Cialkoskrypt1

Cialkoskrypt1



100 2. Statyka płynów

Rozwiązanie

Równanie powierzchni swobodnej jest następujące:


(02r2

~2°


~z=c.


Ponieważ powierzchnia swobodna przechodzi przez punkt (r, z) = (0, h), przeto mamy:


co2-O2


2g


-h -C,


a więc jej równanie przybiera postać:


co2r2


to2r2


UJ 1    uj i    [    . \

z =-+ h oraz -= gz-h).

2g    2 6V '

Z drugiego warunku wyznaczymy wysokość H, przy'której powierzchnia swobodna przechodzi przez krawędź naczynia. Gdy z = H i r = D/z, wtedy


ca2 (D


H = —

2g U


+ h.


Zauważmy, że zwiększenie prędkości kątowej co powoduje wzrost wysokości H naczynia, a tym samym wzrost ciśnienia w punkcie B. Rozkład ciśnienia wyznaczymy z równania równowagi:

— = Fx dx + Fydy + Fzdz = Fr • dr + Fzdz = co2 r • dr - g • dz , P

stąd


2 2

co r

p = p0+p—---p-g-z, gdyż gdy (r, z) = (0, 0), p = p0.

Teraz dla punktów A(D/2, H) i C(D/2, H) otrzymujemy:

Pa =Po +


2 {2

przeto

Pc -Pa =p-g-H(co)=p-g


— -p-g-H, Pc =Po +~T~‘ T “P*g’0.


co2 (D


2g v 2


+ h lub H(to) =


co2 D


2g V 2


+ h.


Jest to więc ciśnienie słupa cieczy o wysokości H zależnej od prędkości kątowej (O. Ciśnienie w punkcie B(D/2, h)

Pb “Pa = p ■ g ■ (H - h) = p • g

2g


Na powierzchni swobodnej p = p0, więc pA = Po- Ciśnienie wzdłuż osi z jest sumą ciśnienia p0 i ciśnienia hydrostatycznego. Rozkład ciśnienia dla z - h jest identyczny z rozkładem ciśnienia w zamkniętym naczyniu o wysokości h wirującym z prędkością kątową to, więc na linii O-B ciśnienie w punkcie E

t \ po> r    ,

Pe (r) = Po +”--p-g-h,

a"w punkcie D


stąd


P D (r ) = Po    2 pg'Z

PD-PE=-Pg(Z-h)’

a ponieważ pD - p0 i punkt D(r, z) leży na powierzchni swobodnej o równaniu z = h + (n2r2 /(2g), więc

Pe =Po +Pg(z-h) = po +pg-——.

2g

Na dnie naczynia wartość ciśnienia będzie się różnić od wartości ciśnienia na linii O-B o pgh, gdyż

poo2r _

Pf ~ Po +    ^ Pg ' 0 -

więc

Pd ~Pf =-pg*z = -pg-


(d2r2


+ h


Pd Po


2 •» orr"


Pf = Po +Pg--r— + Pg-h=pE +pg-h. 2g

Niech prędkość obrotowa n = 3000 obr/min, D = 0,1 m, p = 1000 kg/m3, h = 0,05 m, stąd

2?tn

0) =-

60


2?t • 3000 60


[rad/s] = 1007t [rad/s].


Wówczas


DV h = (ioo^

2 j 2-9,81



+ 1 = 12,57 + 0,05 = 12,62 m,



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt6 130 2. Statyka płynów Rozwiązanie Napór w kierunku osi z jest równy ciężarowi cieczy
Cialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układu
Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynów
Cialkoskrypt4 86 2. Statyka płynów Dowolną inną powierzchnię ekwipotencjalną, leżącą „częściowo w c
Cialkoskrypt1 160 2. Statyka płynów Rozwiązanie Balon na wysokości H ma osiągnąć stan równowagi pom
Cialkoskrypt4 126 2. Statyka płynówZADANIE 2.6.31Zbiornik w kształcie ćwiartki walca jest wypełnion
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt7 92 2. Statyka płynów 92 2. Statyka płynów co z = C4 • x + • Jest to równanie prostej
Cialkoskrypt5 108 2, Statyka płynów b = -/R2 - (z - z0)2 dA = 2b• dz = 2^R2 -(z-z0)2dz < »*Rozwi
IMG21 (17) a) Dla h<H/2 Równanie powierzchni swobodnej ma postać (z0 = 0) Z = ■rW 2g a w punkcie
CCF20120509071 Ł. M» V /pv 11. IYU£.WI<l#.<lllia I UU
IMG27 (11) Równanie powierzchni swobodnej ma postać (z0 = 0)rWz --2g a w punkcie A zachodzi równość
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów

więcej podobnych podstron