Cialkoskrypt6

Cialkoskrypt6



f

370


4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste


Ponieważ na odcinku od przekroju 7 do 3 średnica jest stała i równa d2, więc prędkość także jest stała i vd2 = v7 = v3. Tutaj spadek ciśnienia


1 2

-rPv«


Dla odcinka 3-0


AP3-7=P3-Pj=-Pgh2~

ęs+ęs+ę4+—+—+—+—


1    2    1    2 u

P3 +-PV3 ~Po+“PV0+Pghl +


1 2 +-pv0


di a, dj )


Ponieważ na odcinku od przekroju 3 do 7 średnica jest stała i równa db więc prędkość także jest stała i vdl = v9 = v7. Zatem spadek ciśnienia


APo-3 = Po~P3=-Pgh|-“pvd,

k    dl dl dl J

Niewiadome prędkości w kanałach o średnicy dt i d2 występujące w powyższych równaniach wyznaczymy z równania ciągłości przepływu:

*di =PAdivdi


_ md!


4-0,2


nd:    1000-7t-0,01'


= 2,55 m/s.


Ponieważ md, =rhd2, przeto

^d2 = PAd2Vd2    —•>


V = Vd2    ,2


4-0,2


ndl    1000-7t-0,012'


= 1,77 m/s.


Spadki ciśnień na poszczególnych odcinkach będą wynosiły

1    i(

Ap79 = -—1000 • 2,552 0,018 +

2    v


= -4935 Pa,


0,015-1

0,01

Ap3_7 =-1000*9,81-2-—1000-1,772| -0,2 + 0,2 + 1,5 +

= -36303 Pa,


0,018-0,5 0,018-2 0,018-2 0,012-2'

0,012 + 0,012 + 0,012 + 0,012

4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste

371


aPo~3 = -10009,811,5-—10002,552 j^-0,3 +

o,2+o,i+Mlii+Mlł^+Ml^V_3


+ 0,2 + 0,1 +

0,01 0,01 0,01

= -38612 Pa.


Spadek ciśnienia w analizowanym fragmencie instalacji podczas przepływu wody ku górze, czyli od przekroju 9 do 0, jest równy sumie spadków ciśnienia w odcinkach obliczeniowych, czyli

Apg-o - AP9-7 + Ap?-3 + AP3-0 ~

= -4935 + (-36303) + (-38612) = -79850 Pa = -79,85 kPa.

Ad 2. Dla przepływu wody w dół, czyli od przekroju 0 do 9, równania bilansowe ulegną nieznacznej modyfikacji, co wynika z tego, że pojawiający się po prawej stronie równania człon odpowiadający słupowi hydrostatycznemu jest zyskiem ciśnienia podczas przepływu, tym samym o ten zysk zmniejszają się straty ciśnienia w instalacji.

Dla odcinka 0-3


Ponieważ vd[ = v0 = v3, więc


-i---$---(.

0,015-1 0,015-1,5 0,015-2


0,2 + 0,2 + 0,3 +

•9507 Pa.


0,01 0,01 0,01

Dla odcinka 3-7


Ponieważ vd2 = v3 = v7, więc


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt8 334 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Ponieważ liczba Reynoldsa ma wpływ na w
Cialkoskrypt5 388 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Ponieważ u = H0 - /, więc du = -dl. Ter
Cialkoskrypt1 280 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.33 Rozwiązanie Dla przekrojów 1-
Cialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + A
Cialkoskrypt6 250 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.13. Rozkład siły wypadkowej dzia
Cialkoskrypt4 266 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteRozwiązanie Napór hydrodynamiczny R rozk
Cialkoskrypt7 272 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczy wiste Ze względu na symetrię suma sil prosto
Cialkoskrypt1 320 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Na rysunku 4.50 przedstawiono przebieg
Cialkoskrypt8 374 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Teraz możemy obliczyć wysokość, na jaką
Cialkoskrypt4 386 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Tabela 4.7. Rozkład przepływu wody (v2)
Cialkoskrypt 3 404 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.97 Ponieważ założono, że A]/Aj »
Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkości
Cialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywo
Cialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzecz
Cialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2
Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+air
Cialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności z
Cialkoskrypt3 244 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste4.8. Współczynnik strat tarcia dla przew
Cialkoskrypt4 246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Przypadek h/b —> O odpowiada szczeli

więcej podobnych podstron