Cialkoskrypt4
366 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste
v = vs = vt = v, = v2 = v3 = v4 = v5 = v6 = v7 = v8 = V V 0,002
S
Liczba Reynoldsa
a współczynnik strat liniowych X dla wszystkich odcinków rurociągu o ścianach hydraulicznie gładkich
l-W!«-WłL.ft01S5.
vRe n/172001
Straty liniowe tarcia między przekrojami d-s:
An .. 1 n..2^l +l2 +/3 +l4
Apstr,A.,d-s _ 0 PV ^ ,
2 d
APsir.S.d-s ~ “ P’V2 ('^1 + ^2 + ^3 + ^4 ) -
straty lokalne między przekrojami d-s stąd straty łącznie
Apstr,d-s ApS(r X,d-s Apstr ęid_s
xiLj^+i±k+(ąl+ąJ+ąJ+ęł)
Po uwzględnieniu, że /3 = Hp - Hd - Hk, otrzymamy:
Pd + PgHp = “pv + pb + pgHn +
1 2
stąd:
H — v2 + H„ +
P 2g d p 2g
+(ą( +ą2 +ę,+54)
Hp='
— v2 + Hn+ — v2 |
^ /, + /, Hk +/4 ^ d |
, Pb-Pd |
2g 2g |
_+(^, +^2 +^3+^4) |
pg |
1-
Xv2
2gd
Podstawiamy wartości liczbowe:
5 5 + 10-1-035 + 4,5 + 0,05
+(0,5 + 3,3 + 0,13 + 0,13)
(2 — 1, l) * 105
958,3-9,81
2-9,81-0,05
i obliczamy niezbędne obniżenie pompy względem lustra cieczy w dolnym zbiorniku:
Hp =7,63 m.
Efektywna wysokość podnoszenia cieczy przez pompę dana jest wzorem:
=(plZp£l+ilzl)+(h| ^hi)Jp,-pd.
W celu obliczenia ciśnienia w przekroju t-t zapisujemy równanie Bernoullego dla przekrojów króćca tłocznego pompy t-t i lustra cieczy w górnym zbiorniku g-g z uwzględnieniem strat przepływu:
ipv2 + p, + pgh, = ~pVg + pg + Pghg + Apstrt_g
Przyjmujemy poziom p odniesienia na wysokości pompy i podstawiamy: h, = 0, hg - Hp + Hz, vt = v. Ponieważ Ag»A„ można przyjąć, że prędkość w zbiorniku vg = 0, Otrzymamy:
pt=pg+pg(Hp + Hz)-^pv2 + Apslrt_g
Straty liniowe tarcia między przekrojami t-g
ad _ 1.2i l$+h+h H
APstr,X.t-g -~PV A “
straty lokalne między przekrojami t-g
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkościCialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywoCialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczCialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + ACialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+airCialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności zCialkoskrypt3 244 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste4.8. Współczynnik strat tarcia dla przewCialkoskrypt4 246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Przypadek h/b —> O odpowiada szczeliCialkoskrypt5 248 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste z warunkami: p(/) = p2, p(o) = p,, a poCialkoskrypt6 250 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.13. Rozkład siły wypadkowej dziaCialkoskrypt7 252 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Tylko podstawa potęgi o wykładniku J3Cialkoskrypt8 254 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste raźna granica pomiędzy warstwą przyścieCialkoskrypt9 256 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste % = J[(pv2dA2)v2+(p2-p0)dA2r2]) v2=Z2-vCialkoskrypt0 258 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 258 4. Dynamika i przepływyCialkoskrypt1 260 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ZADANIE 4.13.3 Ciecz o gęstości p = 100Cialkoskrypt2 262 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste powyższa całka przyjmuje postać: 262 4,Cialkoskrypt3 264 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rozwiązanie Reakcja netto R0 w ruchu usCialkoskrypt4 266 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteRozwiązanie Napór hydrodynamiczny R rozkwięcej podobnych podstron