Cialkoskrypt3

Cialkoskrypt3



I

I

204


3. Kinematyka płynu

lub we współrzędnych biegunowych (x = r cos0, y = r sin©)

M7 = © oraz O = ln r.

Zbadajmy dalej charakter przepływu. Po przyrównaniu funkcji prądu do stałej:

= 0 = const

mamy równanie linii prądu, który tworzy rodzinę prostych. W celu znalezienia kierunku przepływu znajdziemy vr, mianowicie:

50    1

Vr =^- = ->0

dr r

to znaczy kierunek prędkości vr jest zgodny z kierunkiem promienia wodzącego. Przepływ taki nazywamy źródłem.


W celu otrzymania rodziny linii ekwi-potencjalnych potencjał prędkości należy przyrównać do stałej

O = Inr = const ==> r = const.

Linie stałych wartości funkcji O sąwspół-środkowymi okręgami (rys. 3.16).

Załóżmy, że strumień objętości płynu wypływającego ze źródła równa się Q. Wielkość Q nazywa się też natężeniem źródła. Ustalmy związek między natężeniem źródła a funkcjami O i 4L Zgodnie z warunkiem ciągłości przepływu, strumień objętości Q płynu przepływający przez okrąg (pobocznicę walca o jednostkowej wysokości) o promieniu r jest opisany wzorem:

Q = A*

v r =27irvr,

ale

_ 50 dO 5r dr

(O = O(r)),

więc

Q = 2?irvr

dO.

= — 27tr, dr

skąd mamy

dO = Ad£ lub

2tc r 2n

oraz z dokładnością do stałej

3. Kinematyka płynu

In r

Q = 2n— = 2tc-—— — 2tc. In r In r

Z drugiej strony

_ ao> _ i ay __ i ao __ Vr" ar "r a©’ v® ■ r a© "

a^

ar

więc ze związku

• dd>

Q — _— 2ttt dr

mamy:

r a© a©

a po scałkowaniu

¥=—Ó0 + C. 2n

205


Równania te przedstawiają potencjał prędkości oraz funkcję prądu źródła, którego strumień objętości (natężenie przepływu) Q = 2n.

W różnicy

%-'i,2 = 'ł',-2=£(©1-02).    e2=0

znika stała addytywna i stąd strumień objętości

Q = *,-2-

Zatem funkcja prądu pozwala na określenie strumienia objętości (objętościowego natężenia przepływu) płynu pomiędzy dwoma wybranymi liniami prądu.

ZADANIE 3.10.10

Związek pomiędzy potencjałem zespolonym w(z) a potencjałem prędkości d>(x,y) i prądu ył/(x,y) jest następujący:

w(z) = 0(x,y) + iHJ(x,y), z = x + iy.

Zbadać przepływ określony potencjałem zespolonym:

w(z) = Clnz,    CsR1.

Rozwiązanie

Pochodną zespoloną prędkości wyraża się wzorem: , dw dO . 5^    . S0>


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt1 200 3. Kinematyka płynu We współrzędnych cylindrycznych: x = rcos(p, y = rsin(p poten
Cialkoskrypt3 164 3. Kinematyka płynu więc lub i j k v x d ś = vx v„ V, = i Vy Vz + j Vz Vx
Cialkoskrypt 7 192 3. Kinematyka płynu więc 192 3. Kinematyka płynu t+- V a7 lub x(t) = C(t)e = De -
Cialkoskrypt7 212 3. Kinematyka płynu Po porównaniu tych wyrażeń otrzymujemy: C2 - 4zC = 0 lub C(x,
Cialkoskrypt1 220 3. Kinematyka płynu a po scałkowaniu uzyskujemy: In x = ln y - In C lub y = Cx. J
Prędkość i przyspieszenie punktu we współrzędnych biegunowych Zakładamy iż pkt. A porusza się w
Ruch punktu po okręgu we współrzędnych biegunowych dw xr + co x-*4 *=4 v V. tg 9 =-*- V. dV d i iuu
169(1) Równania linii ograniczających obszar całkowania również należy wyrazić we współrzędnych bieg
183(1) (granica obszaru *2-f (y+l)J = 9* we współrzędnych biegunowych ma postać o = 3). 858. Obliczy
s94 95 94 4. Dana krzywa jest zadana we współrzędnych biegunowych. Jest ona ograniczona lukami rozet
Cialkoskrypt4 166 3. Kinematyka płynu 3F    N n .    . &nb
Cialkoskrypt5 168 3, Kinematyka płynu Wzdłuż boku AB działa prędkość vy, wzdłuż boku przeciwległego
Cialkoskrypt6 170 3. Kinematyka płynu rot, rotz v = Zatem rot v = i rotx v + j roty v + k rot2 v =
Cialkoskrypt7 172 3. Kinematyka płynu Cyrkulacja. Twierdzenie Stokesa Cyrkulacją nazywamy całkę wzd
Cialkoskrypt8 174 3. Kinematyka płynu Wtedy 1 Ap rot V = k i z porównania mamy -.....— (2y ~ h) + -
Cialkoskrypt9 176 3. Kinematyka płynu i prędkość w każdym punkcie obszaru v = 0.Kryterium istnienia
Cialkoskrypt 0 178 3. Kinematyka płynu do równania linii prądu: dx _ dy _ dz otrzymamy: 30 30 30 dx:
Cialkoskrypt 1 180 3. Kinematyka płynu Zatem linie prądu są trajektoriami ortogonalnymi układu linii

więcej podobnych podstron