Cialkoskrypt1

Cialkoskrypt1



80 2. Statyka płynów

80 2. Statyka płynów

= 1 +1(-1) = 0,


1 + fŁ^l

dx dx

a dla punktu Q


1 + dyl..dy2- = i + (-l)l = 0. dx dx

Zatem krzywe są ortogonalne w obu punktach przecięcia.

ZADANIE 2.6.9

Funkcja postaci y = 2x + 1 opisuje spadek ciśnienia (wtedy p = C-(2x+1)) w przepływie potencjalnym (v = V<b, gdzie O jest potencjałem prędkości)


płynu przez kanał prostoliniowy. Sprawdzić, która z proponowanych funkcji:

yi = 2x+1,    y2=-2x+2

jest opisem izobary w tym przepływie. Wyznaczyć funkcję opisującą rodzinę linii izobarycznych.

Rozwiązanie

Potencjał prędkości O z ciśnieniem wiąże równanie Bernoullego: (Vd>)2 p

--— 4- — + h = const, v - V<f> ,

2g Pg

a gradient potencjału prędkości <t> wskazuje kierunek największego wzrostu (spadku) tej funkcji, co pociąga za sobą największy wzrost ciśnienia dla h = const. Należy rozważyć dwie pary funkcji (rys. 2.9):

y = 2x +1


1

— x 2


a)


y = 2x + l 1

y, = — x + 1 ! 2

Współczynniki kierunkowe przyjmują postać:

dy=2 dy’ = 1    dy2 = 1

dx    dx 2 ’ dx 2

Sprawdzamy warunek ortogonalności:

r:\

:: ;


a)1 + ^^ = 1 + 2I = 2,

dx dx    2

b)l +


dydyj=l + 2i--[ = 0.


dx dx


Wynika stąd, że równanie y2 =-x/2 + 2 przedstawia izobarę ortogonalną do linii spadku ciśnienia.

u


Rodzina linii izobarycznych ma więc równanie:

1

y, = — x + C.

2 2

ZADANIE 2.6.10

Wyznaczyć współczynnik kierunkowy wyrażony równaniem różniczkowym trajektorii ortogonalnej do rodziny okręgów x2 +y2 +ax = 0.

■SI

»!


Rozwiązanie

Kąt przecięcia dwóch linii y(x) i yt (x) wyraża wzór:

dy <tyi

Si

iii

''I


tgcp= dx, <!*-■

1 + ŻL^±

dx dx

Jeśli krzywe są ortogonalne (prostopadłe) do siebie w punkcie przecięcia, to cp = n/2 , stąd warunek ortogonalności (ctgcp = ctg n/2 = 0) ma postać:

, dy dy,    dy    dx

1 + —2--2-1 = 0 => — =--.

dx dx    dx    dy,

Równanie rodziny okręgów różniczkujemy stronami


x2 + y2 +ax = 0


2x + 2y— + a - 0. dx


i


Tworzymy układ równań postaci:

x2 + y2 + ax = 0

2x + 2y — + a = 0 dx


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jest
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów
Cialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kier
Cialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi pr
Cialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitym
Cialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możn
Cialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układu
Cialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt9 76 2. Statyka płynów 76 2. Statyka płynów 3y3x 32U    3
Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,
Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynów
Cialkoskrypt3 i[ [f 84 2, Statyka płynów więc a po scałkowaniu Fx =-a, Fy =0, Fz = -g, - adx - gdy
Cialkoskrypt4 86 2. Statyka płynów Dowolną inną powierzchnię ekwipotencjalną, leżącą „częściowo w c
Cialkoskrypt5 88 2. Statyka płynów Rys. 2.14    Rys. 2.15 Dla r = R= D/2 i z = h( +
Cialkoskrypt7 92 2. Statyka płynów 92 2. Statyka płynów co z = C4 • x + • Jest to równanie prostej

więcej podobnych podstron