Cialkoskrypt!0

Cialkoskrypt!0



418 5. Jednorodny przepływ w kanałach otwartych

Q=-


zTs


3

Y8=.


1,73^00349


•0,38 =5?83 m3/s


n(2Vzr+l)3 0,014^2^/ł, 732 + 1 j:

ZADANIE 5.4.5

Woda przepływa w trapezowym kanale otwartym, w którym na 100 m długości różnica poziomów dna wynosi 10 cm. Ścianki boczne kanału z pionem tworzą kąt 60°. Głębokość wody w kanale jest równa 17 cm, szerokość dna kanału 2 m, a współczynnik Manninga oporu ścian n = 0,014 s/m1/3. Obliczyć strumień objętości Q (objętościowe natężenie przepływu).

Rozwiązanie

Z = tg(3 = 1,732 ,


stąd

|DE| = ZY = 1,732 • 0,17 = 0,2944 .

Z twierdzenia. Pitagorasa

|CE|=^/|ED|Vy^ = a/|ZY|2+Y2 =yVi + Z2 = 0,17^1,0 +1,7322 -0,4.

Pole przekroju poprzecznego A i obwód zwilżony L w rozważanym przypadku wynoszą odpowiednio:

A = (B + YZ) Y = (2,0 + 0,17-1,732)0,17 = 0,39 m2,

L = B + 2YV1 + Z2 =2,0 + 2-0,17^1,0 + 1,7322 = 2,68 m. Stąd promień hydrauliczny

Rh=- = —= 0,1455 m.

L 2,68

Średnia prędkość przepływu

1    2    1    2

V = ~-(Rh )3 Vs = ^-^-0,14553 VÓ,00"l = 0,625 m/s,

zatem strumień objętości (objętościowe natężenie przepływu)

Q = A • V = 0,39 • 0,625 = 0,244 m3/s.

ZADANIE 5.4.6

Woda przepływa w kanale otwartym o przekroju trapezowym (rys. 5.6), którego ściany wykonane są z asfaltu. Na długości 100 m różnica poziomów na dnie wynosi 10 cm. Tangens kąta ty (nachylenia ściany bocznej) jest równy 0,333. Obliczyć głębokość wody w kanale, jeśli współczynnik Manninga dla asfaltu n = 0,015 s/mV3, a strumień objętości (objętościowe natężenie przepływu) wynosi 24,3 m3/s.

Rozwiązanie

Za pierwsze przybliżenie dla głębokości przyjmujemy Yj =1,0 m . Stosując metodę Newtona, należy wyznaczyć wartości funkcji F(Y2) i jej pierwszą pochodną dF(Yj )/dY . Na podstawie wzorów (5.25) i (5.26) otrzymujemy:


f(i,o) =


[(4,88 +1,0 • 3,Q)l,0]f (4,88 + 2 -l,oJl + 3,02 f


0,015-24,3

-JO,001


-5,295,


[(4,88 + 1,0-3,0)1,0]a x(HM,0-3,0-4,88 +

dF / x 1 +16-1,023,0jl + 3,02 + 53,02 + 64,881,0jl + 3,02)

—(1,0) = —x---—-ś-= 11,99.

(4,88 + 2-l,0Vl + 3,02 j3


dYv ; 3

Zgodnie ze wzorem iteracyjnym Yi+1 = Y;-F(Yi)/F/(Yj),i =1,2,... obliczamy drugie przybliżenie:

y2


, F(Y.)

dF(Y') dY


= 1,0-


-5,295

11,99


1,441.


Ponownie stosując wzory (5.25) i (5.26), otrzymujemy:


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt 9 416 5, Jednorodny przepływ w kanałach otwartych F(l,0) =- 51,03 0,014-1,0 (2-1,0 + 1,
Cialkoskrypt 6 410 ______5. Jednorodny przepływ w kanałach otwartych_ Tabela 5,1, Wartości współczyn
Cialkoskrypt 7 412 5. Jednorodny przepływ w kanałach otwartych Q n^/z2 +l)3 (5.16) Jeśli nieznaną wi
Cialkoskrypt 8 414 5. Jednorodny przepływ w kanałach otwartych stąd poszukiwane równanie nieliniowe
Cialkoskrypt!1 420 5. Jednorodny przepływ w kanałach otwartych F(i 441) = [(4,88+ 1,441-3,0)1,44l]i
Cialkoskrypt!2 422 5. Jednorodny przepływ w kanałach otwartych Średnia prędkość przepływu 1
Hydrauliczne podstawy analizy przepływów w kanałach otwartych. Zjawisko zdefiniowane przez pojęcie
PRZEPŁYWY W KANAŁACH OTWARTYCH Parametry geometryczne przekrojów kanałów otw arty ch Przykładowe
Ćwiczenia z Hydrauliki i Hydrologii - sem. V PRZEPŁYW W KANAŁACH OTWARTYCH Przepływ cieczy w kanale
Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkości
Cialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywo
Cialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzecz
Cialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + A
Cialkoskrypt6 230 4. Dynamika i przepływy guas i-rzeczy wis te Funkcja C, (Re, k/d) zależy od liczb
Cialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2
Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+air
Cialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności z

więcej podobnych podstron