Cialkoskrypt1
80 2. Statyka płynów
80 2. Statyka płynów
= 1 +1(-1) = 0,
1 + fŁ^l
dx dx
1 + dyl..dy2- = i + (-l)l = 0. dx dx
Zatem krzywe są ortogonalne w obu punktach przecięcia.
ZADANIE 2.6.9
Funkcja postaci y = 2x + 1 opisuje spadek ciśnienia (wtedy p = C-(2x+1)) w przepływie potencjalnym (v = V<b, gdzie O jest potencjałem prędkości)
płynu przez kanał prostoliniowy. Sprawdzić, która z proponowanych funkcji:
yi = 2x+1, y2=-2x+2
jest opisem izobary w tym przepływie. Wyznaczyć funkcję opisującą rodzinę linii izobarycznych.
Rozwiązanie
Potencjał prędkości O z ciśnieniem wiąże równanie Bernoullego: (Vd>)2 p
--— 4- — + h = const, v - V<f> ,
2g Pg
a gradient potencjału prędkości <t> wskazuje kierunek największego wzrostu (spadku) tej funkcji, co pociąga za sobą największy wzrost ciśnienia dla h = const. Należy rozważyć dwie pary funkcji (rys. 2.9):
1
— x 2
y = 2x + l 1
y, = — x + 1 ! 2
Współczynniki kierunkowe przyjmują postać:
dy=2 dy’ = 1 dy2 = 1
dx dx 2 ’ dx 2
Sprawdzamy warunek ortogonalności:
a)1 + ^^ = 1 + 2I = 2,
dx dx 2
Wynika stąd, że równanie y2 =-x/2 + 2 przedstawia izobarę ortogonalną do linii spadku ciśnienia.
Rodzina linii izobarycznych ma więc równanie:
1
y, = — x + C.
2 2
ZADANIE 2.6.10
Wyznaczyć współczynnik kierunkowy wyrażony równaniem różniczkowym trajektorii ortogonalnej do rodziny okręgów x2 +y2 +ax = 0.
Rozwiązanie
Kąt przecięcia dwóch linii y(x) i yt (x) wyraża wzór:
dy <tyi
tgcp= dx, <!*-■
1 + ŻL^±
dx dx
Jeśli krzywe są ortogonalne (prostopadłe) do siebie w punkcie przecięcia, to cp = n/2 , stąd warunek ortogonalności (ctgcp = ctg n/2 = 0) ma postać:
, dy dy, dy dx
1 + —2--2-1 = 0 => — =--.
dx dx dx dy,
Równanie rodziny okręgów różniczkujemy stronami
Tworzymy układ równań postaci:
x2 + y2 + ax = 0
2x + 2y — + a = 0 dx
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jestCialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przetoCialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. ZCialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nieCialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rówCialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kierCialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi prCialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitymCialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możnCialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układuCialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powierCialkoskrypt9 76 2. Statyka płynów 76 2. Statyka płynów 3y3x 32U 3Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynówCialkoskrypt3 i[ [f 84 2, Statyka płynów więc a po scałkowaniu Fx =-a, Fy =0, Fz = -g, - adx - gdyCialkoskrypt4 86 2. Statyka płynów Dowolną inną powierzchnię ekwipotencjalną, leżącą „częściowo w cCialkoskrypt5 88 2. Statyka płynów Rys. 2.14 Rys. 2.15 Dla r = R= D/2 i z = h( +Cialkoskrypt7 92 2. Statyka płynów 92 2. Statyka płynów co z = C4 • x + • Jest to równanie prostejwięcej podobnych podstron