Cialkoskrypt1

Cialkoskrypt1



120 2. Statyka płynów

I

Do obliczeń trójkąt podzielono na dwa trójkąty prostokątne o znanych współrzędnych środka ciężkości, równych 1/3 długości przyprostokątnych. Obliczenia dla zc nie muszą być wykonywane. Wobec tego

„ (a + b)h ( h"

F = Pg-r-[H+-

Wyznaczamy najpierw momenty bezwładności względem podstawy trójkąta (względem osi x'):

I,.= fzJ "i dxdz = -i^b(z-h)d2=-i^f^-^l = (iŹŻłll, o    h i [ J    h [4    3 J 12

hZ 3

następnie względem podstawy oraz osi przechodzącej przez wierzchołek trójkąta:

b u

, —z+b    ,    ,    .

h. h „    l2 0 2 h.    u2 2 .4 f. 2    2 V 2

Ixz = fz fxdxdz --— fz(z-h)2dz =----= 4-

0 a —Z-a h


J J    2hzy    2h2    12    24

a stąd momenty względem osi przechodzących przez środek ciężkości trójkąta:

I„ =I,.-A(zc-Hf=fe+^!ll-lŁŁt)h-^-=(a-+b)h3.

- n'    v c '    12    2    9    36

H)_(b2~a2)h2 (a + b)h (b-3) h_ (b2-a2)h^


^xz


24    2

Współrzędne środka parcia są następujące


3    3


L


(a + b)h-


ą=zp=zc+^_ = H + - + -.    .

Azc 3 (a + b)hf„ h


36


2

(b2-a2)h2


= H + —+ ■

3


18 H +


h V


■n = T1    72 =(b-a)fn,h

P c Azc 3 (a + b)h/'n | h')    (3H + h)(,    4


Dla ćwiartki koła z rys. 2.35f współrzędne zc, xc środka ciężkości wyznaczamy ze wzoru:

Jz-dA J*x-dA

Wobec tego


r 2

JJpsincppdcpdp


z„=H + -^-—-= H + ^- = H + —, xc = — .

3n c 3tc


tct

T


Tir'

T


Tir


F = pg — |H + —|.

Momenty bezwładności względem osi x' wynoszą odpowiednio:

n    n

r4 2rl + cos2(p , 7ir4

1    -—d(p =-,

2 16


t 2    4 2

Ix. = Jz2dA = | Jp2 cos2 (ppdtpdp = — J-

0 o

r 2    2

Ix.z = JxzdA = J|p2sicpcos(ppd(pdp = — Jsin2(pd(p = — ,

o o

Tl Ą')


Współrzędne środka parcia są następujące:

3rc


|r4    H2 + — Hr + —r2

Az„


3ti Tir


4r

H + —

371


H +—r

371


ł-±V

h*\c _ 4r 1^8 971J _ r(8H + 3r)


nP=iic+-f^=:—-+    2

Az„ 3ti Tir


H +


4r

371


671 H +


4r

371


Dla figury z rys. 2.35g współrzędne środka ciężkości oraz siła parcia wynoszą:


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt9 116 2. Statyka płynów Do wyznaczenia położenia środka parcia potrzebne są momenty bez
Cialkoskrypt8 74 2. Statyka płynów rn sin md = C. Powierzchnie (linie) sił są ortogonalne do powier
Cialkoskrypt2 82 2. Statyka płynów Z drugiego równania wyznaczamy parametr a: 82 2. Statyka płynów
Cialkoskrypt8 ~ f 94 2. Statyka płynów dz tga = — dr co2r g gdzie Fn jest siłą normalną do ścianki,
Cialkoskrypt9 96 2. Statyka płynów COn = 4gH D2=> 0), Ad 2. Stosunek objętości wody wylanej do o
Cialkoskrypt0 98 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.20 Otwarte naczynie w kształcie stożka ściętego, wyp
Cialkoskrypt4 106 2. Statyka płynów a pomiędzy punktami Qti Q2 leżącymi na linii równoległej do osi
Cialkoskrypt0 118 2. Statyka płynów Wielkość Ix można wyliczyć prościej, dzieląc obszar na dwa trój
Cialkoskrypt8 134 2. Statyka płynów wej pionowej siły parcia spowoduje zerowy docisk naczynia do po
Cialkoskrypt6 150 2. Statyka płynów ZADANIE 2.6.46 Obliczyć nośność maksymalną Q max pontonu o cięż
1101240023 m i ta H s 29 K__    2. Statyka płynów do otwarcia zaworu, jeżeli zbiorn
Cialkoskrypt1 100 2. Statyka płynów Rozwiązanie Równanie powierzchni swobodnej jest
Cialkoskrypt8 54 2. Statyka płynów Ponieważ ciśnienie normalne jest naprężeniem ściskającym, przeto
Cialkoskrypt9 56 2. Statyka płynów wyższy nie zachodzi, a przepływy takie nazywamy baroklinowymi. Z
Cialkoskrypt0 58 2. Statyka płynów = i 9y9z 9z9y 1_P _1_P 9x9z 9z3x + k 9x9y 9y9x 3 0. Ponieważ nie
Cialkoskrypt1 60 2. Statyka płynów tylko wtedy bowiem podane pole jest potencjalne (wynika to z rów
Cialkoskrypt2 62 2. Statyka płynów Mli r x yznd A = y }r x ziid A. A (2.5) Normalna n ma stały kier
Cialkoskrypt3 64 2. Statyka płynów Podamy składowe parcia całkowitego F i momentu IV1 wzdłuż osi pr
Cialkoskrypt4 66 2. Statyka płynów poru £ pokrywa się ze środkiem masy S ciała tylko po całkowitym

więcej podobnych podstron