246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste
Przypadek h/b —> O odpowiada szczelinie, wówczas
246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste
—>1,5*
64
Re
96 Re '
Przy przepływie przez siła pokonanie oporu przepływu powoduje spadek ciśnienia, który zależy od wielkości oczka sita, jego kształtu, gęstości płynu i prędkości:
a * py2 ap=|.—.
Zależność współczynnika strat lokalnych Ę, od rodzaju sita pokazano na rys. 4.11.
a)
b)
w |
r |
ar | ||
i |
X |
jC |
ii
4kJJ.. | |
lonr
C)
w-s
0 0 - @4s
y,, t
s/t |
s |
2 |
2 |
2,5 |
3.1 |
mm |
ę.=7——70,8 |
t |
20 |
25 |
25 |
25 |
mm |
c. |
0,34 |
0,27 |
0,32 |
p,39 |
- |
Re =
Rys. 4.11. Współczynnik strat lokalnych dla różnych rodzajów sit: a) z prętami pionowymi, b) krzyżowe proste, c) krzyżowe przeplatane
Rozważmy przypadek z wymianą ciepła. W wyniku tarcia na odcinku dx rurociągu o średnicy d (rys. 4.12) spadek ciśnienia
d 2
Znak minus wynika ze spadku ciśnienia dp z przyrostem dx. Dla gazów doskonałych związek pomiędzy parametrami gazu (w każdym punkcie pomiędzy przekrojami 1 i 2) wyraża równanie Clapeyrona:
“>P = Pi *y
_P_
Pi ’
(4.17)
lub
a z równania ciągłości przepływu (Ai = A2 = A) mamy:
(4.18)
A-p-v = Alplv1.
Rys. 4.12. Przebieg ciśnienia, prędkości i temperatury w przepływie ściśliwym
Po połączeniu równań (4.17) i (4.18) (przez eliminację gęstości) prędkość v będzie wyrażona zależnością:
v =
Pi
p ’
(4.19)
Po wstawieniu do równania (4.16) w miejsce p i v wyrażeń (4.18) i (4.19) otrzymujemy:
d 2 T Pl
t-2 2
T, .p
dx - -X
P|Vj Pi T 2 d • T; p
dx. (4.20)
Dla scałkowania powyższego równania należy znać zależności: T - T(x) i p = p(x), Ponadto w trakcie przepływu zmienia się lepkość V, co wpływa na liczbę Reynoldsa i współczynnik strat tarcia. W celu oszacowania spadku ciśnienia możemy przyjąć stałość X na odcinku l oraz w miejsce temperatury T jej wartość średnią Ts = (t + T2 )/2. Równanie (4.20) przyjmie więc postać:
-X-
2d