Cialkoskrypt8

Cialkoskrypt8



254 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste

raźna granica pomiędzy warstwą przyścienną i przepływem głównym. Do analizy warstwy przyściennej służy ten sam układ równań zachowania masy, pędu, energii, co w przypadku przepływu głównego, a wyodrębnianie warstwy przyściennej jest między innymi związane z koniecznością zagęszczania siatki obliczeniowej przy stosowaniu metod numerycznych rozwiązywania równań przepływu.

Do analizy warstwy przyściennej w cieczy można wykorzystać równania Prandtla w układzie (x, y) w postaci:

1) kierunek osi x

dv    9v

-L -j. v -Ł

dx y dy


1

P


9p a2v

■~ +V—-dx dx

2) kierunek osi y


0 = -


1 3p

P 3y’


3) równanie ciągłości przepływu


dvx dv ~~~ + —-dx dy


= 0.


Aby wyznaczyć siłę oddziaływania strugi z obszaru warstwy przyściennej na powierzchnię, sumujemy siły działające na element warstwy. W ogólnym wypadku działająca w układzie siła związana z przepływającą masą może być określona na podstawie pola prędkości i po zsumowaniu elementarnych pędów ma postać:

8    5

F= J*P ’ v n -dA-vn = Jpbv2dy, vn =vn(x,y), o    o

gdzie 8 jest grubością warstwy przyściennej, p - gęstością płynu, b - szerokością warstwy przyściennej, a vn - funkcją opisującą zmianę prędkości w kierunku normalnym do powierzchni. Reakcję płyty na działanie strumienia można przedstawić również jako funkcję naprężeń newtonowskich na ściance, określonych wzorem:

x

W


gdzie v jest lepkością kinematyczną płynu. Z równowagi obu sił otrzymamy związek wiążący naprężenia na ścianie z polem prędkości i grubością warstwy przyściennej w postaci:

jxw(x)bdx= Jpbv2dy, o    o

gdzie x jest długością wzdłuż płyty.

4.13. Przykłady obliczeniowe ZADANIE 4.13.1

Wygiętym przewodem wypływa woda o gęstości p = 1000 kg/m3 z prędkością v2 = 20 m/s przez dyszę o średnicy d = 20 mm. Wyznaczyć reakcje ściany rurociągu o średnicy D = 50 mm, jeżeli ciśnienie w otoczeniu rury wynosi p0.

Rozwiązanie

Równanie opisujące bilans sil działających w kanale ma postać:

-R0= J[(pv2dA2)v2+(p2-p0)dA2/2]- J[(pv1dA,)v1+(p,-Po)dA,/~]-G.

a2 A1

Można je uprościć zgodnie z danymi z zadania:

1)    F = 0, co oznacza, że na płyn nie działa siła masowa,

2)    powierzchnie przekroju wlotowego i wylotowego wynoszą:

A,=


A, =


nD2 Tt-0,052


4

TT -0,022


= 1,963-10-3 m2


4

7td2

= 0,3142 -10”*3 m


Rys. 4.17

Bilans sił można przedstawić w postaci

-R0 = F2 ~F,,

gdzie siły wynikające ze zmiany pędu strumienia oraz pochodzące od ciśnienia (sił parcia) mają postać:


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkości
Cialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywo
Cialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzecz
Cialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + A
Cialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2
Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+air
Cialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności z
Cialkoskrypt3 244 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste4.8. Współczynnik strat tarcia dla przew
Cialkoskrypt4 246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Przypadek h/b —> O odpowiada szczeli
Cialkoskrypt5 248 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste z warunkami: p(/) = p2, p(o) = p,, a po
Cialkoskrypt6 250 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.13. Rozkład siły wypadkowej dzia
Cialkoskrypt7 252 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Tylko podstawa potęgi o wykładniku J3
Cialkoskrypt9 256 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste % = J[(pv2dA2)v2+(p2-p0)dA2r2]) v2=Z2-v
Cialkoskrypt0 258 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 258 4. Dynamika i przepływy
Cialkoskrypt1 260 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ZADANIE 4.13.3 Ciecz o gęstości p = 100
Cialkoskrypt2 262 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste powyższa całka przyjmuje postać: 262 4,
Cialkoskrypt3 264 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rozwiązanie Reakcja netto R0 w ruchu us
Cialkoskrypt4 266 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteRozwiązanie Napór hydrodynamiczny R rozk
Cialkoskrypt5 268 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Prędkość v j wyznaczymy z równania Bern

więcej podobnych podstron