Cialkoskrypt8

Cialkoskrypt8



134 2. Statyka płynów

wej pionowej siły parcia spowoduje zerowy docisk naczynia do podłoża. Zmniejszenie wartości ciężaru zwężki G spowoduje, że istnieje wysokość napełnienia z e (0, h), przy której docisk do podłoża będzie równy zeru. Przeto dla G < Pz (z - h) = Pz max istnieje przynajmniej jedno rzeczywiste rozwiązanie równania III stopnia. Dla a = 60°, di = 1 m, d2 = 0,6 m mamy h = 0,5-(d, -d2)-tga = — 0,5 -0,4-^3 « 0,346m, więc

P = 7

z,max I


^:h-^(d?+d,d2+di)

= 9,81-1000 0,346


———<1 + 0,6 + 0,62)

4    12


= 924,2 N.


Maksymalną wysokość napełnienia naczynia z wyznacza się z równania, które po podstawieniu zadanych wartości przybiera postać:

850

z' +-


9,81-1000 it

f (z) = z3 - 2,59808 • z2 + 0,24822 = 0 .

Ponieważ ze (0;h) = (o;0,2 • V3)=(0;0,34641), przeto stosując iteracyjną metodę Newtona poszukiwania miejsc zerowych równania f(z) = 0, otrzymujemy:

f(z )    z3n - 2,59808 ■ z2 + 0,24822

f(z„)


3-z; -5,19616-zn


Zft+i --^T.stąd zn+1 =zn---—^—.......,n =0,1,2,...

Niech zo = 0,33

z, = 0,33 - — °1226 -- = 0,33 + 0,000883 = 0,3309 m. -1,3880328

Dla napełnienia z < zi nie nastąpi rozszczełnienie naczynia przy podstawie.

ZADANIE 2.6.37

Określić głębokość zanurzenia wierzchołka jednorodnego ciała o ciężarze właściwym y, pływającego w cieczy o ciężarze właściwym y], gdy ciało

to będzie miało kształt paraboloidy obrotowej o równaniu y = ar2 (rys. 2.48).

Rozwiązanie

Ciało będzie pływało, jeśli siła wyporu będzie równa ciężarowi ciała: W = G, gdzie

Rys. 2.48    Rys. 2.49


Z równania paraboloidy obrotowej otrzymujemy związek pomiędzy wysokością a średnicą podstawy. Dla r = D/2 i y = H

rr D2    4H    4H 2

H = a——, a =    }więc y^-^-r ,

4    D    D

2    ’    'd'2

H vD.

Wobec tego w płaszczyźnie pływania zachodzi związek:

r = ~, y =h,

h =


4H d2

D2 4


HI — f , skąd d2 = ~D2,


H


A stąd mamy

1 izf h 2


W = — —D2 hy,. 2 41H 1 n

Dla W = G głębokość zanurzenia h wyznaczamy ze wzoru:

D2 Hy = -D2hTi

ri


h ^2


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt9 96 2. Statyka płynów COn = 4gH D2=> 0), Ad 2. Stosunek objętości wody wylanej do o
Cialkoskrypt4 106 2. Statyka płynów a pomiędzy punktami Qti Q2 leżącymi na linii równoległej do osi
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt7 132 2. Statyka płynów Ponieważ w stanie równowagi suma momentów: ciężaru na ramieniu
Cialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi pr
Cialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układu
Cialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2
Cialkoskrypt9 116 2. Statyka płynów Do wyznaczenia położenia środka parcia potrzebne są momenty bez
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jest
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów
Cialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kier
Cialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitym
Cialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możn
Cialkoskrypt9 76 2. Statyka płynów 76 2. Statyka płynów 3y3x 32U    3
Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,
Cialkoskrypt1 80 2. Statyka płynów 80 2. Statyka płynów = 1 +1(-1) = 0,1 + fŁ^l dx dx a dla punktu

więcej podobnych podstron