0929DRUK00001731
PRECESJA I NUTACJA
zawsze w płaszczyźnie koluru stanowisk i tworzy z osiąeklip-tyki epoki 4 stały kąt sm°, zakreśla wskutek obrŚtu koluru powierzchnię.‘stożkową dokoła osi -ekliptyki epoki 4- Okres tego
obrotu wynosi oe£vwiśoie SP
= 257.3 stuleci juljańskieh.
Gdybyśmy odnieśli położenie średniego bieguna świata do bieguna ekliptyki tej samej epoki, to ruch bieguna byłby bardziej skomplikowany. Odległość bieguna świata e-poki t od bieguna ekliptyki tejże epoki wynosi s„„ a kąt, zakreślony przez biegun świata dokoia bieguna ekliptyki, wynosi Gdy zamiast sm i y-n, przyjmiemy wartości przybliżonlf-
P J — + Pi (t — 4‘i W =^(t— 4),
to widzimy, że biegun średni świata dokoła bieguna ekliptyki zakreśla w ciągu stulecia juljańskiego kąt Sj = 5024".6i, i w tym samym czasie zbliża się do bieguna ekliptyki o kąt = 46".84.
Okres obiegu bieguna jest w tym przypadku P' ■.
leci juljańskieh.
Przyjmując, że w ciągu,całego okresu P' spółc-zynnik ^ zachowuje wartość stalą, znaleźlibyśmy, że w okresiiBrym bieguny A i B zbliżyły się do siebie o przeszło 3°. Nie jest to zgodne z teorją, która wykazuje, wzór na sm nie poaiada ważności na nieograniczone okresy czasu. Ta sama uwaga dotyczy wszystkich wzorów, postępujących według pbtęg czasu.
Okres P nazywany bywa często wielkim rokiem Platona.
94. Ruch prawdziwego bieguna świata. Położenie płaszczyzny prawdziwego równika świata w epoce t określone jest przez wzory (200), mianowicie
S* = $m -j- ^ p 4 = 4'm “f-
Najistotniejszą cześć- wyrażeń na ~Zp i 2q, określonych przez wzor£(-228)i (224), stanowią pierwsze ich wyrazy. Oznaczmy dla krótkości
9".210 = — 17".234 =
27*
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
0929DRUK00001755 443 PRECESJA X NUTACJA Celem zastopowania wzorów (bh) tworzymy pierwsze pochodne ^0929DRUK00001757 445 PRECESJA I NUTACJA to wzory (bi) otrzymują postać (250) Spólczynniki Pa i 1 st0929DRUK00001725 413 PRECESJA I NUTACJA i to odpowiednio stalą jHerasji księ.źyćsowo-ślonecznej, pr0929DRUK00001729 417 PRECESJA I NUTACJA słoneczną s„/ oraz przez procesję księżycowo-sionebzną 4,„0929DRUK00001793 381 PRECESJA I NUTACJA je przedstawić, jako funkcje? czasu. Postępujemy w sposób0929DRUK00001799 387 PRECESJA T NUTACJA :Mechaj będzie dalej E E ekliptyka epoki t, która z eklip-t0929DRUK00001703 391 PRECESJA I NUTACJAa po wprowadzeniu na p wartości wediug wzoru (ljgfl, / = ^ —0929DRUK00001709 397 PRECESJA I NUTACJA przy jednakowych potęgach h2 po obu Stronach równania. Po p0929DRUK00001733 mi PRECESJA I NUTACJA odpowiadające < z terem wanfcościom Si, różniącym się ;$0929DRUK00001745 433 PRECESJA I NUTACJA Obierając za jednostkę czasu rok zwrotnikowy i wartości sta0929DRUK00001749 437 PRECESJA I NUTACJA Dodając połowę otrzymanej różnicy do X0, znajdujemy dla epo0929DRUK00001751 439 PRECESJA I NUTACJA Stosując wzory Delambre’a (6), znajdujemy związki następują0929DRUK00001759 447 = Q, PRECESJA I NUTACJA (d2n ( dn ,0929DRUK00001777 465 PRECESJA I NUTACJA rów (78 ), znajdujemy po łatwych redukcjach wzory następują0929DRUK00001781 469 PRECESJA I NUTACJA mnożymy pierwszy z t.yęh wzorów przez sin a,„, a drugi prze0929DRUK00001717 PRECESJA I NUTACJA 405 Ponieważ i jest zawsze małym kątem, więc zawsze z do-statec0929DRUK00001791 ROZDZIAŁ VIII.PRECESJA I NUTACJA. 84. Ekliptyka epoki t. Widzieliśmy w ustępach po0929DRUK00001739 PRECESJA I NUTACJA 427 Gdy a zostało już wyznaczone zapomocą wzoru (231), to wszyswięcej podobnych podstron