Cialkoskrypt6
390 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste
Rys. 4.91
Rozwiązanie
Z równania Bernoullego i ciągłości przepływu dla przekrojów 1-1 i 2-2 mamy:
i+_EL+H+z=i+i^i
2g Pg 2g pg 2g
m = A,pv, = A2pv2.
Ponieważ wypływ następuje do otoczenia, to p2 = po, Pi = Po, więc
Z bilansu masy wynika, że masa cieczy wypływającej w czasie t2 - tt jest równa masie ubywającej ze zbiornika, mianowicie
Q(z)-dz = Q(t) dt = v2(z)- A2 -dt =-A(z) *dz = dV,
stąd czas dt opróżnienia zbiornika o objętości dV = -A(z) • dt wyraża się wzorem:
dt=_^k) dz, A(z)=^
A2v(z) V ' 4
ndi
Po scałkowaniu względem z w przedziale <h, h/2> otrzymujemy:
fd0 |
dz |
(a ^ di |
2
1 |
UJ |
(p-^2g(H + z) |
) |
W2g |
h / 2
■ J
h
J(H + z)~!/2dz =
= -2 ■ -L
AYji±IzKZ^(VH?h-Vir^2)=
1 + 1,2 (0,1/8) ,nl5 ~5_h5 + 2^) = i238 [s] = 20 min38 s. V 2-9,81 ' '
Gdyby wypływ następował bez strat, wówczas
x(^15 + 5-^15 + 2,5) = 834,66 s = 13 min 55 s.
Zauważmy, że (Ap/Ai)2 = (0,l/8)4 = 2,44 • 10 8 « 1 i składnik ten można pominąć w liczniku pod pierwiastkiem, stąd
lł±i.(VH + h -^H + h/2).
i 2g
ZADANIE 4.13.74
Wyznaczyć strumień masy benzyny przepływającej przez rozpylacz silnika lotniczego (rys. 4.92), jeśli ilość zassanego powietrza mp =0,5 kg/s,
średnica rury gaźnika D = 12 cm, a średnica gardzieli d = 6 cm. Współczynnik strat lokalnych przy przepływie przez przewężenie ^ = 0,05, średnica przewodów doprowadzających paliwo do przewężenia d0 = 0,75 mm, ich liczba n = 4, a współczynnik strat lokalnych ^ = 0,5 (ostre obrzeże).
Rozwiązanie
Dla linii prądu przechodzącej przez przekroje 1-1 i 2-2 równanie Bernoullego ma postać:
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 280 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.33 Rozwiązanie Dla przekrojów 1-Cialkoskrypt6 250 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.13. Rozkład siły wypadkowej dziaCialkoskrypt3 324 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste R, Rys. 4.54 stąd współczynnik lepkościCialkoskrypt7 392 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste D Rys. 4.92 Z równania ciągłości przepłCialkoskrypt 3 404 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.97 Ponieważ założono, że A]/Aj »Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkościCialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywoCialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczCialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + ACialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+airCialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności zCialkoskrypt3 244 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste4.8. Współczynnik strat tarcia dla przewCialkoskrypt4 246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Przypadek h/b —> O odpowiada szczeliCialkoskrypt5 248 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste z warunkami: p(/) = p2, p(o) = p,, a poCialkoskrypt7 252 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Tylko podstawa potęgi o wykładniku J3Cialkoskrypt8 254 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste raźna granica pomiędzy warstwą przyścieCialkoskrypt9 256 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste % = J[(pv2dA2)v2+(p2-p0)dA2r2]) v2=Z2-vCialkoskrypt0 258 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 258 4. Dynamika i przepływywięcej podobnych podstron