Cialkoskrypt0

Cialkoskrypt0



138 2. Statyka płynów

G = rcpAig ((b + r)2-r2)(/-b) + (r+b)2b +7tpHggr2h. Poszukiwaną wysokość h wyznaczymy z warunku równowagi W = G:

7Cpwg(r + b)2t=7ig pA1 ((b + r)2 -r2 j(/-b) + (r + b)2 b + phgr2h

Stąd mamy zależność na głębokość zanurzenia:

h -•


Pw (r + b)2 t-pA! ((b + r)2-r2)(/-b) + (r+b)2b

Ph8 r

h =•


1000(0,103)20,2 - 2670 ((0,103)2 - 0, l2)- 0,247 + (0,103)20,003

13600(0,1)”

= 0,012 m =12 mm.

ZADANIE 2.6.39


Kostka sześcienna o boku a pływa całkowicie zanurzona w płynie dwuwarstwowym (rys. 2.51). Wyznaczyć odległość powierzchni górnej sześcianu od lustra cieczy y1 oraz odle-głość powierzchni dolnej od dna y2l gdy gęstość ciała i płynów ma się do siebie jak

p2~2Pv P3 “5p1' p2 <P1 <p3’ a odległość górnej powierzchni sześcianu od powierzchni rozdziału faz Rys. 2.5i    wynosi h (rys. 2.52).

Rozwiązanie

Ciężar kostki sześciennej

G=Pi -g-Vk =p, -g'A-a = pj -g-a\

a siła wyporu jest sumą dwóch składowych (ciężarów wypartych cieczy) uzależnionych od rodzaju płynu:

w2=p2gv2, w3=p3gv3,

gdzie V2=a*'h=A-h i jest objętością zanurzoną w cieczy o gęstości p2, a

V3 = a2 (a -h) = A(a - h) i jest objętością zanurzoną w cieczy o gęstości p3. Z warunku równowagi otrzymamy:

g=w2 + w3,

g-p, • A-a=g-p2 -A-h + g-p3 • A-(a-h).

Napór na górną    Napór na dolną

powierzchnię    powierzchnię

Rys. 2.52

Skracamy z lewej i prawej strony równania g i korzystając z relacji gęstości, możemy uzależnić równanie od jednej gęstości:

1    3    3

Pi -a=2Plh + 2Pl 'a~7Pl 'h

Po uproszczeniu przez pi i uporządkowaniu otrzymamy:

a - h = 0 => a = h.

Odległości powierzchni górnej i dolnej sześcianu od lustra cieczy oraz dna wynoszą:

yj=a-h=0, y2 =(a-h) + a = a.

ZADANIE 2.6.40

Jaka musi być gęstość ciała po objętości V całkowicie zanurzonego w mieszaninie dwóch płynów? W płynie o gęstości pi zanurzona jest objętość V1t a w płynie o gęstości p2 objętość V2 (rys. 2.53).

Rozwiązanie

Ciężar ciała oraz siła wyporu

W=V, -p.-g+Yj-Pa-g, G = (Vi +V2)-p-g, więc warunek równowagi G = W będzie miał postać:

(V,+V2)p=VlPl+V2p2.

Jeżeli p, = p2, to

(Vi+V2)p=Vlp1+V2p) (V1+V2)p-(V1+V2)pi    =>p = Pl=p2.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możn
Cialkoskrypt5 108 2, Statyka płynów b = -/R2 - (z - z0)2 dA = 2b• dz = 2^R2 -(z-z0)2dz < »*Rozwi
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jest
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów
Cialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kier
Cialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi pr
Cialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitym
Cialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układu
Cialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt9 76 2. Statyka płynów 76 2. Statyka płynów 3y3x 32U    3
Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,
Cialkoskrypt1 80 2. Statyka płynów 80 2. Statyka płynów = 1 +1(-1) = 0,1 + fŁ^l dx dx a dla punktu
Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynów
Cialkoskrypt3 i[ [f 84 2, Statyka płynów więc a po scałkowaniu Fx =-a, Fy =0, Fz = -g, - adx - gdy
Cialkoskrypt4 86 2. Statyka płynów Dowolną inną powierzchnię ekwipotencjalną, leżącą „częściowo w c

więcej podobnych podstron