402 (13)

402 10. Obliczanie parametrów obwodów elektrycznych maszyn.

Indukcyjność rozproszeniową wynikającą ze szczelinowego strumienia rozproszonego obikza się ze wzoru

(10.126)

L-mfa ^m Mo ~Q~ NflrlAtt + 2*.)

w którym:    — jednostkowa przewodność magnetyczna między główkami

zębów wirnika wg zależności (10.7% A_Jr — przewodność magnetyczna dla strumieni wyższych harmonicznych pola wzbudzonego przez uzwojenie wirnika.

W celu wyprowadzenia wzoru na przewodność A_t, pomocne jest obliczenie skojarzeń magnetycznych uzwojenia wzbudzającego:

—    z całkowitym strumieniem w szczelinie;

—    z podstawową harmoniczną tego strumienia.

Odejmując od siebie te skojarzenia, otrzymuje się skojarzenie uzwojenia ze strumieniem rozproszonym wyższych harmonicznych. Skojarzenie uzwojenia wzbudzającego ze strumieniem całkowitym

o

(10.127)

przy czym: r, — podziaika biegunowa wirnika; <P(x) — strumień zawarty między osią bieguna a współrzędną x — rys. 9.3a; N_f(x) — liczba zwojów uzwojenia wzbudzającego skojarzona ze strumieniem <P(x).

Przyjmując, że zwoje są rozmieszczone w sposób ciągły na części po-działki biegunowej o kącie y_g — przy czym y_Q jak w zależności (9.26b) — dochodzi się do wzoru

Skojarzenie zaś uzwojenia w obrębie jednej podziałki biegunowej ze strumieniem podstawowej harmonicznej

(10.129)

przy czym k_Bl — wg zależności (9.26b).

Zatem dla całego uzwojenia indukcyjność rozproszeniowa wywołana wyższymi harmonicznymi

Uwzględniając zaś zależność (10.126), otrzymuje się wzór na jednostkową przewodność magnetyczną

w którym: a — liczba gałęzi równoległych; p — liczba par biegunów; Q, — liczba żłobków uzwojenia w wirniku; Jc_c — współczynnik Cartera; 6 — szczelina; v_Q — stosunek liczby żłobków uzwojonych do liczby podziałek żłobkowych w wirniku; fe_B1 — stosunek indukcji wg zależności (9.26b).

1035.2. Maszyna o biegunach jawnych. Indukcyjność rozproszeniowa uzwojenia wzbudzającego maszyny o biegunach jawnych

L_af = L_af_p+L„ft    (10.132)

przy czym: L_ofr — indukcyjność wynikająca ze skojarzenia uzwojenia wzbudzającego ze strumieniami rozproszonymi między nabiegunnikami oraz między pieńkami biegunów (rys. 933); L_aft — indukcyjność wynikająca ze strumienia rozproszonego wyższych harmonicznych w szczelinie, wzbudzonego przez prąd I_f. Indukcyjność L_afh wyraża się wzorem

L.„ = H₀a!£(A_at,₁ + A«,_l)    (10.133)

w którym: p₀ — przenikalność magnetyczna próżni; N_f — liczba zwojów szeregowych uzwojenia wzbudzającego; /l_a#pz oraz A^_pi — przewodności magnetyczne dla skojarzenia magnetycznego uzwojenia wzbudzającego ze strumieniem rozproszonym między pieńkami oraz między nabiegunnikami, pozostałe oznaczenia —jak w zależności (10.131).

W punkcie 9.8.2 obliczono składniki strumienia rozproszonego biegunów. Strumień rozproszony <t>_opi między nabiegunnikami, wg zależności (9.101). jest skojarzony praktycznie w takim samym stopniu z każdym zwojem cewki bieguna, zatem

/W,,*/!.,,    (10-134)

przy czym A_apl — wg zależności (9.100).

Niektóre linie pola strumienia <P_ppi są skojarzone jednak tylko z częścią zwojów cewki; z tego powodu przewodność    jest nieco nmiejsza niż

przewodność A_api. Natomiast strumień rozproszony między pieńkami wg zależności (9.97), jest skojarzony z poszczególnymi zwojami cewki w różnym stopniu. Dokładne obliczenie skojarzenia tej części strumienia rozproszonego jest trudne. W przypadku cewek o przekroju prostokątnym można w przybliżeniu przyjąć, że

||gj - 0.66/t„,„ +0,38/t_o|>ł2    (10.135)

przy czym: A._pii — wg zależności (9.93); A„_pil — wg zależności (9.95).

Indukcyjność L_aft — oblicza się podobnie jak w maszynie o wirniku