Image0043 BMP

Natężenie // otrzymamy zatem, całkując .składową styczną

dli' — dli siti /i.

czyli

(4.42)

ponieważ £ d/-2rtr₀, a podstawiając r=s!a^l + r\, znajdujemy

(4.43)

Natężenie pola magnetycznego w środku pierścienia (a=0) wyraża się wzorem

H

(4.44)

4.4.3, Natężenie pola magnetycznego wewnątrz cewki solenoidalnej

Obliczymy natężenie pola magnetycznego na osi cewki solenoidalnej, w której uzwojeniu zawierającym z zwojów płynie prąd i (rys. 4.12). W elementarnym pierścieniu o sze-jz

rokości dr płynie prąd - dr, a natężenie pola magnetycznego w punkcie P wytworzone

£Li

przez prąd w tym pierścieniu jest równe

izdz Ą

d// =----

2L 2r^J

zgodnie ze wzorem (4.42) i ma kierunek osi pierścienia. Na podstawie rys. 4.12 znajdujemy

a — t

I t dT

Rvs. 4,12, Cewka soJenoidalna

r-*r r-

i1h\ czego

dt*" . di, sin i

i:

d H = sinadz. 4 L

N.iu-Miitr pola magnetycznego w punkcie P wytworzone przez prąd płynący w cewce

i>ilnioidti!ncj ma kierunek jej osi i równa się

iz f .

H= - sin a dat,

4L J

i /v li

IZ

H = (cosat, +cos«₂),

(4.45)

L + a    L~a

cos a,=

-T——— -    , COS3t2 =    ____ - _T . ^

s^frt + (L + a)²    x‘rl+(L-aj²

W -rodku cewki (« = (.)) otrzymujemy

Wn=-

iz

2 \i l3 + rl

./Ji ii przybliżeniu przy L'-r₀ mamy

2 L

W i. > n i li cewki Ui~L) zn ajd ujem y

iz

2\/4L² + r5

c/cyo dla 2L; r₀ otrzymujemy

H,

*~4L’

(4.46)

(4.47)

(4.48)

(4.49)

*/d w.utość w przybliżeniu dwukrotnie mniejszą niż w środku cewki.

N,i podstawie wzoru (4.45) łatwo sprawdzić, te w przypadku długiej cewki, z dala ■ ■d i* i końców a, ^0, wobec czego otrzymuje się wzór (4.47), o podobnej postaci i-ii iw,wenie (4.10), wyznaczone przy zastosowaniu prawa przepływu.

4 < Siły w polu magnetycznym

4 \t. Zależności podstawowe

W \ obraźmy sobie, że w środowisku przewodzącym przesuwa się ładunek o gęstości i'i,-i■■.tizrnnej //, tworząc przepływ prądu. Przypuśćmy, żc ten ruch ładunków odbywa się » polu magnetycznym o indukcji magnetycznej B. Siła wywierana przez pole magnet ycz-

H7