11

11



A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków

Relacja (2.2) pozwala napisać wyrażenie na koenergię kinetyczną układów mechanicznych:

S

5

eko = 'LPj^j - Z \Vjdpi = ZPjdVj


(2.16)

W przypadku gdy pęd jest proporcjonalny do prędkości, wyrażenie (2.16) przyjmuje postać:


(2.17)

Łatwo teraz zauważyć, że dla układów liniowych (my = const) koenergia kinetyczna jest równa energii kinetycznej. Fakt ten można zilustrować graficznie w przypadku układu jednowymiarowego, tj. gdy j = 1 (patrz rys. 1).

W układach elektromechanicznych, dla przypadku ruchu obrotowego, zazwyczaj mamy do czynienia z sytuacją, w której kierunek wektora momentu pędu pokrywa się z osią obrotu wirujących mas. Wobec powyższego wyrażenie na ko-cncrgię kinetyczną mas wirujących można zapisać w postaci:


(2.18)

gdzie:


£,• - kąt obrotu i-tej masy wirującej,

Ji - moment bezwładności i-tej masy wirującej.

p


A

Rys. 1. Graficzna interpretacja energii i koenergii kinetycznej dla układu liniowego jednowymiarowego


v

Przechodząc do pola elektromagnetycznego, ogólne wyrażenie na energią ma tu postać:

E=t\U;dq,(2.19)

/“I

gdzie:

Uj - z-te napięcie w obwodzie,

- z-ty ładunek obwodu.

Jeśli napięcie jest wynikiem zmian pola magnetycznego obejmowanego przez obwód elektryczny, to zgodnie z prawem Faradaya mamy:

'    dt

W powyższym równaniu zachodzi słaba nierówność s>r. Podstawiając wyrażenie (2.20) do wzoru (2.19), otrzymujemy:

dt


II

Wykorzystując wprowadzone pojęcie koenergii kinetycznej, możemy napisać:

^Kopm = II^ tól > ?2> -• • Ar ) d4i    (2-22)

/=I

Jeśli natomiast napięcie jest wynikiem określonego rozłożenia ładunków elektrycznych w przestrzeni, to najczęściej mamy do czynienia z sytuacją w której relacja między napięciem a ładunkiem całkowitym ma postać:

(2.23)

gdzie Ci jest z-tą pojemnością w analizowanym układzie. Po podstawieniu relacji (2.23) do wzoru (2.19), otrzymujemy wyrażenie na energię pola elektrycznego:

Ą. = tf Cfi,dq,    (2.24)

.* /=!

Porównując wyrażenia na energię zawartą w polu elektrycznym z energią potencjalną oraz koenergię zawartą w polu elektromagnetycznym z koenergią kinetyczną zauważamy podobieństwo strukturalne. Możemy zatem, dla potrzeb równań Lagrange’a, energię zawartą w polu elektrycznym traktować jako energię potencjalną natomiast energię zawartą w polu elektromagnetycznym jako koenergią kinetyczną.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
126 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Współczynnik przenoszenia p dla
42 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków stąd dla zerowych warunków początkowych
48 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Teraz wyrażenie (6.5) wynikające z drugi
34 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków przy warunkach brzegowych: ©0,0) = 0
U) A,S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Wielkości W i stanowią ogólny zapis sił
IX A S Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Przebieg strat na styku koło-szyna przeds
22 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Dla wyznaczenia macierzy sztywności
24 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków 24 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechani
A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Ostatecznie więc pulsacja własna maszyny
28 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków dla obydwu zmiennych stają się niezależn
30 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Rys. 7. Charakterystyka rezonansowa siln
38 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków Zauważmy, że: ( eya + e~- a Y l 2 J cos3
40 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków stąd 71(2/2-1) 4 r (5.13) Aby sprawdzić,
52 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków L<t 0 VF«,1. , * .
58 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków VI
66 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektrykówNa rysunku 18, w kolejności od dołu, zazn
70 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechaniczne dla elektryków 70 A.S. Jagiełło, Systemy elektromechani

więcej podobnych podstron