530 20. Elementy analizy macierzowej obwodów
Na podstawie wzoru Sylvestera otrzymujemy
530 20. Elementy analizy macierzowej obwodów
exp
I 2 3 2
wobec tego
cz> li
= e;-,'F(/.1) + e/'2'F(ż2) =
20.7.1. Rozwiązanie ogólne
Wyznaczymy rozwiązanie równania stanu
dx
— = Ax + Be(t). (20.35)
przy warunku początkowym x = x0, gdy t = t0. Przypuśćmy, że A jest macierzą kwadratową stopnia n. W punkcie 20.6 stwierdziliśmy, że rozwiązaniem jednorodnego równania stanu przy tym samym warunku początkowym jest wyrażenie
x = eA(,_"’)x0. (20.36)
Rozpatrzymy macierz
<D(t —f0) = eA('-'u, (20.37)
będącą funkcją zmiennej l i noszącą nazwę macierzy tranzycyjnej. Macierz tranzycyj-na jest macierzą kwadratową, a jej wymiar jest taki sam jak macierzy kwadratowej A. Na podstawie wzoru (20.29) stwierdzamy, że macierz tranzycyjna spełnia równanie różniczkowe
^ = A<P(r-f0), (20.38)
a wartością początkową macierzy tranzycyjnej dla t = rn jest <t>(0) = 1.
W celu rozwiązania równania stanu (20.35), zastosujemy metodę uzmiennienia
stalej W związku z tym rozwiązanie tego równania przedstawimy w postaci
g(jzie C(r) jest zależnym od czasu wektorem o n składowych. Różniczkując zależność (20.39) względem czasu, otrzymujemy
dx dO dC(t)
a stąd po uwzględnieniu wzoru (20.38) mamy
dx dC(t)
cz\ li
Ax + <t>(r-r0)
dC(t) dr ’
z uwagi na zależność (20.39). Porównując otrzymane równanie z równaniem stanu (20.35). znajdujemy
dC(Q
dr
O(f-f0)
a stąd
dC(0
dr
przy czym <J> l(l-t0) = e A" '0|, wobec tego
C(r) = Ci + J d)_,(T-r0)Be(T)dT,
<0
gdzie stała całkowania C, jest stałym wektorem.
Podstawienie wyznaczonego wektora C(r) do wzoru (20.39) daje
x = <D(t-t0)C1 + j cD(r — to)41*-Ł(T —r0)Be(r)dT,
to
a stąd
X = ®(r —r0)C, + }<t>(r-T)Be(i)dT, (20.40)
to
bowiem
®(f_fo)®->(T_,0) = eA« ,0)e-A(t-»o) = eA(r-«) = ®„_t)5
zgodnie z określeniem macierzy tranzycyjnej (por. wzór (20.37)).