Cialkoskrypt5
168 3, Kinematyka płynu
Wzdłuż boku AB działa prędkość vy, wzdłuż boku przeciwległego DC prędkość Vy + 9vy /3zdz, wzdłuż boku AD - prędkość vz, a wzdłuż boku przeciwległego BC
prędkość vz + dvz/3ydy. Wskutek różnic prędkości po upływie czasu dt prosto
kątny element powierzchniowy ABCD przybierze kształt równoległoboku A’B’C’D\ Bok AB obróci się o kąt +da, a bok AD o kąt -d(3. Średni kąt chwilowego obrotu jest określony wyrażeniem:
lecz zarazem element łuku
vv + -
2 2 |
|
|
3v 'j |
|
3v y |
—-dz - vv |
dt = |
_y_ |
3z ’J |
|
dz |
dzdt,
Średnia wartość kąta chwilowego obrotu dookoła osi x (prostopadłej do rysun-
dCa-P)^ lfgy, dvy]ćt
2 2^ 3y dz J
Przez cykliczne przestawienie indeksów otrzymujemy wartości średnie kątów chwilowego obrotu dookoła osi y i z:
d(y-5) _ 1 f9vx 3vzV
2 2^ dz dx j ’
d(e-r|) = 1 f _ 8vx V 2 2^ 3x ć)y J
Różnice
d(a-p) d(y-S) d(s-ri)
_ - . ~
są składowymi kąta chwilowego obrotu dookoła kolejnych osi obrotu, wziętymi w dodatnim kierunku osi prostokątnego układu współrzędnych, a zatem wyrażenia
d(a-p) d(y-5) d(e-rj)
2dt 2dt ’ 2dt
są niczym innym jak tylko składowymi prędkości kątowej chwilowego obrotu:
'dyz _ |
aVy" |
m _I( |
"d_Vx _ d_yz) |
1 |
dyy d\x^ |
, ay |
N
ro |
2\ |
^ dz dx ) |
tóz-2 |
K dx dy j |
3,4. Rotacja wektora prędkości
Rotacją lub wirowością wektora prędkości v nazywamy wyrażenie:
Pomiędzy składowymi rotacji rotxv, roty v, rot2 v a składowymi prędkości kątowej chwilowego obrotu tox, coy, (0Z zachodzą zależności:
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Cialkoskrypt3 164 3. Kinematyka płynu więc lub i j k v x d ś = vx v„ V, = i Vy Vz + j Vz VxCialkoskrypt0 198 3. Kinematyka płynu Rozwiązanie Ad 1. Z definicji potencjału prędkości rotv = 0 (Cialkoskrypt7 172 3. Kinematyka płynu Cyrkulacja. Twierdzenie Stokesa Cyrkulacją nazywamy całkę wzdCialkoskrypt4 166 3. Kinematyka płynu 3F N n . . &nbCialkoskrypt6 170 3. Kinematyka płynu rot, rotz v = Zatem rot v = i rotx v + j roty v + k rot2 v =Cialkoskrypt8 174 3. Kinematyka płynu Wtedy 1 Ap rot V = k i z porównania mamy -.....— (2y ~ h) + -Cialkoskrypt9 176 3. Kinematyka płynu i prędkość w każdym punkcie obszaru v = 0.Kryterium istnieniaCialkoskrypt 0 178 3. Kinematyka płynu do równania linii prądu: dx _ dy _ dz otrzymamy: 30 30 30 dx:Cialkoskrypt 1 180 3. Kinematyka płynu Zatem linie prądu są trajektoriami ortogonalnymi układu liniiCialkoskrypt 2 182 3. Kinematyka płynu zakrzywiony profil prędkości, wartość ta będzie tym dokładnieCialkoskrypt 3 184 3. Kinematyka płynu a następnie dx = 0. ffJl “ + div(pv) dt Na mocy dowolności wyCialkoskrypt 5 188 3. Kinematyka płynu Całkowanie powyższego równania prowadzi do rozwiązania w postCialkoskrypt 6 190 3. Kinematyka płynu (ax + bt)2 + (ay + bt)2 =C(t), stąd (a-l + b-0)2 + (a-0 + b-0Cialkoskrypt 7 192 3. Kinematyka płynu więc 192 3. Kinematyka płynu t+- V a7 lub x(t) = C(t)e = De -Cialkoskrypt 8 194 3. Kinematyka płynu dt a po scałkowaniu , 1 -1 dx dt-- = —, 1 + t x 1 t 1 + t2 1Cialkoskrypt 9 196 3. Kinematyka płynu 196 3. Kinematyka płynu dx - ■ Po podstawieniu y - tx, Cialkoskrypt1 200 3. Kinematyka płynu We współrzędnych cylindrycznych: x = rcos(p, y = rsin(p potenCialkoskrypt2 202 3. Kinematyka płynu 202 3. Kinematyka płynu 50 T 50 - 5x 5y - 54 t dV- v = vx iCialkoskrypt3 I I 204 3. Kinematyka płynu lub we współrzędnych biegunowych (x = r cos0, y = r sin©)więcej podobnych podstron