mechanika1 (podrecznik)4

mechanika1 (podrecznik)4



10

Wektory a, b, c nazywamy bazą albo podstawą. Jeżeli moduły wektorów a, b, c są równe jedności i wektory te są wzajemnie prostopadłe, to bazę taką nazywamy jednostkową ortogonalną, a wektory oznaczamy przez i,j, k. Wektory jednostkowe i, j, k są też nazywane ortami (rys. 1.13).

Wektory ax ay, a. leżące na osiach układu można wyrazić jako iloczyny składowych wektora u na osie i odpowiednich wektorów jednostkowych

ax = aj; ay = ayj; a. = a.k.

Wektor a jest sumą wektorową

a = aI*+ ay + a,,

stąd

(1.1)


a = aj + ayj + a.k.

Wzór (1.1). przedstawia analityczną postać wektora.


Rys. 1.14


Gdy dane są współrzędne wektora, a„ ay, a,, wówczas możemy wyznaczyć jego moduł ze wzoru

(1.2)


I a | = V+ a] + ol\ ,

a jego kierunek przez kąty kierunkowe a, /i, y takie, że

ax = | a | cos a .

(1.3)


ay = | a | cos P    %

a. = | a | cos y

gdzie cos a, cos fi, cosy są tzw. kosinusami kierunkowymi. -

Zwrot wektora jest też podany kątami a, fi, y, gdyż przy odmierzaniu kąta stosujemy umowę, zgodnie z którą za* dodatni uważamy kąt odmierzany od

•_    a-rńo/t-i zegara frvs. 1.14).

Z przedstawionych rozważań wynika, że trzy liczby ax, ay, a. określają jednoznacznie wektor.

Zauważmy jeszcze, że podnosząc do kwadratu i dodając stronami równania (1.3) otrzymamy

ax + a2 + aj — | a |2(cos2sc + cos2/? + cos2y) = | a |2,

skąd

cos2a + cos2/? + cos2y = 1.

Mamy więc tylko dwa niezależne kosinusy kierunkowe (dowolnie obieralne), trzeci wyznacza powyższa zależność, ale tylko co do modułu, a nie co do znaku.

1.11. Iloczyn skalarowy wektorów

W wyniku mnożenia skalarowego dwóch wektorów otrzymujemy skalar, zdefiniowany następująco:

« • b = |a| * |li| cos(a, b).    (1.4)

Zauważmy, że | b \ cos (a, b) = ba jest równy modułowi rzutu wektora b na kierunek wektora a, stąd iloczyn skalarowy a • b = | a \ ■ ba. Gdy wyznaczamy moduł rzutu wektora a na b jako |a | cos(a, b) = ab, iloczyn skalarowy możemy zapisać w postaci a ■ b = | b | • a„.

Widać stąd, że iloczyn skalarowy dwóch wektorów sprowadza się do iloczynu dwóch liczb, z których jedna jest modułem wektora, druga zaś modułem rzutu (rys. 1.15) jednego z wektorów na kierunek drugiego.

Przypuśćmy więc, że mamy daną następującą zależność:

a ■ b = x,

w której dany jest wektor b i skalar x. Czy wektor a, spełniający to równanie, jest jednoznacznie określony?

Wektor a można rozłożyć na dwa wektory składowe:

- wektor prostopadły do wektora b a II - wektor- równoległy do wektora b, wówczas

a ■ b = (aL + <i||) • b = aNb = x,

wektory a± i b bowiem jako normalne dają iloczyn axb = 0. Wobec tego a{| = x/6, ax zaś jest dowolne. Łatwo zauważyć, że zbiór wektorów aL, a2,... , których końce leżą na płaszczyźnie przechodzącej przez koniec a{| i prostopadłej do tego wektora (rys. 1.15) spełniają wyjściową relację i wynik określenia wektora a nie jest


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
mechanika1 (podrecznik)1 Rys. 1.2 Rys. 1.3 wykonywać pośrednio korzystając z pojęcia wektorów swobo
mechanika1 (podrecznik)2 6 zaznaczamy zorientowanym odcinkiem o długości równej kątowi, kierunek pr
mechanika1 (podrecznik)3 Niech a^O i m = - /J/a oraz n = - y[a. Wówczas a = mb + nc i wektory a, b,
mechanika1 (podrecznik)5 12 Rys. 1.15 1.11.1. Iloczyny skalarowe wektorów jednostkowych • Korzystaj
mechanika1 (podrecznik)7 16 znajdują się we wspólnym punkcie. Taki iloczyn ma znak plus, gdy wektor
mechanika1 (podrecznik)8 18 Rys. 1.20 a    Rys. 1.20b Po zmianie układu xyz prawoskr
mechanika1 (podrecznik)9 20 20 cos (a, b) arbr =f- a„b„ _ 3-3 + 2-2 + (-l)-0 = j13 yi4-yi3 ~ V 14
mechanika1 (podrecznik)0 22 4. Znaleźć objętość równoległościanu rozpiętego na wektorach e,f,g z po
mechanika1 (podrecznik)1 24 Rys. 1.27 wartości r do t + At odpowiednio zmienia się wektor a, tak że
mechanika1 (podrecznik)2 2. STATYKA Statyka jest działem mechaniki ogólnej. Mechanika zajmuje się o
mechanika1 (podrecznik)3 28 a)    rx = O, tzn. siła P ma punkt zaczepienia na osi, b
mechanika1 (podrecznik)4 30 2.1. Wektor główny i moment główny układu sił Układem sił nazywa się zb
mechanika1 (podrecznik)5 32 I 3. Aksjomat dodania lub odjęcia układu sil równoważnego zeru. Dodanie
mechanika1 (podrecznik)6 34 Siły bierne i siły czynne bardzo często występują w postaci sił powierz
mechanika1 (podrecznik)7 36 Niech będzie dany plan sil (rys. 2.16), na którym w odpowiedniej skali
mechanika1 (podrecznik)8 P Rys. 2.21 Rys. 2.22 W przypadku, gdy liczba równań równowagi jest mniejs
mechanika1 (podrecznik)9 40 Pl = (~2i - 2j)N, P2 = 2iN, P3 = 4jN, zatem wektor główny (2-8) S = Pl
mechanika1 (podrecznik)0 42 więc Rys. 226 P1sina3 + (-PjSinaJ = O (2.13)Pj P» _ P3 sin ax sin a2 si
mechanika1 (podrecznik)1 44 rozwiązania tego węzła, przechodząc do rozwiązywania kolejnego-węzła, w

więcej podobnych podstron