23 luty 07 (69)

23 luty 07 (69)



Rysując wektor (vDB) z końca wektora (vB) znajdziemy punkt d stanowiący koniec wektora (vD). Łącząc biegun planu prędkości nv z punktem d, otrzymamy prędkość (vD). Prędkość względną (vDB) można wyznaczyć również z proporcji

(P2.27)


(vDB) db _ (PB) (vC2b) °2b (CB)

Równania planu przyspieszeń

Znajdujemy przyspieszenie punktu należącego do członu napędzającego. Przyjmujemy podziałkę kg i obliczamy długość rysunkową wektora aB, tj. (aB).

aB = ag = cof ■ AB

<P228>

Ka

Ponieważ suwak obraca się razem z jarzmem, to jego przyspieszenie kątowe jest równe przyspieszeniu kątowemu jarzma, czyli e23- W celu znalezienia przyspieszeń liniowych należy rozwiązać układ równań (P2.29), porównując ich prawe strony.

(SC2) ~(aB) + (&C2B ) + (3,Q2B )

(P2.29)


II AB IIBC 1BC (aC2 ) = (aC3) + (aC2C3 ) + (aC2C3 ) = 0    18C    II BC

gdzie: (anC2B) =


(o2 BC


f^cor i _ 2co2 ■ (VC2C3 )' kv 'aC2C3> ~    Z


Zauważymy, że w tym przypadku vc2c3 = vC2 zgodnie z równaniem (P2.25). Rozwiązaniem układu równań (P2.29) jest plan przyspieszeń przedstawiony na rysunku 2. 22. Korzystając z planu przyspieszeń znajdziemy przyspieszenie kątowe

(P2.30)


(P2.31)


_ (aC2B S2--BC

Następnie wyznaczymy przyspieszenie punktu D z równania (3d)- (aB ) (aDB ) ^ (aDB ) IIBD 1BD

gdzie: (aBB) =



e2 - BD

ka


67


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
23 luty 07 (137) Zapisujemy wektorowe równania równowagi sił działających na człony 2 i 3: dla człon
23 luty 07 (139) Równanie wektorowe równowagi sił działających na człon napędzający ma postać (P3.9)
23 luty 07 (54) graficzne wektorów prędkości i przyspieszeń stanowiących odpowiedniki wektorów rzecz
23 luty 07 (78) Każdy z wektorów /,- tego wieloboku zdefiniowany jest we współrzędnych biegunowych p
23 luty 07 (63) Na przecięciu kierunków przyspieszeń (afKB) i (afKC) otrzymamy punkt k. Biegun na łą
23 luty 07 (119) W równaniach (3.1) i (3.2) przyjęto oznaczenia: Pi - wektor główny sił zewnętrznych
23 luty 07 (133) Rozwiązanie w układzie płaskim dowolnego równania wektorowego, czyli narysowanie pl
23 luty 07 (55) Oznacza to, że długości rysunkowe wektorów prędkości liniowej oraz przyspieszenia li
23 luty 07 (79) Mechanizm płaski zdefiniowany jest przez zamknięty wielobok składający się z n wekto
23 luty 07 (87) Rozwiązanie Na podstawie rysunku 2.30 zapiszemy równanie wektora promienia wodzącego
23 luty 07 (88) Cosinusy kierunkowe, jakie tworzy wektor vK z osiami układu współrzędnych, określają
23 luty 07 (89) Rozwiązanie Wpisujemy w analizowany mechanizm zamknięty trójkąt wektorów i zapisujem
23 luty 07 (92) Etap 2 Analiza mechanizmu korbowo-suwakowego opisanego wielobokiem wektorowym (P2.92
23 luty 07 * * AA>TEORIA MASZYN I $ Q19-2004 JOZEF FELIS, HUBERT JAWOROWSKI, JACEK CIEŚLIK * *CZE
23 luty 07 (100) a) Koło centralne nieruchome średnica podziałowa kola 3 wyznaczona na podstawie war
23 luty 07 (101a) Analiza kinematyczna przekładni obiegowych Przekładnie obiegowe mają w ogólnym prz
23 luty 07 (101) Rys. 2.44. Schematy przekładni obiegowej z zaznaczonymi prędkościami kątowymi: a) b
23 luty 07 (102) koło bjest nieruchome, cob = 0, natomiast koło a i jarzmo są członami ruchomymi, ry
23 luty 07 (103) Dla przekładni o dwóch stopniach swobody (przekładnia różnicowa, rys. 2.44a), w któ

więcej podobnych podstron