Cialkoskrypt8
134 2. Statyka płynów
wej pionowej siły parcia spowoduje zerowy docisk naczynia do podłoża. Zmniejszenie wartości ciężaru zwężki G spowoduje, że istnieje wysokość napełnienia z e (0, h), przy której docisk do podłoża będzie równy zeru. Przeto dla G < Pz (z - h) = Pz max istnieje przynajmniej jedno rzeczywiste rozwiązanie równania III stopnia. Dla a = 60°, di = 1 m, d2 = 0,6 m mamy h = 0,5-(d, -d2)-tga = — 0,5 -0,4-^3 « 0,346m, więc
^:h-^(d?+d,d2+di)
Maksymalną wysokość napełnienia naczynia z wyznacza się z równania, które po podstawieniu zadanych wartości przybiera postać:
850
9,81-1000 it
f (z) = z3 - 2,59808 • z2 + 0,24822 = 0 .
Ponieważ ze (0;h) = (o;0,2 • V3)=(0;0,34641), przeto stosując iteracyjną metodę Newtona poszukiwania miejsc zerowych równania f(z) = 0, otrzymujemy:
f(z ) z3n - 2,59808 ■ z2 + 0,24822
Zft+i --^T.stąd zn+1 =zn---—^—.......,n =0,1,2,...
Niech zo = 0,33
z, = 0,33 - — °1226 -- = 0,33 + 0,000883 = 0,3309 m. -1,3880328
Dla napełnienia z < zi nie nastąpi rozszczełnienie naczynia przy podstawie.
ZADANIE 2.6.37
Określić głębokość zanurzenia wierzchołka jednorodnego ciała o ciężarze właściwym y, pływającego w cieczy o ciężarze właściwym y], gdy ciało
to będzie miało kształt paraboloidy obrotowej o równaniu y = ar2 (rys. 2.48).
Rozwiązanie
Ciało będzie pływało, jeśli siła wyporu będzie równa ciężarowi ciała: W = G, gdzie
Rys. 2.48 Rys. 2.49
Z równania paraboloidy obrotowej otrzymujemy związek pomiędzy wysokością a średnicą podstawy. Dla r = D/2 i y = H
rr D2 4H 4H 2
H = a——, a = }więc y^-^-r ,
4 D D
2 ’ 'd'2
H vD.
Wobec tego w płaszczyźnie pływania zachodzi związek:
r = ~, y =h,
A stąd mamy
W = — —D2 hy,. 2 41H 1 n
Dla W = G głębokość zanurzenia h wyznaczamy ze wzoru:
h ^2
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powierCialkoskrypt9 96 2. Statyka płynów COn = 4gH D2=> 0), Ad 2. Stosunek objętości wody wylanej do oCialkoskrypt4 106 2. Statyka płynów a pomiędzy punktami Qti Q2 leżącymi na linii równoległej do osiCialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przetoCialkoskrypt7 132 2. Statyka płynów Ponieważ w stanie równowagi suma momentów: ciężaru na ramieniuCialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi prCialkoskrypt6 70 2. Statyka płynów Rozwiązanie Ad 1. Składowe siły masowej w kierunkach osi układuCialkoskrypt7 72 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.4 Dane są pola jednostkowej siły masowej: 1. F = yz2Cialkoskrypt9 116 2. Statyka płynów Do wyznaczenia położenia środka parcia potrzebne są momenty bezCialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jestCialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. ZCialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nieCialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rówCialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kierCialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitymCialkoskrypt5 68 2. Statyka płynów stąd gPpftly gPpftlywd " Q Z zależności geometrycznych możnCialkoskrypt9 76 2. Statyka płynów 76 2. Statyka płynów 3y3x 32U 3Cialkoskrypt0 78 2. Statyka płynów rotF - i j k A A A 3x 3y 9z E E, ą 32sd2s = ii -a--+ a _ jf 9F,Cialkoskrypt1 80 2. Statyka płynów 80 2. Statyka płynów = 1 +1(-1) = 0,1 + fŁ^l dx dx a dla punktuwięcej podobnych podstron