518 20. Elementy analizy macierzowej obwodów
gdzie Ij(s) jest prądem gałęziowym. Dla obwodu zawierającego n gałęzi oznaczonych ł, 2,..., n można napisać n równań typu (20.8), wobec tego j = 1, 2, n w tym równaniu. Jeżeli w pewnej gałęzi k nie ma źródła napięcia, to należy wówczas przyjąć Ek(s) = 0. Zbiór wszystkich równań dla napięć gałęziowych obwodu można przedstawić w postaci macierzowej
U = ZI —E, (20.9)
gdzie U jest wektorem napięć gałęziowych, a I — wektorem prądów gałęziowych.
Przy przyjętych założeniach, macierz Z w równaniu (20.9) jest diagonalna, a elementami przekątnej głównej są impedancje poszczególnych gałęzi:
-Z,(s) 0 *
(20.10)
Z2(s)
. 0 Zn(s)_
Macierz Z nazywa się macierzą impedancji gałęziowych.
Macierz E jest kolumnowa, a jej elementami są napięcia źródłowe występujące w poszczególnych gałęziach, czyli
E =
Ei(s)
E2(s)
(20.11)
Elementy macierzy E mają znak plus, gdy zwrot napięcia źródłowego jest niezgodny z prądem gałęziowym (jak na rys. 20.2), a znak minus — w przypadku przeciwnym. Gdy w pewnej gałęzi nie ma źródła napięcia, wówczas odpowiedni element macierzy E jest równy zeru.
E, Isl
Rys. 20.3. Przykład obwodu elektrycznego
Przykład 1. Dla obwodu przedstawionego na rys. 20.3 macierz impedancji gałęziowych
Z2(s) 0
7 _ (*)
ZJs)
Zs[s)
0 Z6(s)_
a ponadto
£i(s)'
~E2(s)
E3(s)
EJs) '
0
0
Gdy obwód zawiera cewki magnetycznie sprzężone lub źródła sterowane, wówczas wzór (20.9) jest słuszny, jednakże macierz kwadratowa Z nie jest diagonalna. Macierz tę można ułożyć na podstawie równań dla poszczególnych napięć
gałęziowych.
i-h
Rys, 20.4. Obwód zawierający cewki magnetycznie sprzężone oraz źródło sterowane
Przykład 2. Dla obwodu podanego na rys. 20.4 otrzymujemy następujące równania dla napięć
gałęziowych:
U,(s) = [Z, (s) + sL, ] /, (s) + sM / 3(s) - £(s),
U2(s) = Z2(s)I2(s)—aI3(s),
U3(s) = sM/t(s) + pZ2(s)/2(s) + [Z3(s) + sL3]l3(s),
wobec tego macierz impcdancji gałęziowych przybiera postać
Z,(s) + sL, 0 sM
Z =
0 Z2(s) —a
sM pZ2(s) Z3(s) + sL3