracają się z prędkością co, przy której powierzchnia swobodna w małym walcu jest styczna do jego dna. Jaka musi być wysokość dużego walca h2, aby woda nie wylewała się na zewnątrz zbiornika, jeśli swobodna powierzchnia cieczy w tym zbiorniku jest styczna do dna małego walca?

Rozwiązanie

W obszarze I parabołoidę powierzchni swobodnej opisuje równanie:

2 2 CD f


- gz = C.

Stała C = 0, gdyż dla r = 0 i z = 0 jest to warunek styczności do dna. Dla punktów powierzchni swobodnej leżących na wysokości z = h,,r = d/2 otrzymujemy

co2 (d/2)2


- g ■ h, = 0,

stąd

a

Objętość cieczy pozostałej w małym zbiorniku (po założeniu, że powierzchnia swobodna jest styczna do dna)

V,=iv=i^h,.

1    2    2 4    1

Zatem w zbiorniku górnym pozostanie objętość

v„=v-v,=v-iv=iv=v,.

Równanie paraboloidy dla obszaru II jest następujące:

ar" - bz = C,


a = ■


co


Na podstawie warunku styczności powierzchni swobodnej do dna naczynia r = 0, z = 0, o C = 0.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jest
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt6 130 2. Statyka płynów Rozwiązanie Napór w kierunku osi z jest równy ciężarowi cieczy
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów
Cialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kier
Cialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi pr
Cialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitym
Cialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możn
Cialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układu
Cialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2
Cialkoskrypt9 76 2. Statyka płynów 76 2. Statyka płynów 3y3x 32U    3
Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,
Cialkoskrypt1 80 2. Statyka płynów 80 2. Statyka płynów = 1 +1(-1) = 0,1 + fŁ^l dx dx a dla punktu
Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynów
Cialkoskrypt3 i[ [f 84 2, Statyka płynów więc a po scałkowaniu Fx =-a, Fy =0, Fz = -g, - adx - gdy

więcej podobnych podstron