Cialkoskrypt9

Cialkoskrypt9



76 2. Statyka płynów

76 2. Statyka płynów

3y3x

32U    3 2    .

—- = 12x3y - 6y, dxdy


F,=4xV-3y2+5=|p

F =3x4y2-6xy = |^,

ay

przeto funkcja U ma różniczkę zupełną dU. Postać funkcji U(x,y) jako całki równania rodziny linii ekwipotencjalnych możemy wyznaczyć ze wzoru:

U(x, y)= JFxdx = x4y3 - 3xy2 + 5x + C, (y), ~ = F,.

dy

Obliczamy teraz 3U/3y i porównujemy ze składową Fy, mamy:

3x4y2 -6yx + c;(y) = 3x4y2 -6yx = 0, c;(y) = 0; C,(y) = C,

U(x>y) = JF»dy = x4y3 -3xy2    |^j=Fx.

Następnie obliczamy 3U/3x i porównujemy ze składową Fx, mamy:

4x3y3 -3y2 + C'2(x) = 4x3y3 -3y2 =0,

C'(x) = 5, C2 (x) = 5x + C,

U = x4y3 - 3xy2 + 5x + C = 0.

Ad 2. Dane są składowe jednostkowej siły masowej:

Fx =10xy-8y=^, Fv =5x2-8x + 3 = —, dx    3y

jeżeli

3Fy    3F    3F    3Fv    ^ _

—— = 10x-8, —— = 10x-8,stąd    ^    , czyli rotF = 0.

3y    3x    3y    3x

Zatem istnieje różniczka zupełna funkcji U, której gradient jest równy sile F= iFx + jFy. Postać funkcji U(x,y) jako całki równania rodziny linii ekwipotencjalnych możemy wyrazić w postaci następującej całki:

X

U(x,y) = [Fxdx=5x2y-8xy+C(y),

*o

■^•-5x1 -8x + C/(y) = 10xy -8x + 3, 3y

C'(y = 0) ; C(y) = C + 3y,

F(x, y) = 5x1y - 8xy + 3y + C.

ZADANIE 2.6.7

We wnętrzu kuli o promieniu R (rys. 2.6) znajduje się ciecz wirująca wraz z kulą wokół pionowej osi. z ze stałą prędkością kątową co. Oś obrotu przechodzi przez środek kuli. Na ciecz działa przyspieszenie a o stałym module, skierowane ku środkowi kuli. Wyznaczyć linie ekwipotencjalne.


cosa = cosp = -cosy =


X

/ 2    "7 I"

yx +y+z

y

Vx1 + y1 +z1

z

•</x1 +y1 +z1

Rozwiązanie

Składowe wypadkowej siły masowej są następujące:

Fv =0) x - a


■y]x1 + y1 + z1


2    3 / 2    2    7    2 3s

= cox-a—-Jx +y +z_=(Dx-a —, 3x ^    3x

= co y -a—-2 , „2 ^ ^2    3y


r~-= = -a—a/x~ + y~ + z‘ - -a~,

x/x1 + y1 + z" 3z    3z


F = ory-~a

fx + y + z F, = -a

1

   2    2    1 3S

+ y + z =ory - a—•, 3y

3s


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jest
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów
Cialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kier
Cialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi pr
Cialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitym
Cialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możn
Cialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układu
Cialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,
Cialkoskrypt1 80 2. Statyka płynów 80 2. Statyka płynów = 1 +1(-1) = 0,1 + fŁ^l dx dx a dla punktu
Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynów
Cialkoskrypt3 i[ [f 84 2, Statyka płynów więc a po scałkowaniu Fx =-a, Fy =0, Fz = -g, - adx - gdy
Cialkoskrypt4 86 2. Statyka płynów Dowolną inną powierzchnię ekwipotencjalną, leżącą „częściowo w c
Cialkoskrypt5 88 2. Statyka płynów Rys. 2.14    Rys. 2.15 Dla r = R= D/2 i z = h( +
Cialkoskrypt7 92 2. Statyka płynów 92 2. Statyka płynów co z = C4 • x + • Jest to równanie prostej

więcej podobnych podstron