FizykaII612 01
608 _
608 _
Fig 339.
siebie Riess używa tej butelki do mierzenia ilości elektrycznego napięcia bateryi, którą na wyspie elektrycznej umieszcza i na d c jednej stronie z konduktorem czynnej
machiny elektrycznej, a na drugiej z gałką butelki Lanego połączą, jak to rysunek {Fig. 340) okazuje, stawiąctę ostatnią na płycie metalowej, stojącej w połączeniu z wielką masą żelaza np-ze sztachetami lub rurami gazowemu Ile razy przy ciągłem obracaniu' machiny elektrycznej butelka Lanego e sama się rozbroi, tyle razy ta sama ilość dodatniej elektryczności pi'ze"
szła z zewnętrznej okładki bateryi -
do jej okładki wewnętrznej, czyli ty-lekroć razy naładowanie bateryi z konduktoraV/ pomnożyło SI-o równą ilość elektryczności; naładowanie to jest więc proporcyo-nalne do ilości takich samorozbrojeń służącej poniekąd za miar§ wielkości napięcia. Dzieląc wielkość ładunku bateryi przez wid' kość powierzchni okładki jej wewnętrznej, otrzymujemy iloraz
Fig. 340.
i
który średnią gęstość naładowania wystawia. W równych z1® sztą okolicznościach jest do niej proporcyonalna dalekość czy doniosłość hicia iskier bateryi. Obszerniej o tem w tomie dodatkowym, tudzież w dziele Riessa*). Tu wspomnę tylko jeszcze
*) Riess Lehre vou der Eeibungs-ELectricitat.
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
FizykaII337 01 331 331 Fig. 171. całkiem się odbijają,. Nalewając wody do rurki, znika to zjawisko&n
FizykaII132 01 127 127 Fig. 55. ce się nawzajem, nadać krążkowi ss ruch obrotowy, którego chyżość&nb
FizykaII360 01 356 356 Fig. 105. przezroczystego w drogiej rozsypuje się na pewne części składowe, k
FizykaII615 01 tóll przy a, b {Fig. 342) i przy f e, tudzież w samym środku łącznika przy c, d, aby
FizykaII814 01 808 808 Fig. 449. su umieszczonych, jak to rysunek (Fig. 449) przedstawia. Gdy się do
304 (18) 608 25. Obwody nieliniowe prądu okresowego a) Podstawiając u = 2sinwt do podanego wielomian
FizykaII273 01 267 267 ■ Fig. 124. urządza się po-działkę na rynience przyrządu w ten sposób, iż&nbs
FizykaII050 01 45 45 t. j. w tym przypadku wartości współrzędnych z iy mają się do siebie w niezmien
FizykaII054 01 49 49 Fig. 19. z razu tak w kierunku rzędnych //, jako też i odciętych z do miejsca&n
FizykaII068 01 63 które ruch falowy w równych, czasach przebiega, mają się do siebie jak V: V , prom
FizykaII098 01 93 93 Fig. 47. popychania i dośrodkowego cofania się. Powiększenie bowiem objętości k
FizykaII172 01 166 166 Fig. 75. nie odwrotnie, t. j. nie każdemu innemu podziałowi blachy odpowiada
FizykaII175 01 169 169 Fig. 77. Fizyka IV TI. Wszystkie części, służące do zadęcia, są tu stale osa
FizykaII193 01 187 187 Fig. 85. Fig. 86. ku, naeiągniętemi na stosowną rurkę, lecz próby te nie
FizykaII209 01 203 obu miejsc od siebie, w metrach wyrażoną. Tym sposobem można obliczyć odległość u
FizykaII235 01 22y Fig. 97. ce obu odnóg tej rurki nad punkta- i mi A i D są ustawione. W tym bowiem
FizykaII236 01 230 230 Fig. 99. razem z jej dołem, przez CFD przesłanym, drgający ruch cząstek powie
FizykaII243 01 237 237 Fig. 10Ł równocześnie widełki strojowe, zupełnie jednozgodne z tonem niższym
FizykaII253 01 247 < 247 < Fig. 110. Dzieje się to przez nawoskowanie jćj w tem pierwej poczer
więcej podobnych podstron