Cialkoskrypt4

Cialkoskrypt4



246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste

Przypadek h/b —> O odpowiada szczelinie, wówczas

246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste

—>1,5*


64

Re


96 Re '


4.9. Współczynnik oporu (strat lokalnych) przy przepływie przez sita

Przy przepływie przez siła pokonanie oporu przepływu powoduje spadek ciśnienia, który zależy od wielkości oczka sita, jego kształtu, gęstości płynu i prędkości:

a * py2 ap=|.—.

Zależność współczynnika strat lokalnych Ę, od rodzaju sita pokazano na rys. 4.11.

a)


b)

w

r

ar

i

X

jC


ii

4kJJ..

lonr


C)

w-s


0 0 - @4s

y,, t

s/t

s

2

2

2,5

3.1

mm

ę.=7——70,8

t

20

25

25

25

mm

c.

0,34

0,27

0,32

p,39

-



Re =


Rys. 4.11. Współczynnik strat lokalnych dla różnych rodzajów sit: a) z prętami pionowymi, b) krzyżowe proste, c) krzyżowe przeplatane

4.10. Straty ciśnienia w przepływie płynu ściśliwego

Rozważmy przypadek z wymianą ciepła. W wyniku tarcia na odcinku dx rurociągu o średnicy d (rys. 4.12) spadek ciśnienia

dp=-v*i.£x:

d 2

Znak minus wynika ze spadku ciśnienia dp z przyrostem dx. Dla gazów doskonałych związek pomiędzy parametrami gazu (w każdym punkcie pomiędzy przekrojami 1 i 2) wyraża równanie Clapeyrona:


Pi

PiTi


“>P = Pi *y


_P_

Pi ’


(4.17)



lub


a z równania ciągłości przepływu (Ai = A2 = A) mamy:


(4.18)

A-p-v = Alplv1.

Rys. 4.12. Przebieg ciśnienia, prędkości i temperatury w przepływie ściśliwym


Po połączeniu równań (4.17) i (4.18) (przez eliminację gęstości) prędkość v będzie wyrażona zależnością:

v =

Pi

p ’


(4.19)

Po wstawieniu do równania (4.16) w miejsce p i v wyrażeń (4.18) i (4.19) otrzymujemy:

d 2 T Pl


t-2    2

T, .p


dx - -X


P|Vj Pi T 2 d • T; p


dx.    (4.20)


Dla scałkowania powyższego równania należy znać zależności: T - T(x) i p = p(x), Ponadto w trakcie przepływu zmienia się lepkość V, co wpływa na liczbę Reynoldsa i współczynnik strat tarcia. W celu oszacowania spadku ciśnienia możemy przyjąć stałość X na odcinku l oraz w miejsce temperatury T jej wartość średnią Ts = (t + T2 )/2. Równanie (4.20) przyjmie więc postać:

~'P'dp =

Pi


-X-


2d




Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności z
Cialkoskrypt0 378 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste więc i analogicznie W przypadku n rozpł
Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkości
Cialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywo
Cialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzecz
Cialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + A
Cialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2
Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+air
Cialkoskrypt3 244 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste4.8. Współczynnik strat tarcia dla przew
Cialkoskrypt5 248 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste z warunkami: p(/) = p2, p(o) = p,, a po
Cialkoskrypt6 250 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.13. Rozkład siły wypadkowej dzia
Cialkoskrypt7 252 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Tylko podstawa potęgi o wykładniku J3
Cialkoskrypt8 254 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste raźna granica pomiędzy warstwą przyście
Cialkoskrypt9 256 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste % = J[(pv2dA2)v2+(p2-p0)dA2r2]) v2=Z2-v
Cialkoskrypt0 258 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 258 4. Dynamika i przepływy
Cialkoskrypt1 260 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ZADANIE 4.13.3 Ciecz o gęstości p = 100
Cialkoskrypt2 262 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste powyższa całka przyjmuje postać: 262 4,
Cialkoskrypt3 264 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rozwiązanie Reakcja netto R0 w ruchu us
Cialkoskrypt4 266 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteRozwiązanie Napór hydrodynamiczny R rozk

więcej podobnych podstron