Cialkoskrypt 1

Cialkoskrypt 1



400 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste

f = u + 21g


2,51    k

——- • u + — 0,269 Re    d,


= 0.


Miejsce zerowe funkcji f można wyznaczyć iteracyjnie na podstawie metody Newtona:


0 2,51 ,

2^‘lge


2,51    k „    ’

--u + — 0,269

Re    d.


u0 =1/^0,002 =7,071067812,

, -u0 - IM = 7,071067812 - Q,2ł-1622 = 6,862388, X, =0,0212. 1    0    f'(u0)    1,0236848


u, = u


Dalsze iteracje nieistotnie zmieniają wartość Xt. Spadek ciśnienia dla kanału o długości l


,    , I pv2    . Ap X pv2

K d, 2    / d, 2


Ap 0,0212 1000-0,27632    ,,    t ,,

=---= 1,517 Pa/m = 1517 Pa/km = 15,17 mbar/km.

I    0,53333    2


ZADANIE 4.13.79

Dla rurki odgiętej o kąt a = 30° względem poziomu (rys. 4.95), obracającej się względem osi pionowej z prędkością kątową co = 2rtrd/s, wyznaczyć siłę Corioiisa i jej moment, jeśli z rurki wypływa m = 12kg/s wody. Długość ramienia L = 0,5 m.



v 2 — = p ■ dl • A ■ co

r


r


Rys. 4.95


Rozwiązanie

Moment pochodzący od siły odśrodkowej względem osi obrotu

dM =? xdFj. = (rxr)p-d/ • A-co2 =0. Siłę Coriolisa działającą na masę dm = A - p • d/ wyraża wzór: dFc = 2dm -vxu> = 2A-p-d/-vx(o.

Ponieważ

v x (o = v • od • sin(90 - a) • iv = v • to • cos a ■    ,

gdzie wersor i^ jest prostopadły do płaszczyzny r-z w kierunku czytającego, to moment pochodzący od siły Coriolisa

dM = rxdFc = (iTxi(p)r-v-to-cosa-2A-p'd^, ir x i^ = -k, dM = -k • / • cos a • v • co • cos a • 2 A • p • dl = = -k2Apv• u)■ ldl = ~k2m ■ co• cos2 a-l-di,

a po scałkowaniu

L

M = ~ Jk-2m-co*cosad -d/ = -krn-cos2 a-cod2, o

M - -m -cos2 a-a-l2 ~ -12-cos2 30°*27t-0,52 =

\5"


= -12-


•2tt-0,25 = -14,14 N • m.


Siła Coriolisa osiągnie największą wartość dla a = 0°, czyli dla poziomego położenia rurki.

ZADANIE 4.13. 80

Z otwartego zbiornika (rys. 4.96) do otoczenia wypływa woda o gęstości 1000 kg/m3 przez rurę z kołnierzem o średnicy D = 0,01 m, umieszczoną ponad płytą na wysokości b = 0,001 m. Obliczyć prędkość wypływu strugi na krawędzi kołnierza w środku odcinka b oraz strumień masy płynu, gdy lustro wody znajduje się na wysokości H = 1 m.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt0 318 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste iTT 8 2,51 . + --0,269 ReVX d lub Re =
Cialkoskrypt5 228 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste gdzie v2/(2g) jest wysokością prędkości
Cialkoskrypt2 242 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste w śr_0_O A (4.8) Przepływ cieczy wywo
Cialkoskrypt3 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 344 4. Dynamika i przepływy guasi-rzecz
Cialkoskrypt4 226 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ■ dF = -t ■ L ■ As + A* (p(s) - p(s + A
Cialkoskrypt7 232 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywisteJ (pV2V2 + P2^)dA2 = J(pV2+P2)^2dA2 = a2
Cialkoskrypt0 238 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste- a2 a2 d2 J a2 a2 a , ,2. A = ai7V+air
Cialkoskrypt1 240 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Liczba Macha, W przypadku niemożności z
Cialkoskrypt3 244 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste4.8. Współczynnik strat tarcia dla przew
Cialkoskrypt4 246 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Przypadek h/b —> O odpowiada szczeli
Cialkoskrypt5 248 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste z warunkami: p(/) = p2, p(o) = p,, a po
Cialkoskrypt6 250 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rys. 4.13. Rozkład siły wypadkowej dzia
Cialkoskrypt7 252 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Tylko podstawa potęgi o wykładniku J3
Cialkoskrypt8 254 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste raźna granica pomiędzy warstwą przyście
Cialkoskrypt9 256 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste % = J[(pv2dA2)v2+(p2-p0)dA2r2]) v2=Z2-v
Cialkoskrypt0 258 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste 258 4. Dynamika i przepływy
Cialkoskrypt1 260 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste ZADANIE 4.13.3 Ciecz o gęstości p = 100
Cialkoskrypt2 262 4, Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste powyższa całka przyjmuje postać: 262 4,
Cialkoskrypt3 264 4. Dynamika i przepływy guasi-rzeczywiste Rozwiązanie Reakcja netto R0 w ruchu us

więcej podobnych podstron