23 luty 07 (69)
Rysując wektor (vDB) z końca wektora (vB) znajdziemy punkt d stanowiący koniec wektora (vD). Łącząc biegun planu prędkości nv z punktem d, otrzymamy prędkość (vD). Prędkość względną (vDB) można wyznaczyć również z proporcji
(vDB) db _ (PB) (vC2b) °2b (CB)
Równania planu przyspieszeń
Znajdujemy przyspieszenie punktu należącego do członu napędzającego. Przyjmujemy podziałkę kg i obliczamy długość rysunkową wektora aB, tj. (aB).
aB = ag = cof ■ AB
<P228>
Ka
Ponieważ suwak obraca się razem z jarzmem, to jego przyspieszenie kątowe jest równe przyspieszeniu kątowemu jarzma, czyli e2 =£3- W celu znalezienia przyspieszeń liniowych należy rozwiązać układ równań (P2.29), porównując ich prawe strony.
(SC2) ~(aB) + (&C2B ) + (3,Q2B )
II AB IIBC 1BC (aC2 ) = (aC3) + (aC2C3 ) + (aC2C3 ) = 0 18C II BC
f^cor i _ 2co2 ■ (VC2C3 )' kv 'aC2C3> ~ Z
Zauważymy, że w tym przypadku vc2c3 = vC2 zgodnie z równaniem (P2.25). Rozwiązaniem układu równań (P2.29) jest plan przyspieszeń przedstawiony na rysunku 2. 22. Korzystając z planu przyspieszeń znajdziemy przyspieszenie kątowe
_ (aC2B S2--BC
Następnie wyznaczymy przyspieszenie punktu D z równania (3d)- (aB ) (aDB ) ^ (aDB ) IIBD 1BD
67
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
23 luty 07 (137) Zapisujemy wektorowe równania równowagi sił działających na człony 2 i 3: dla człon23 luty 07 (139) Równanie wektorowe równowagi sił działających na człon napędzający ma postać (P3.9)23 luty 07 (54) graficzne wektorów prędkości i przyspieszeń stanowiących odpowiedniki wektorów rzecz23 luty 07 (78) Każdy z wektorów /,- tego wieloboku zdefiniowany jest we współrzędnych biegunowych p23 luty 07 (63) Na przecięciu kierunków przyspieszeń (afKB) i (afKC) otrzymamy punkt k. Biegun na łą23 luty 07 (119) W równaniach (3.1) i (3.2) przyjęto oznaczenia: Pi - wektor główny sił zewnętrznych23 luty 07 (133) Rozwiązanie w układzie płaskim dowolnego równania wektorowego, czyli narysowanie pl23 luty 07 (55) Oznacza to, że długości rysunkowe wektorów prędkości liniowej oraz przyspieszenia li23 luty 07 (79) Mechanizm płaski zdefiniowany jest przez zamknięty wielobok składający się z n wekto23 luty 07 (87) Rozwiązanie Na podstawie rysunku 2.30 zapiszemy równanie wektora promienia wodzącego23 luty 07 (88) Cosinusy kierunkowe, jakie tworzy wektor vK z osiami układu współrzędnych, określają23 luty 07 (89) Rozwiązanie Wpisujemy w analizowany mechanizm zamknięty trójkąt wektorów i zapisujem23 luty 07 (92) Etap 2 Analiza mechanizmu korbowo-suwakowego opisanego wielobokiem wektorowym (P2.9223 luty 07 * * AA>TEORIA MASZYN I $ Q19-2004 JOZEF FELIS, HUBERT JAWOROWSKI, JACEK CIEŚLIK * *CZE23 luty 07 (100) a) Koło centralne nieruchome średnica podziałowa kola 3 wyznaczona na podstawie war23 luty 07 (101a) Analiza kinematyczna przekładni obiegowych Przekładnie obiegowe mają w ogólnym prz23 luty 07 (101) Rys. 2.44. Schematy przekładni obiegowej z zaznaczonymi prędkościami kątowymi: a) b23 luty 07 (102) koło bjest nieruchome, cob = 0, natomiast koło a i jarzmo są członami ruchomymi, ry23 luty 07 (103) Dla przekładni o dwóch stopniach swobody (przekładnia różnicowa, rys. 2.44a), w któwięcej podobnych podstron