24 luty 07 (11)

24 luty 07 (11)



Uogólnionym przesunięciem przygotowanym <% w ruchu postępowym lub 8ęj w ruchu obrotowym nazywamy przesunięcie proporcjonalne do prędkości zgodnej z narzuconymi więzami, czyli tzw. prędkości możliwej:

(3.28)


Ssi = ccvj 8<pi = a®;

gdzie a - współczynnik proporcjonalności.

Mnożąc równanie (3.7) przez <%,■ a równanie (3.8) przez 8^, a następnie sumując dla wszystkich członów mechanizmu, otrzymujemy:

-Z(Pi+Ri+Bi)8śi=0

(3.29)


i=1

Yj(Mpi + MRj + MBj )8yj = 0 i=l

Jak wiadomo, suma prac uogólnionych sił wewnętrznych (reakcji) działających na ciało sztywne na przemieszczeniu uogólnionym jest równa zero. Dlatego dla mechanizmu złożonego z członów sztywnych mamy:

0

i=l


n


(3.30)


i=1


Wykorzystując w równaniu (3.29) zależności (3.28) i (3.30), mamy:

fj(Prvi+Brvi) = 0

(3.31)


i=i

n _    _ _

X(i^Pi ' 03 i; + MBi(Dj) = 0 i=1

Dodając do siebie równania (3.31), otrzymujemy równanie wyrażające zasadę mocy chwilowych

■ Vj + Bj ■ Vj + MPj ■ (Oj + MBj

i=1


■®j)-0


(3.32)


161


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
24 luty 07 (116) 3.7.6. Rozwiązanie dynamicznego równania ruchu maszyny metodą równań różnicowych Pr
24 luty 07 (122) Napiszemy teraz równanie ruchu maszyny w postaci energetycznej dla części cyklu zaw
24 luty 07 (17) 3.4.2. Modele tarciaw parach kinematycznych postępowych klasy 5 W warunkach tarcia ś
24 luty 07 (104) Prędkość kątową a>p w ruchu ustalonym podczas przecinania znajdziemy z zależnośc
24 luty 07 (109) Etap 6 Całkowanie dynamicznego równania ruchu a-j -bu>i = J2 dco1 ~df (P3.219) (
24 luty 07 (120) 3.7.7. Nierównomierność biegu maszyny.Dobór koła zamachowego Cechą charakterystyczn
24 luty 07 (125) Zasada równowartości energii kinetycznej i pracy dla części cyklu ruchu ustalonego
24 luty 07 (127) Rozwiązanie W cyklu ruchu ustalonego praca sił czynnych jest równa pracy sił bierny
24 luty 07 (65) W trakcie ruchu niewyrównoważonego mechanizmu środek masy porusza się po torze o wsp
24 luty 07 (76) wektor przemieszczeń uogólnionych q(t) w funkcji czasu f oraz w funkcji zadanego wek
24 luty 07 (78) b)W/M. zr zr m zr Rys. 3.95. Jednomasowe modele graficzne członów redukcji: a) człon
24 luty 07 (95) Uwaga. Równania (3.118) lub (3.119) nazywamy równaniami ruchu członu redukcji w post
24 luty 07 (97) Zależność co(t) dla trzech faz ruchu maszyny przedstawia rysunek 3.105. tr - czas ro
24 luty 07 (98) Z zależności (3.134) wynika, że dla okresu ruchu ustalonego maszyny praca sił czynny
W1 Więzy i ich klasyfikacja, współrzędne uogólnione, przesunięcia przygotowane, praca przygotowana,
23 luty 07 (11) Niejednokrotnie zachodzi potrzeba uwzględnienia odkształcalności (podatności) niektó
23 luty 07 (30) Rys. 1.22. Zastępowanie pary kinematycznej utworzonej przez krzywkę obrotową i popyc
23 luty 07 (51) Prędkość bezwzględna vb w ruchu złożonym vb=vu+vw    (2.7) gdzie: vu

więcej podobnych podstron