190 3. Kinematyka płynu
(ax + bt)2 + (ay + bt)2 =C(t), stąd (a-l + b-0)2 + (a-0 + b-0)2 = C(0), więc C = a . Zatem równanie linii prądu ma postać:
x2 + y2 =1.
Ad 4. Tor elementu płynu przechodzący w chwili t = 0 przez punkt (x, y) = (1, 0) określamy z dodatkowych warunków. Mianowicie z danych zadania wynika, że vx = ay + bt, v = -ax - bt, stąd gdy x = 1, y — 0 i t = 0, wtedy vx = 0; vy = -a w
chwili t. Ponadto wzory na prędkość vx i vy uzyskaliśmy wyżej z różniczkowania toru:
”L
dla x = 1, t = 0 1- —+ AsinB,
b b
dla y=0, t=0 0 = —~ + aAcosB, stąd AcosB = —,
a a
dla x = l, y = 0,t = 0 vx=0 =— + aAcosBvy, vy = -a ----aAsinB, stąd
AsinB =1—-a
albo
.2 X
A = , T + O"7 - t&B = — 1, B — arctg - 1
W szczególnym przypadku, gdy a = b, otrzymujemy B = 0, A - 1:
1 - at . 1 + at
x=-+ sinat, y =--+ cosat,
a a
2co = rot v =
i j k |
i J k | |
d_ d_ a |
_9_ d_ d | |
9x 9y 9z |
9x 3y 9z | |
< < o |
ay + bt -ax - bt 0 |
= k -a-a --2ak.
Wektor rotacji jest prostopadły do płaszczyzny (x, y), a chwilowa prędkość kątowa (0 = - a.
ZADANIE 3.10.3
Pole prędkości jest określone w układzie współrzędnych prostokątnych składowymi:
vx=ax + bt, vy=~ay + bt, v2=0.
Wyznaczyć:
1. rodzinę linii prądu,
2. rodzinę torów i pole prędkości,
3. linię prądu przechodzącą przez punkt (-1, -1) w chwili t = 0,
4. tor elementu przechodzący w chwili t = 0 przez punkt (-1, -1),
Rozwiązanie
Ad 1.
dx dy
dx
dy
dy
ax + bt -ay + bt ay - bt
a po scałkowaniu 1
ln(ax + bt) = -—ln(ay - bt) + ln C, stąd (ax + bt) = C(ay - bt) 1. a a
Ad 2.
dx dy , dx , dy , .
—- = —= dt, —= ax + bt oraz — = -ay + bt.
Powyższe równania niejednorodne rozwiążemy, stosując metodę Lagrange’a uz-miennienia stałej. Rozwiązujemy najpierw równanie jednorodne:
— = ax lub — = a ■ dt,
stąd
lnx = a-t + C lub x=C(t)eal.
Po uzmiennieniu (uzależnieniu od t) stałej rozwiązanie ma postać:
x(0 = C(t)eal.
Wyznaczenie stałej C(t) następuje przez wstawienie rozwiązania x(t) do wyjściowego równania. Uzyskujemy równanie określające stałą C:
C'(t) = bte”at, stąd C(t)^~-| t + -Vat+D, D = const,