Cialkoskrypt5

Cialkoskrypt5



168 3, Kinematyka płynu


Wzdłuż boku AB działa prędkość vy, wzdłuż boku przeciwległego DC prędkość Vy + 9vy /3zdz, wzdłuż boku AD - prędkość vz, a wzdłuż boku przeciwległego BC

prędkość vz + dvz/3ydy. Wskutek różnic prędkości po upływie czasu dt prosto

kątny element powierzchniowy ABCD przybierze kształt równoległoboku A’B’C’D\ Bok AB obróci się o kąt +da, a bok AD o kąt -d(3. Średni kąt chwilowego obrotu jest określony wyrażeniem:


da - d(3 _ d(a - j3)


lecz zarazem element łuku


d(3dz -


vv + -

2 2

3v 'j

3v y

—-dz - vv

dt =

_y_

3z ’J

dz

dzdt,


gdzie

i analogicznie


dP = -~-dt oz


3v

da = —~ dt.

oy


Średnia wartość kąta chwilowego obrotu dookoła osi x (prostopadłej do rysun-

ku)


dCa-P)^ lfgy, dvy]ćt

2    2^    3y    dz J

Przez cykliczne przestawienie indeksów otrzymujemy wartości średnie kątów chwilowego obrotu dookoła osi y i z:

d(y-5) _ 1 f9vx 3vzV

2    2^    dz    dx j    ’

d(e-r|) = 1 f _ 8vx V 2    2^    3x    ć)y J

Różnice

d(a-p) d(y-S) d(s-ri)

_ - . ~

są składowymi kąta chwilowego obrotu dookoła kolejnych osi obrotu, wziętymi w dodatnim kierunku osi prostokątnego układu współrzędnych, a zatem wyrażenia

d(a-p) d(y-5) d(e-rj)

2dt    2dt    ’ 2dt

są niczym innym jak tylko składowymi prędkości kątowej chwilowego obrotu:

'dyz _

aVy"

m _I(

"d_Vx _ d_yz)

1

dyy d\x^

, ay

N

ro

2\

^ dz dx )

z-2

K dx dy j

3,4. Rotacja wektora prędkości

Rotacją lub wirowością wektora prędkości v nazywamy wyrażenie:

rot v = V x v =


i

3x


J

_a_

3y


k

d_

dz


dyz

ay


dz


i +


avx

dz


dvz

3x


j +


3x


avx

3y


Pomiędzy składowymi rotacji rotxv, roty v, rot2 v a składowymi prędkości kątowej chwilowego obrotu tox, coy, (0Z zachodzą zależności:




Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cialkoskrypt3 164 3. Kinematyka płynu więc lub i j k v x d ś = vx v„ V, = i Vy Vz + j Vz Vx
Cialkoskrypt0 198 3. Kinematyka płynu Rozwiązanie Ad 1. Z definicji potencjału prędkości rotv = 0 (
Cialkoskrypt7 172 3. Kinematyka płynu Cyrkulacja. Twierdzenie Stokesa Cyrkulacją nazywamy całkę wzd
Cialkoskrypt4 166 3. Kinematyka płynu 3F    N n .    . &nb
Cialkoskrypt6 170 3. Kinematyka płynu rot, rotz v = Zatem rot v = i rotx v + j roty v + k rot2 v =
Cialkoskrypt8 174 3. Kinematyka płynu Wtedy 1 Ap rot V = k i z porównania mamy -.....— (2y ~ h) + -
Cialkoskrypt9 176 3. Kinematyka płynu i prędkość w każdym punkcie obszaru v = 0.Kryterium istnienia
Cialkoskrypt 0 178 3. Kinematyka płynu do równania linii prądu: dx _ dy _ dz otrzymamy: 30 30 30 dx:
Cialkoskrypt 1 180 3. Kinematyka płynu Zatem linie prądu są trajektoriami ortogonalnymi układu linii
Cialkoskrypt 2 182 3. Kinematyka płynu zakrzywiony profil prędkości, wartość ta będzie tym dokładnie
Cialkoskrypt 3 184 3. Kinematyka płynu a następnie dx = 0. ffJl “ + div(pv) dt Na mocy dowolności wy
Cialkoskrypt 5 188 3. Kinematyka płynu Całkowanie powyższego równania prowadzi do rozwiązania w post
Cialkoskrypt 6 190 3. Kinematyka płynu (ax + bt)2 + (ay + bt)2 =C(t), stąd (a-l + b-0)2 + (a-0 + b-0
Cialkoskrypt 7 192 3. Kinematyka płynu więc 192 3. Kinematyka płynu t+- V a7 lub x(t) = C(t)e = De -
Cialkoskrypt 8 194 3. Kinematyka płynu dt a po scałkowaniu , 1 -1 dx dt-- = —, 1 + t x 1 t 1 + t2 1
Cialkoskrypt 9 196 3. Kinematyka płynu 196 3. Kinematyka płynu dx - ■ Po podstawieniu y - tx,  
Cialkoskrypt1 200 3. Kinematyka płynu We współrzędnych cylindrycznych: x = rcos(p, y = rsin(p poten
Cialkoskrypt2 202 3. Kinematyka płynu 202 3. Kinematyka płynu 50 T 50 - 5x 5y - 54 t dV- v = vx i
Cialkoskrypt3 I I 204 3. Kinematyka płynu lub we współrzędnych biegunowych (x = r cos0, y = r sin©)

więcej podobnych podstron