Cialkoskrypt7

Cialkoskrypt7



172 3. Kinematyka płynu

Cyrkulacja. Twierdzenie Stokesa

Cyrkulacją nazywamy całkę wzdłuż tuku z v - ds. Na rysunku 3.5 pokazano interpretację graficzną cyrkulacji z wektora v po łuku AB. Cyrkulację, zwaną również krążeniem, wyraża całka w postaci:

rAB=Jv-d*s,    (3.4)

AB

-^ ^

gdzie ds jest elementem łuku AB linii L. Ponieważ iloczyn v • ds jest iloczynem skalarnym, przeto całkę (3.4) można zapisać jako

rAB= fv - ds = fvxdx +vydy + vzdz = Jvs-ds,

AB    AB    AB

gdzie

vs = v'ds|vjjds|cos|v,dsj.

Rys. 3.5. Cyrkulacja wektora prędkości wzdłuż łuku AB linii L

Przepływ nazywamy wirowym, jeśli jego pole prędkości spełnia warunek rotv?tO (z wyjątkiem skończonego zbioru linii lub powierzchni, na których rotv^0). Z przepływami wirowymi bardzo często spotykamy się w przyrodzie. Na przykład, przy opływie filarów mostów można zauważyć wiry; występują one również przy uderzeniach wiosłem o wodę, za obiektami pływającymi. Dobrymi przykładami są również trąby powietrzne, cyklony. Niewielkie wiry powietrzne lub wodne powodują tak zwaną turbulencję przepływu. Powstanie wiru wiąże się z powstaniem dodatkowego oporu zwanego oporem wirowym. Brak obserwowalne-go wiru w przyrodzie nie dowodzi, że przepływ jest bezwirowy.

Dla zaobserwowania przepływu wirowego rozważmy ruch cieczy lepkiej płynącej pomiędzy dwoma płaszczyznami równoległymi poruszającymi się z prędkością V| i v2 i niech V| > v2 (płyta górna porusza się szybciej niż płyta dolna), rozkład prędkości wyraża zależność:

/ \ v, - v2 vx ~ v(y) = —--y + v2

Rys. 3.6. Przepływ cieczy lepkiej wywołany dwoma poruszającymi się ściankami


Wyznaczmy wektor rotacji rozkładu prędkości w szczelinie najpierw dla przypadku z rys. 3.6a:

V ~ i • vx + j • 0 + k >0,

rotV =

i

j

k

d

a

a

dx

dy

ay

Vx

0

0


= i - 0- j •0 + k--~- = k-^]—— = dy    h

= i • rotxV + j • roty V + k • rotzV.

Stąd z porównania mamy:

rotxy=0, rot V = 0, rotzV = ———.

y    h

Na ruch płynu lepkiego pomiędzy dwoma nieskończenie długimi płytami można odziaływać gradientem ciśnienia (różnicę ciśnień pomiędzy dwoma przekrojami odniesiemy do odległości pomiędzy tymi przekrojami). Gdy składowa gradientu ciśnienia jest ujemna (występuje spadek ciśnienia w kierunku przepływu), profil prędkości opisuje funkcja:

Vp = i®E+j®P + k|P = i5p+].o+k.o = I^,

3x 3y 5y dx    Ax

=v(y) = ^--|2-(y2 -hy)+ —y + v2 .

2p Ax    h


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt3 164 3. Kinematyka płynu więc lub i j k v x d ś = vx v„ V, = i Vy Vz + j Vz Vx
Cialkoskrypt4 166 3. Kinematyka płynu 3F    N n .    . &nb
Cialkoskrypt5 168 3, Kinematyka płynu Wzdłuż boku AB działa prędkość vy, wzdłuż boku przeciwległego
Cialkoskrypt6 170 3. Kinematyka płynu rot, rotz v = Zatem rot v = i rotx v + j roty v + k rot2 v =
Cialkoskrypt8 174 3. Kinematyka płynu Wtedy 1 Ap rot V = k i z porównania mamy -.....— (2y ~ h) + -
Cialkoskrypt9 176 3. Kinematyka płynu i prędkość w każdym punkcie obszaru v = 0.Kryterium istnienia
Cialkoskrypt 0 178 3. Kinematyka płynu do równania linii prądu: dx _ dy _ dz otrzymamy: 30 30 30 dx:
Cialkoskrypt 1 180 3. Kinematyka płynu Zatem linie prądu są trajektoriami ortogonalnymi układu linii
Cialkoskrypt 2 182 3. Kinematyka płynu zakrzywiony profil prędkości, wartość ta będzie tym dokładnie
Cialkoskrypt 3 184 3. Kinematyka płynu a następnie dx = 0. ffJl “ + div(pv) dt Na mocy dowolności wy
Cialkoskrypt 5 188 3. Kinematyka płynu Całkowanie powyższego równania prowadzi do rozwiązania w post
Cialkoskrypt 6 190 3. Kinematyka płynu (ax + bt)2 + (ay + bt)2 =C(t), stąd (a-l + b-0)2 + (a-0 + b-0
Cialkoskrypt 7 192 3. Kinematyka płynu więc 192 3. Kinematyka płynu t+- V a7 lub x(t) = C(t)e = De -
Cialkoskrypt 8 194 3. Kinematyka płynu dt a po scałkowaniu , 1 -1 dx dt-- = —, 1 + t x 1 t 1 + t2 1
Cialkoskrypt 9 196 3. Kinematyka płynu 196 3. Kinematyka płynu dx - ■ Po podstawieniu y - tx,  
Cialkoskrypt0 198 3. Kinematyka płynu Rozwiązanie Ad 1. Z definicji potencjału prędkości rotv = 0 (
Cialkoskrypt1 200 3. Kinematyka płynu We współrzędnych cylindrycznych: x = rcos(p, y = rsin(p poten
Cialkoskrypt2 202 3. Kinematyka płynu 202 3. Kinematyka płynu 50 T 50 - 5x 5y - 54 t dV- v = vx i
Cialkoskrypt3 I I 204 3. Kinematyka płynu lub we współrzędnych biegunowych (x = r cos0, y = r sin©)

więcej podobnych podstron