0427

0427



429


§ 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych

stronie nie może być zbieżny dla .v = ±7t i tym bardziej dla |jt| >7t. Promień zbieżności szeregu jest dokładnie równy 7t(‘).

Stąd między innymi jest oczywiste, że taki sam promień zbieżności będzie miał szereg (13), podczas gdy szereg wyjściowy (12) ma promień zbieżności 2n.

Korzystając z tożsamości

tg x = ctg Ar- 2 ctg 2a:

i stosując (15), łatwo można na nowo otrzymać rozwinięcie

(16)


tg -v =


OD

s


2ł,(2ł"—1) (2«)!


B„x2


Jest ono równoważne z otrzymanym wcześniej wzorem [patrz (11)], lecz najczęściej używana jest ta jego postać, ponieważ liczby Bernoulliego są dobrze zbadane i istnieją obszerne tablice tych liczb. Promień zbieżności szeregu przedstawiającego tg x jest równy tt/2, co widać już teraz z samego sposobu otrzymywania tego szeregu.

Z liczbami Bernoulliego związane są także inne pożyteczne rozwinięcia. Na przykład, ponieważ

(ln


sin x


cos x sin x


x


— (*ctg x— 1) = —

X


£

H-l


2 2"Bn

(2 «)!


v2łl — J

ł


więc całkując wyraz za wyrazem otrzymujemy (dla |jcl <tt)

ln iii* = _ V" 22"B, . x^_

" .*    Zj (2/7)!    2/i '

K»> 1

Analogicznie, z rozwinięcia (16) po scałkowaniu otrzymujemy (dla [a] <tc/2)

ln cos Ar


n-i


22"(22"-l )B„ (2//)!


tR X

Z tych rozwinięć łatwo otrzymamy rozwinięcie ln —— . Z szeregów tych korzysta się przy sporządzaniu

tablic logarytmów funkcji trygonometrycznych.

Powróćmy na zakończenie do szeregu rozbieżnego

£ (-1)"(«+1)\ n= 0

który rozpatrywaliśmy w zadaniu 6) ustępu 425. Tam ustaliliśmy sumowalność tego szeregu metodą Ce-sary rzędu k, lecz samej sumy uogólnionej (oznaczamy ją przez /ś(k>)nie otrzymaliśmy; zrobimy to teraz. Zresztą obliczymy tę sumę metodą Poissona-Abela, co jak wiemy [424, 2)], powinno dać ten sam wynik. Dla / >0 mamy 0<e~'<l i obliczając sumę szeregu otrzymujemy

V (_])» ri.d)i = f1 _ i = _J___2_= 1 . _L___L . 2t

„    l—e-t e' — l e’ — l e2' — l t e‘ — l t e2' — 1

n-0

(*) Nawiasem mówiąc wszystkie zagadnienia dotyczące wyznaczenia promienia zbieżności szeregu potęgowego łatwo dają się rozwiązać, gdy skorzystamy z twierdzenia Cauchy’ego-Hadamarda [380], Na przykład w przypadku szeregu (15) mamy;

P,,-. - 0, P2B = 5/gŁ =    . J2= ± ^

\ (2/0! V (2 /;)!    (27t)2n    tt r

R


lim p„, = — ,


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
417 § 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych po podstawieniu i zmianie porządku sumowania/,(
419 § 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Przyjmując, analogicznie jak w (4), 00
421 §4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Postać kilku pierwszych współczynników
423 § 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Rozwińmy teraz lewą i prawą stronę według potęg
§ 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych 425 równość ax ■ i i • x + — •
427 §4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Wychodząc z zależności(i+jl + 4L+... +JL1
431 $ 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Szeregu określającego y jako funkcję x będziemy
433 § 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych otrzymujemy (przyjmując
§ 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych 435 a więc ln(l+y) = y-jy*+ jJ 3- v> 4+ y-T5-
437 § 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Podstawiając to do poprzedniej równości
439 § 4. Dodatkowe wiadomości o szeregach potęgowych Ważna jest tu dokładna znajomość przedziału
scan# (8) 1.    Wartość indywidualna nie może być wyznaczona dla celów sprzedaży,&nbs
CCF20090605090 systemie nie może być miejsca dla teologii, eschatologii i innych znanych aspektów t
Czynnik nie może być toksyczny dla komórek działają wyłącznie na ekspresję konkretnego genu. w natur
P3300292 Metoda Newtona może być zbieżna dla dowolnego punktu startowego. Jeśli f e C2(l), jest rosn
058 4 cala, tak więc odległość pokonana na trzeciej osi nie może być większa niż 3.1416 cala.3.3 DOD
11 Warszawa 1990, s. 7. Powtarzanie wiadomości i umiejętności nie może być mechaniczne i nie może by

więcej podobnych podstron