Image0101 BMP

ora/

. *1 i4I>I 1

-e^J i

2/_N 2/cos ^

Amw: r

SU] (,)/ j _ffl

'7 =

/_v2/$ind

71

)■

(10.11)

pr/y uwzględnieniu, że / —

Na podstawie otrzymanych zależności stwierdzamy. że w obs/ar/e Niskim wibratora

nic odczuwa .się zjawisk falowych. Składowe natężenia pola elektrycznego w obszarze

bliskim są opóźnione w fazie 41 a .'2 względem natężenia poj_u magnetvczneuo. Wartość chv-iłową prądu w wibratorze przedstawia wzór

1 = I ni [7 _v 2 e^J""J = / _v'2 sin U»t _n v,. ₍ vobec czego w y ra że 11 ie ( Hl.iU) przy hi era postać

ifsin 0

Zrównując len wzór z zależnością (4.41) stwierdzamy, że natężenie pola magnetycznego i/ obszarze bliskim można obliczyć na podstawie prawa Biota .Seearta.

0.2.3. Pole elektromagnetyczne w obszarze dalekim (strefa falowa)

Obecnie rozpatrzymy pole elektromagnetyczne w obszarze, w kim ego punktach pełniony jest warunek

jkjr I. czyli r

adamy zatem pole elektromagnetyczne w odległościach od wibiaiora dużych w porów-:miti z długością fali. Należy /wrócić uwagę, że przy dużych częstotliwościach obszar n zaczyna się już w niedużej odległości od wibratora; na przykład przy częstotliwości = 10* Hz, długość fali elektromagnetycznej w próżni jest równa

c 3 ■ 10* m/s

zbcc czego obszar daleki zaczyna się już. w odległości kilkunastu metrów od wibratora. W celu otrzymania wzorów dla składowych natęż.enia pola magnetycznego i eleklrycz-

1

go, należy w wvrażeniach (10.6) i (10.7) uwzględnić wyrazy zawierające ; otrzymu-

kr

ny

łlk stnOe ^lf

4nr

(10.12)

ilk²sinde ^lr    (HI. 1.1)

j4n<up.r

We.dory E oraz H w obszarze dalekim maja tyłku po jednej składowej. Wartości chwilowe //, natężenia pola magnetycznego oraz. natężenia pola elektrycznego «;nii'/:|:

//,-lni \U_V N 2e’ "| *

Im L^/2e^J"''] =

; 2 / | A sin li 1 . . ^1 1 sin <nf-\k\r -t 4jrr I ^1 1	.1 ■ ’Pi 4 2
2i'iA|^JsiiiP ( , . ^1 sini ml - A r r V	TT

(10.14)

ho’ iem    oraz /:j—zaś k wyraża się liczb;) urojoną.

Wyrażenia (10.14) przedstawiają fale elektromagnetyczne. Prędkość tych lal obliczamy, różniczkując względem czasu równanie

| , I

tul — jA] r + yę-P ■ —eonsl.

które przedstawia warunek określający położenie punktów, w których 1’aia ma taka samą fazę; otrzymujemy

tu —

-0.

a stąd dla prędkości lali otrzymuje się znany w/nr

( 10.15)

dr    tu I

dl    Ik|    s 'r.ft

zgoortie z zależnością (10.2).

W omawianym przypadku lala porusza się radialnie, a punkty, w któiwn uda m.i w danej chwili określoną wartość znajdują się na powierzchni kuli o promieniu r. w 1 i*'ici środku znajduje się wibrator eiementarny. lala mająca te właściwość nazywa się O'/.I kulistą. Amplitudy lal kulistych (I().I4) są wpiosL proporcjonalne do sin 0, a udwiuiiijr proporcjonalne do odległości /.

Stwierdzamy, że w obszarze dalekim występują zjawiska falowe. / leg" powudu oh szar ten nazywany jest również strefą falową.

Iloraz wartości zespolonych ti„ oraz ll_¥ jest równy

(lO.lb)

£₀ _ k ^    ! ft

H_v jaw: V

zgodnie ze wzorem (10.2). Wielkość

(10.1 O